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§8-1. Maxwell 方程组 §8-2.电磁波 §8-1. Maxwell 方程组 §8-1. Maxwell 方程组 §8-1. Maxwell 方程组 §8-1. Maxwell 方程组 §8-1. Maxwell 方程组 §8-1. Maxwell 方程组 §8-1. Maxwell 方程组 三. 电磁场的边界条件: ?、?、?不同的两种介质的分界 面上，相应地有三组边界条件 磁介质界面上，B法向连续，H切向连续 §8-2. 电磁波 §8-2.电磁波 习题: 8.1, 8.2, 8.4 * 理学院 物理系 陈强 * 理学院 物理系 陈强 第8章 Maxwell 电磁场理论 电 磁 学 电磁学里程碑 (100年左右的时间) 1785年 Coulomb Law 静电规律 1820年 Oersted 电?磁 稳恒磁场 1831年 Faraday 磁?电 电磁感应 1865年 Maxwell 完善 方法论：归纳法. 继承 + 创新. 有目的探索: Coul. , B-S, Far. ; 偶然机遇: Ostered 精巧实验: Ampère 数学理论: Gauss 理想模型: 场, 位移电流 复习：静电场和恒定磁场的基本性质和普遍规律 静电场的高斯定理： 稳恒磁场中的高斯定理： 静电场的环流定理： 稳恒磁场安培环路定理： 涡旋电场假说：变化磁场产生涡旋电场且有 一. 位移电流 ? 第一种不对称是两个高斯定律，原因： 自然界不存在磁单极（“磁荷”）。 ? 第二种不对称是两个环流定律： 如果 上面四个基本方程变为： 宏观电磁场理论有待进一步研究? (1)电场 静电场 感生电场 静止电荷 产生源： (2)磁场 稳恒磁场 产生源： 恒定电流 感生磁场？ 回顾1： 1.回顾和问题 (1) 从稳恒电路中推出 最初目的：避开磁化电流的计算 (2) 传导电流 (电荷定向移动) 热效应 产生磁场 取值：通过以回路L为边界的任一曲面的电流 回顾2： 关于 ：回路L所包围的传导电流 (3) §8-1. Maxwell 方程组 ? 在电容器充(放)电过程中： 设某时刻回路中传导电流强度为I 问题：1.场是客观存在，环流值必须唯一 2.定理应该普适 能否假设：两板间存在一种类似电流的物理量？ 取L如图求H的环流， 取 取 把安培环路定理推广到非恒定电流的回路时出现了矛盾 但随着极板上电量变化 q=q(t) 或 ? = ?(t) ,两板间电场随之变化 E=E(t), D=D(t) 而 D= ? , 且任一时刻的传导电流： 极板上的传导电流强度与极板间电位移通量的时间变化率相等。 回顾3： 平行板电容器在充(放)电过程中： 传导电流在两板间中断。 是否是电流强度？ §8-1. Maxwell 方程组 2. 位移电流 全电流 全电流定理 (1) 位移电流和位移电流密度 ? 变化电场中穿过某个截面的位移电流强度等于穿过该截面的电位移通量的时间变化率： ? 变化电场中某点的位移电流密度等于该点电位移矢量的时间变化率， (2) 全电流 通过某一截面的传导电流和位移电流之代数和称作通过该截面的全电流，即 在电容器充(放)电的整个电路中,全电流是连续的。 (3) 位移电流的磁场 位移电流和传导电流一样，也会在其周围空间激发起涡旋磁场，且服从安培环路定理： 位移电流激发的涡旋磁场的磁力线，是一些环绕着变化电场的闭合线且 之间也遵从右手螺旋关系。 (4) 全电流定理 电流概念的推广：能产生磁场的物理量 全电流定理 ?用全电流定理就可以解决前面的 平行板电容器充(放)电电路中的矛盾 只有传导电流 只有位移电流 平行板电容器板面积为S， (5) 位移电流与传导电流比较 ?不同处： ?位移电流只是电流概念的推广：仅仅从产生磁场的能力上定义——仅此而已。 ?相同处： 都可激发磁场，且都遵从安培环路定理。 一般情况下： 静电场和恒定磁场规律 + Maxewell涡旋电场理论 + Maxewell位移电流理论，得： —— Maxewell 电磁场方程组的积分形式 二. 麦克斯韦电磁场方程组(积分形式) 宏观电磁现象的普遍规律。 微分形式的麦克斯韦电磁场方程组 数学上的定理： Gauss定理 Stokes定理 梯度算符 散度算符 旋度算符 直角坐标系中： 积分形式 微分形式 直角坐标系中： 有介质时还需要 逐点描述 ? Maxwell 方程的微分形式: 电介质界面上，D法向连续，E切向连续 以上设界面上没有自由电荷和无传导电流 两种导体界面上，j法向连续，E切向连续 §8-1. Maxwell 方