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第三章平面问题的有限元法三角形单元12021
第三章 平面问题的有限元法-三角形单元3.1 离散化3.2 三结点单元位移模式3.3 用结点位移表示单元应变3.4 用结点位移表示单元应力3.5 单元刚度矩阵3.6 单元刚度矩阵的性质3.7 外力等效移置到结点3.8 两个单元的结构22021
3.1 离散化(一)离散化将平面域Ω划分为有限个小单元,每个单元用单元结点相连接,把无限个自由度的连续体变为通过有限个结点联结起来的“单元组合体”,使问题转变成有限个结点上有限个未知量问题。32021
3.1 离散化42021
3.1 离散化(二)离散化过程建立坐标系选择单元类型划分网格单元和结点编号,给出结点坐标在结点上施加载荷及位移约束52021
3.1 离散化(二)离散化过程单元类型62021
3.1 离散化(三)离散化应注意的问题1、单元精度问题,复杂的单元计算精度高2、单元尺寸问题,合理确定单元尺寸3、集中力的作用点及分布力的突变点最好选在结点处4、区分厚度变化和物性变化5、单元形状问题,以内角60°为宜72021
3.2 三结点单元的位移模式(xj, yj)umvm(xm,ym)(xi, yi)mijxyOuiujvivjv(x,y)u(x,y)(一)三结点单元82021
3.2 三结点单元的位移模式(一)三结点单元i结点坐标为(xi,yi)i结点位移为j结点坐标为(xj,yj)j结点位移为m结点坐标为(xm,ym)m结点位移为92021
3.2 三结点单元的位移模式(二)形函数 以平面逼近曲面的想法,设单元内任一点的位移是x,y的线性函数,即真实位移分布近似位移分布102021
3.2 三结点单元的位移模式(二)形函数 将i,j,m三个结点的水平位移分量和结点坐标分别代入上式中的第一式,可以得到:112021
3.2 三结点单元的位移模式(二)形函数写成矩阵形式,有:122021
3.2 三结点单元的位移模式(二)形函数将矩阵C求逆,可将待定的中间参量α1,α2,α3用节点位移ui等表示出来,即132021
3.2 三结点单元的位移模式(二)形函数 A是三角形单元ijm的面积。只要i,j,m三点彼此不重合则A不等于0;当i,j,m呈逆时针排列时|C|0。由线性代数142021
3.2 三结点单元的位移模式(二)形函数152021
3.2 三结点单元的位移模式(二)形函数162021
3.2 三结点单元的位移模式(二)形函数172021
3.2 三结点单元的位移模式(二)形函数同理,从三个结点的y方向位移vi,vj,vm得出单元内任一点的y方向位移 三个形函数Ni,Nj,Nm与u的完全相同182021
3.2 三结点单元的位移模式(二)形函数单元内任一点的位移矢量可记为192021
3.2 三结点单元的位移模式(二)形函数单元结点位移列阵202021
3.2 三结点单元的位移模式(二)形函数单元形函数矩阵单元内任一点的位移矢量可简写为212021
3.2 三结点单元的位移模式(三)形函数的性质(1)形函数Ni在i结点值为1,在其余结点为零;即 222021
3.2 三结点单元的位移模式(三)形函数的性质(2)在单元内任一点三个形函数之和等于1,即Ni+Nj+Nm=1。232021
3.2 三结点单元的位移模式(三)形函数的性质由形函数的性质1和性质2及与坐标的线性关系在三角形ijm的形心有在ij及im两边的中点有在单元ijm面积上积分有在单元ijm的ij边上积分有242021
3.2 三结点单元的位移模式(三)形函数的性质(3)三角形单元ijm在ij边上的形函数与第三个结点的坐标无关。252021
3.3 用结点位移表示单元应变(一)几何矩阵Be 262021
3.3 用结点位移表示单元应变(一)几何矩阵Be 272021
3.3 用结点位移表示单元应变(一)几何矩阵Be 282021
3.3 用结点位移表示单元应变(一)几何矩阵Be 292021
3.3 用结点位移表示单元应变(二)Be的作用表示l点位移对单元应变的贡献率,一旦单元确定,Be也就确定了,此时单元内的应变仅依赖于结点位移。Be中所有元素与坐标x,y无关,说明单元内应变是常数,且各点应变均相同。因此称这种三结点单元为常应变单元。302021
3.4 用结点位移表示单元应力(一)矩阵Se 312021
3.4 用结点位移表示单元应力(一)矩阵Se 1、平面应力问题322021
3.4 用结点位移表示单元应力(一)矩阵Se 2、平面应变问题332021
3.4 用结点位移表示单元应力(二)Se的作用表示l点位移对单元应力的贡献率,一旦单元确定,Se也就确定了,此时单元内的应力仅依赖于结点位移。Se中所有元素都是常数,σe的三个分量也是常数,与坐标x,y无关,因此
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