非正弦周期交流电路演示文稿.ppt

非正弦周期交流电路 非正弦周期电路 非正弦电流的普遍性和特殊性 §5-1. 非正弦周期量的分解 如图，当一个直流电源和一个正弦电源串联时，可以得到电路的总电动势为 二、傅立叶展开对周期量的分解 根据数学中傅立叶级数理论，任何满足狄里赫利条件的周期函数都可以展开成三角级数。如函数 f (?t) 可展开分解为 傅立叶级数的系数 由上面得到的系数， 可求出Akm及?k 。 三、傅立叶展开对周期性电流量的分解 如果一个电流量具有周期T (=2?/?)，就可以根据傅立叶展开，分解得到由直流分量A0、基波A1msin(?t+?1)、二次谐波A2msin(2?t+?2)、……等高次谐波分量组成。 例 (1)全波电压整流波形的傅立叶展开式为 系数 即 可得 §5-2. 非正弦周期量的有效值 由第三章得出的有效值公式 上式根号中的积分式可以分解为四项： 由此，可得到有效值为 其中， 例 一全波可控整流电路，控制角为?，正弦部分的幅值为Im=310V， § 5-3非正弦周期电流的线性电路的计算 电路如图所示，已知 u 为非正弦周期电压（或电流i），如何求解电路中各电流电压呢？ 那么它的作用就和一个直流电压及一系列不同频率的正弦电压串联起来共同作用在电路中的情况一样。电路如图所示。 即： §5-4非正弦周期电流电路中的平均功率 解 由公式可知，等效正弦电流的有效值为 本节课应重点掌握的内容 结论： 平均功率＝直流分量的功率＋各次谐波的平均功率 为了便于分析与计算，通常可将非正弦周期电压和电流用等效正弦电压和电流来代替。等效的条件是：等效正弦量的有效值应等于已知非正弦周期量的有效值，等效正弦量的频率应等于非正弦周期量的基波的频率，用等效正弦量代替非正弦周期电压和电流后，其功率必须等于电路的实际功率。这样等效代替之后，就可以用相量表示。等效正弦电压与电流之间的相位差应由下式确定： 式中P是非正弦周期电流电路的平均功率，U和I是非正弦周期电压和电流的有效值。 铁心线圈是一种非线性元件，因此加上正弦电压 后，其中电流 不是正弦量。试求等效正弦电流。 例题 平均功率为 正弦电压与等效正弦电流之间的相位差为 例 方波信号激励的电路。 已知： 求： t T/2 T R L C 第一步：将激励信号展开为傅里叶级数 直流分量： 谐波分量： K为偶数 K为奇数 （K为奇数） 的最后展开式为： t T/2 T t T/2 T IS0 等效电源 IS0 直流分量 基波最大值 代入已知数据： 得： 三次谐波最大值 五次谐波最大值 角频率 电流源各频率的谐波分量为： t T/2 T * * 非正弦周期交流电路 §5-1. 非正弦周期量的分解 §5-2. 非正弦周期量的有效值 §5-3. 非正弦周期电流的线性电路 §5-4. 非正弦周期电流的平均功率 工程中常有一些非正弦信号。如计算机中的脉冲信号；测量技术中将非电电量转换成的电信号；由语言、音乐、图象转换成的电信号；许多电子仪器在工作时所需的控制信号等等。 既然是非正弦的电学量，就不能用正弦交流电的相量分析方法进行讨论分析，这里讨论对非正弦电流量的分析方法。它是非正弦量的一种特例。 对非正弦的电学量分析的理论依据，仍然是受电路约束方程制约的，所用的数学工具是傅立叶级数，分析方法基本属于频域分析范畴。 一、概述 非正弦周期交流信号的特点 ? 不是正弦波 ? 按周期规律变化 半波整流电路的输出信号 非正弦周期交流信号举例 示波器内的水平扫描电压 周期性锯齿波 交直流共存电路 +E es 计算机内的脉冲信号 T t 当电路中接入一电阻R时，电流为 电路中的电流是非正弦周期量。 R e1 i E0 – – + + e1 E0 E1m o e t 一、非正弦周期量的分解 周期性方波 的分解 t t t t 基波 直流分量 三次谐波 五次谐波 七次谐波 例 基波 直流分量 直流分量+基波 三次谐波 直流分量+基波+三次谐波 式中 或 这样，我们可以根据已学过的理论对级数各项进行讨论。对直流量用直流电路理论；对正弦量用相量理论，我们已经有了比较完善的理论工具。 u ?t ? 2? o Um 积分后为零。故可知 ( k为偶数) ( k为奇数) ( k为偶数) 由此： u ?t ? 2? o Um 不仅适用于正弦量，也适用于非正弦的周期量。 若某非正弦的周期电流已分解成傅立叶级数 则其有效值为 (1) (2) (3) (4) 同理，非正弦周期电压的有效值为 I1，I2分别为基波、二次谐波等的有效值，它们本身都是正弦波。可见各有效值等于其相应幅值的 。 结论：周期函数的有效值为