EM第7讲亥姆霍兹定理.pdfVIP

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电磁场与电磁波 Electromagnetic fields and electromagnetic waves 第7讲 亥姆霍兹定理及矢量场分类 黄惠芬 华南理工大学电子与信息学院 射频与无线技术研究所 TEL: Email:huanghf@scut.edu.cn Research Institute of RF Wireless Techniques 第2讲内容 y 亥姆霍兹定理 g o l o n 矢量场的分类 h c e T f 例题 o y t i 矢量场的唯一性定理 s r e v i n 格林定理 U a n i h C h t u o S Research Institute of RF Wireless Techniques 7.1 亥姆霍兹定理 矢量场是由场源产生的。对矢量场取散度运算,可以检验矢量通 y 量源密度的分布情况,因此,矢量的散度,对应着矢量场的一种 g o l o 源——通量源(或发散源); n h c e T f div A lim 1 A ⋅dS o y Δv →0 Δv ∫S t i s r e v i n ∂A ∂A ∂A U divA x =+ y + z =∇⋅A (1 −78) a ∂x ∂y ∂z n i h C h t u ∇• A= ρ≠0 o S Research Institute of RF Wireless Techniques 7.1 亥姆霍兹定理 对矢量场取旋度运算也可以“验源”,矢量的旋度同 y 样地对应着矢量场的另一种源——旋涡源。 g o l o n h c e T f o y t i s rot A =∇×A (1−87) r e v i n U a n i h ∇×A=J≠0 C h t u o S Research Institute of RF Wireless Techniques 7.1 亥姆霍兹定理 矢量场确定,产生矢量场的这两种源的分布也就确定。 y 那么,矢量场还有没有其他种类的源呢?若一个矢量场 g o l o 的旋度和散度确定了,该矢量场是否就唯一确定了呢? n h c 亥姆霍兹定理对这个问题给予了回答。亥姆霍兹定理 e T f o (1):对于一个定义于无限大区间、在无限远处有界、 y t i 1 s 完全正则(即其量值至少随 衰减,且其源密度 r 2 e 1 r v i n 至少按

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