太阳能电池伏安特性研究物理实验报告.docVIP

实验目的 （1）了解太阳能电池的基本特性。（2）测绘太阳能电池的光照伏安特性。 实验仪器 名称 型号 太阳能电池基实验仪 ZKY-SAC-I 太阳能电池基实验仪导轨 ZKY-SAC-I-S3 可变负载 ZKY-SAC-I-S4 太阳能电池测试盒 ZKY-SAC-I-S5 请认真填写 实验原理（注意：原理图、测试公式） PN结的形成及单向导电性 1．ＰＮ结的形成 （1）当Ｐ型半导体和Ｎ型半导体结合在一起时，由于交界面处存在 载流子浓度的差异 ，这样电子和空穴都要 从浓度高的地方向浓度低的地方扩散 。但是，电子和空穴都是带电的，它们扩散的结果就使Ｐ区和Ｎ区中原来的电中性条件破坏了。Ｐ区一侧因失去空穴而留下不能移动的负离子，Ｎ区一侧因失去电子而留下不能移动的正离子。这些不能移动的带电粒子通常称为 空间电荷 ，它们集中在Ｐ区和Ｎ区交界面附近，形成了一个很薄的空间电荷区，这就是我们所说的 ＰＮ结。 （2）在这个区域内，多数载流子已扩散到对方并复合掉了，或者说消耗殆尽了，因此，空间电荷区又称为 耗尽层 。 （3）Ｐ区一侧呈现负电荷，Ｎ区一侧呈现正电荷，因此空间电荷区出现了方向由Ｎ区指向Ｐ区的电场，由于这个电场是载流子扩散运动形成的，而不是外加电压形成的，故称为 内电场 。 （4）内电场是由多子的扩散运动引起的，伴随着它的建立将带来两种影响：一是 内电场将阻碍多子的扩散 ，二是P区和N区的少子一旦靠近PN结，便在内电场的作用下漂移到对方， 使空间电荷区变窄 。 2．ＰＮ结的单向导电性 （1） 外加正向电压 （正偏） 　　 在外电场作用下，多子将向ＰＮ结移动，结果使空间电荷区变窄，内电场被削弱，有利于多子的扩散而不利于少子的漂移，扩散运动起主要作用。结果，Ｐ区的多子空穴将源源不断的流向Ｎ区，而Ｎ区的多子自由电子亦不断流向Ｐ区，这两股载流子的流动就形成了ＰＮ结的正向电流。? （22．光伏效应 指光照使不均匀半导体或半导体与金属组合的不同部位之间产生电位差的现象。 当光照射在距太阳电池表面很近的pn结时，只要入射光子的能量大于半导体材料的禁带宽度Eg，则在 p区,n区和结区光子被吸收会产生电子–空穴对。 那些在结附近n 区中产生的少数载流子由于存在浓度梯度而要扩散。只要少数载流子离pn结的距离小于它的扩散长度，总有一定几率扩散到结界面处。在 p区与n区交界面的两侧即结区，存在一空间电荷区，也称为耗尽区。在耗尽区中，正负电荷间形成一电场，电场方向由n区指向p区，这个电场称为内建电场。 太阳电池可用pn结二极管D、恒流源Iph、太阳电池的电极等引起的串联电阻Rs和相当于pn结泄漏电流的并联电阻Rsh组成的电路来表示,如下图所示，该电路为太阳电池的等效电路。 实验内容及步骤 光电池伏安特性测试 在不加偏压时，用白色光源照射，测量太阳能电池一些特性。注意此时光源到太阳能电池距离保持为20cm. 1.测量电池在不同负载电阻下，I对U变化关系，画出I-U曲线图（U为横轴，I为纵轴）。P对R的曲线图（R为横轴，P为纵轴） ，并以此确定太阳能电池的最大输出功率及最大输出功率时的负载电阻。 2.测量电池在不同负载电阻下，I对U变化关系，画出I-U曲线图（U为横轴，I为纵轴）。P对R的曲线图（R为横轴，P为纵轴） ，并以此确定太阳能电池的最大输出功率及最大输出功率时的负载电阻。 3.开路电压 和短路电流 。 4.求最大输出功率及最大输出功率时的负载电阻。 5.计算填充因子 光电池的短路电流：负载电阻为0欧姆的电流近似短路电流。 开路电压：电阻较大时的电压。 填充因子：FF为太阳能电池的重要表征参数，FF愈大则输出的功率愈高。FF取决于入射光强、材料的禁带宽度、理想系数、串联电阻和并联电阻等。 6.太阳电池的转换效率。 太阳电池的转换效率η定义为太阳电池的最大输出功率与照射到太阳电池的总辐射能Pin之比，即 实验数据记录（注意：单位、有效数字、列表） 间距　D＝　30　CM 入射光功率 Pin＝ 133.7 (mW) R( ) 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 I(mA) 12.0 11.9 11.9 11.8 11.7 11.7 11.7 11.7 11.6 11.6 11.5 U(V) 0.11 0.23 0.35 0.47 0.58 0.71 0.82 0.93 1.05 1.04 1.15 P(mW) 1.32 2.737 4.165 5.546 6.786 6.376 9.676 10.881 12.285 12.663 13.225 R( ) 110 120 130 140 15