激光拉曼光谱仪实验报告.docVIP

实验六 激光拉曼光谱仪 【目的要求】 1.学习和了解拉曼散射的基本原理学习使用拉曼光谱仪测量的谱线LRS-3型激光拉曼光谱仪⑴ 弹性碰撞 弹性碰撞是光子和分子之间没有能量交换，只是改变了光子的运动方向，使得散射光的频率与入射光的频率基本相同，频率变化小于3×105HZ，在光谱上称为瑞利散射。瑞利散射在光谱上给出了一条与入射光的频率相同的很强的散射谱线，就是瑞利线。 ⑵ 非弹性碰撞 光子和分子之间在碰撞时发生了能量交换，这不仅使光子改变了其运动方向，也改变了其能量，使散射光频率与入射光频率不同，这种散射在光谱上称为拉曼散射，强度很弱，大约只有入射线的10-6。 由于散射线的强度很低，所以为了排除入射光的干扰，拉曼散射一般在入射线的垂直方向检测。散射谱线的排列方式是围绕瑞利线而对称的。在拉曼散射中散射光频率小于入射光频率的散射线被称为斯托克斯线；而散射光频率大于入射光频率的散射线被称为反斯托克斯线。斯托克斯线和反斯托克斯线是如何形成的呢？在非弹性碰撞过程中光子与分子有能量交换, 光子转移一部分能量给分子, 或者从分子中吸收一部分能量从而使它的频率改变它取自或给予散射分子的能量只能是分子两定态之间的差值在光子与分子非弹性碰撞过程中光子把一部分能量交给分子时光子则以较小的频率散射出去称为频率较低的光(斯托克斯线)散射分子接受的能量转变成为分子的振动或转动能量从而处于激发态 E1这时的光子的频率为）；当分子已经处于振动或转动的激发态 E1 时光量子则从散射分子中取得了能量 (振动或转动能量)大的频率散射称为频率较高的光(反斯托克斯线) ,这时的光量子的频率为最简单的拉曼光谱如图所示,在光谱图中有三种线中央的是瑞利散射线频率为强度最强低频一侧的是斯托克斯线与瑞利线的频差为强度比瑞利线的强度弱很多约为瑞利线的强度的几百万分之一至上万分之一高频的一侧是反斯托克斯线与瑞利斯托克斯线的频差亦为 ,和斯托克斯线对称的分布在瑞利线两侧强度比斯托克斯线的强度又要弱很多,因此并不容易观察到反斯托克斯线的出现但反斯托克斯线的强度随着温度的升高而迅速增大.斯托克斯线和反斯托克斯线通常称为拉曼线其频率常表示为 称为拉曼频移,这种频移和激发线的频率无关以任何频率激发这种物质拉曼线均能伴随出现 拉曼散射强度正比于入射光的强度,并且在产生拉曼散射的同时,必然存在强度大于拉曼散射至少一千倍的瑞利散射因此在设计或组装拉曼光谱仪和进行拉曼光谱实验时必须同时考虑尽可能增强入射光的光强和最大限度地收集散射光,又要尽量地抑制和消除主要来自瑞利散射的背景杂散光,提高仪器的信噪比⑴ 不同材料有着与其他材料不同的特征图谱，为表征和鉴定材料提供指纹谱。 ⑵ 拉曼频移表征了分子中不同基团振动的特性，因此可以通过拉曼位移的测定，对分子进行定性和结构分析。 ⑶ 可通过光谱校正，得到准确的应力和浓度分布。 2. 激光拉曼光谱仪的基本结构 激光拉曼/荧光光谱仪的总体结构如图2-1所示。 图2-1 激光拉曼/荧光光谱仪的结构示意图 2.1 单色仪： 图2-2 单色仪的光学结构示意图 S1为入射狭缝，M1为准直镜，G为平面衍射光栅，衍射光束经成像物镜M2会聚，平面镜M3反射直接照射到出射狭缝S2上，在S2外侧有一光电倍增管PMT，当光谱仪的光栅转动时，光谱讯号通过光电倍增管转换成相应的电脉冲，并由光子计数器放大、计数，进入计算机处理，在显示器的荧光屏上得到光谱的分布曲线。 2.2 激光器： 本仪器采用40mw半导体激光器，该激光器输出的激光为偏振光。其操作步骤参照半导体激光器说明书。 2.3 外光路系统 外光路系统：主要由激发光源（半导体激光器）五维可调样品支架S，偏振 图2-3 外光路系统示意图 组件P1和P2以及聚光透镜C1和C2等组成（见图2-3）。 激光器射出的激光束被反射镜R反射后，照射到样品上。为了得到较强的激发光，采用一聚光镜C1使激光聚焦，使在样品容器的中央部位形成激光的束腰。为了增强效果，在容器的另一侧放一凹面反射镜M2。凹面镜M2可使样品在该侧的散射光返回，最后由聚光镜C2把散射光会聚到单色仪的入射狭缝上。 调节好外光路，是获得拉曼光谱的关键，首先应使外光路与单色仪的内光路共轴。一般情况下，它们都已调好并被固定在一个钢性台架上。可调的主要是激光照射在样品上的束腰应恰好被成像在单色仪的狭缝上。是否处于最佳成像位置可通过单色仪扫描出的某条拉曼谱线的强弱来判断。 2.4 偏振部件： 作偏振测量实验时，应在外光路中放置偏振部件。它包括改变入射光偏振方向的偏振旋转器，还有起偏器和检偏器。 2.5 探测系统： 拉曼散射是一种极微弱的光，其强度小于入射光强的10－6，比光电倍增管本身的热噪声水平还要低。用通常的直流检测方法已不能把这种淹没在噪声中的信号提取出来。 单光子计数器方法利