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电磁场与电磁波
Electromagnetic fields and
electromagnetic waves
第7讲 亥姆霍兹定理及矢量场分类
黄惠芬
华南理工大学电子与信息学院
射频与无线技术研究所
TEL:
Email:huanghf@scut.edu.cn
Research Institute of RF Wireless Techniques
第2讲内容
y 亥姆霍兹定理
g
o
l
o
n 矢量场的分类
h
c
e
T
f 例题
o
y
t
i 矢量场的唯一性定理
s
r
e
v
i
n 格林定理
U
a
n
i
h
C
h
t
u
o
S
Research Institute of RF Wireless Techniques
7.1 亥姆霍兹定理
矢量场是由场源产生的。对矢量场取散度运算,可以检验矢量通
y 量源密度的分布情况,因此,矢量的散度,对应着矢量场的一种
g
o
l
o 源——通量源(或发散源);
n
h
c
e
T
f div A lim 1 A ⋅dS
o
y Δv →0 Δv ∫S
t
i
s
r
e
v
i
n ∂A ∂A ∂A
U divA x =+ y + z =∇⋅A (1 −78)
a ∂x ∂y ∂z
n
i
h
C
h
t
u ∇• A= ρ≠0
o
S
Research Institute of RF Wireless Techniques
7.1 亥姆霍兹定理
对矢量场取旋度运算也可以“验源”,矢量的旋度同
y 样地对应着矢量场的另一种源——旋涡源。
g
o
l
o
n
h
c
e
T
f
o
y
t
i
s rot A =∇×A (1−87)
r
e
v
i
n
U
a
n
i
h ∇×A=J≠0
C
h
t
u
o
S
Research Institute of RF Wireless Techniques
7.1 亥姆霍兹定理
矢量场确定,产生矢量场的这两种源的分布也就确定。
y 那么,矢量场还有没有其他种类的源呢?若一个矢量场
g
o
l
o 的旋度和散度确定了,该矢量场是否就唯一确定了呢?
n
h
c 亥姆霍兹定理对这个问题给予了回答。亥姆霍兹定理
e
T
f
o (1):对于一个定义于无限大区间、在无限远处有界、
y
t
i 1
s 完全正则(即其量值至少随 衰减,且其源密度
r 2
e 1 r
v
i
n 至少按
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