2.质点动力学.ppt

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牛顿运动定律 牛顿第二定律的应用 动能定理 势能 机械能守恒定律 动量定理 动量守恒定律 2.功率的概念: (1)平均功率: 如果完成的功 所需要的时间为 ,那么在 时间内的平均功率 为 和 的比值,即: 当 时,平均功率的极限值称为t时刻的瞬时功率,即: 或表示为: 力在单位时间内所作的功叫做功率,用P 表示。功率也是标量。 即:瞬时功率等于力在速度方向的分量和速度大小的乘积。 功率用来表示力做功的快慢,在国际单位中功率的单位是J/S ,叫做W(瓦)。 二、动能定理 1.恒力情况 2.变力情况 当合外力 为变力时,质点作曲线运动。 由变力做功的定义式: 令: ——称为质点的动能。 故:合外力对质点所做的功数值上等于质点动能的增量。这一结论称为动能定理。 上式可以改写为: 动能定理表征了功与能之间的关系。 3.能量 能量的概念最初是由19世纪初英国物理学家杨(T.Young)引入的,它是一个用来反映各种运动形式的共性的物理量,可作为各种运动形式的一般量度。 能量具有多种多样的的形式,但它们之间可以相互转化。 能量与物体所处的状态有关,因此它是一个状态(位移和速度)函数。对应于物体的某一状态,有且只有一个能量值。 动能定理的微分形式为: 说明: (1)动能是物体运动状态的单值函数,而功是物体能量变化的一种量度;动能是状态量、态函数。功是过程量。 (2)动能定理不是经典力学新的、独立的定律,仅是定义了功和动能之后,直接由牛顿第二定律导出了它们之间的关系,功与动能虽然都与坐标系的选择有关,但只要是惯性系,动能定理均成立。 (3)在某些情况下,动能定理比第二定律解决问题方便,它不必考虑物体复杂的运动过程。 例2-6: 如图,一长度为l,密度为ρ 的细棒从下端紧贴水面的位置以零初速落入密度为ρ0( ρ0 ρ),深度为h(hl)的水池中,求细棒下端接触到水池底时的速度。 解:1)以地面作为参考系,以细棒作为研究对象,进行受力分析; 2)取竖直向下的方向作为x轴的正方向,建立直角坐标系如图: 假设细棒的地面积为s,由受力分析可知,任意时刻细棒所受的合外力为: 由功的定义可知: 由动能定理得: 例题2-7:如图所示,一个质量为m的小球被长为l=0.50m的细线悬挂起来,今将小球达到水平位置伸直后由静止放手,求小球摆角为θ 和摆到最低点时的速度。 解:由分析可知,小球在下摆过程中只受到绳的拉力和重力的作用。拉力始终与位移方向垂直;而重力在位移方向上的分量为变力。故由变力做功的公式,得: 由动能定理,得: 小球摆到最低点时 ,代入上式得: §2-4 势能 机械能守恒定律 一、保守力与非保守力 保守力的概念 功的大小只与物体的始末位置有关,而与所经历的路径无关,这类力叫做保守力。 保守力有:重力,弹性力、万有引力、静电力等。 作功与路径有关的力称为非保守力。 非保守力有:摩擦力、拉力(牵引力)等。 非保守力的概念 保守力做功的特点: 物体沿闭合路径运动一周时,保守力对它作的功等于零。 二、保守力做功 1.万有引力做功 设一质量为m的物体,在另一质量为M的静止物体的引力场中,沿着某路径由P0运动到P点,以M的中心为原点,m在某时刻的位矢为r,它完成元位移dr 时,m受到的M的万有引力的为: ----从M指向m的单位矢量。 与 的方向成180°角,故: 又 2. 重力做功 重力为恒力,方向竖直向下,大小为: 从a→b,无论经过何种路线,则重力做功均为: 从b → a ,则重力做功为: 所以:重力是保守力。 从a→b,则弹力所做的功为: 3.弹力的功 弹簧劲度系数:k 平衡位置: O点 xa——a点到O点的距离 xb——b点到O点的距离 由胡克定律,弹力为: 二、势能 1.势能的引入: 势能的引入是以保守力做功为前提的,非保守力做功与路径有关,故而不能引入势能的概念。势能用Ep表示: 重力系统: 弹性系统: 引力系统: r=∝时,引力势能为零。 引入势能后,保守力做功可以写为: 即:保守力做功等于势能增量的负值。 三、功能原理 1.质点系统的动能定理 同样对质点2有: 设系统由两个质点组成,它们的质量分别为m1和m2,系统的外力 和 分别作用在质点1和质点2上,两个质点之间的相互作用力,对系统来说是内力,分别用 和 表示。在这些力的作用下,质点1和质点2 沿着各自的路径s1和s2分别发生了 和 的位移。 对质点1

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