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第一节 麦克斯韦方程组 三、积分形式的麦克斯韦方程组 1来源:静电场和稳恒电流的磁场的基本规律 高斯定理: 电场是有源场; 静电场是无旋场; 磁场是无源场; 安培环路定理: 电流能产生环形磁场 D=?0E+P P:极化强度 P= ε0[χ]E [χ] :电极化率 ,标量\张量 第一节 麦克斯韦方程组 麦克斯韦的工作:以上4式只适用于稳恒场情况,要应用到交变场的情况,必须对它们作适当修正和推广。麦克斯韦完成了这一工作。 1.他假定在交变场情况下:第1、3式仍成立; 2.第2式以法拉第电磁感应定律来代替; 3.第4式需要修改。 第一节 麦克斯韦方程组 法拉第电磁感应定律: 感应电动势的定义:单位正电荷沿闭合回路移动一周时,涡旋电场所作的功。即 因此得到: 此式即为法拉第电磁感应定律的数学表达式 第一节 麦克斯韦方程组 麦克斯韦认为(猜想): (1)感应电动势的产生是一种电场对线圈中自由电荷作用的结果; (2)这种电场由变化的磁场产生,与静电场不同,它是涡旋电场; (3)这种电场的存在不依赖于线圈,即使没有线圈,只要在空间某一区域磁场变化,就会产生这种涡旋电场。 (4)法拉第电磁感应定律实质上是表示变化的磁场和变化的电场之间联系的普遍规律。 第一节 麦克斯韦方程组 位移电流强度:为电通量的变化率。 表达式: 位移电流密度定义: 位移电流强度与位移电流密度联系 交变场情况:磁场包括由传导电流和位移电流两部分产生的磁场,故第4式应改写为: 第一节 麦克斯韦方程组 2:积分形式的麦克斯韦方程组及其物理意义 (1): (2): (3): (4): 式(1):电荷可以单独存在,电场是有源的; 式(2):磁荷不可以单独存在,磁场是无源的; 式(3):变化的磁场产生电场; 式(4):变化的电场产生磁场。 第一节 麦克斯韦方程组 3:麦克斯韦的贡献: 贡献在于麦克斯韦方程组指出了函数E, B和电荷分布及其运动的关系,特别指出了E和B变化之间的关系。 第一节 麦克斯韦方程组 四、微分形式的麦克斯韦方程组及其物理意义 在场矢量对空间的导数存在的地方,利用数学中的格林公式和斯托克斯公式积分形式的麦克斯韦方程组可写成微分形式 : (5): (6): (7): (8): 第一节 麦克斯韦方程组 符号的意义: 哈密顿算符: 具有矢量和求导的双重功能。 散度 : 是“标量积” 一个矢量在某点的散度表征了该点“产生”或“吸收”这种场的能力,若一个点的散度为零则该点不是场的起止点。 第一节 麦克斯韦方程组 旋度 : 是“矢量积” 一个矢量场在某点的旋度描述了场在该点周围的旋转情况。 旋度的计算: 第一节 麦克斯韦方程组 物理意义: (5)式表明:磁感应强度(磁通密度)的变化会引起环行电场; (6)式表明:电位移矢量起止于存在自由电荷的地方; (7)式表明:磁场没有起止点; (8)式表明:位移电流和传导电流一样都能产生环行磁场。 第一节 麦克斯韦方程组 五、物质方程: 麦克斯韦方程组中涉及的函数有E,D,B,H,和J, 等除上四个等式外,他们之间还有一些与电磁场所在媒质的性质有关的联系,称为物质方程。 在各向异性 媒质中这些关系比较复杂 在各向同性媒质中物质方程为: 第一节 麦克斯韦方程组 六、由麦克斯韦方程可得到两个基本结论: 第一:任何随时间变化的磁场在周围空间产生电场这种电场具有涡旋性电场的方向由右左手定则决定。 第二:任何随时间变化的电场(位移电流)在周围空间产生磁场,磁场是涡旋的,磁场的方向由右手定则决定 。 第一节 麦克斯韦方程组 由此可见,电场和磁场互相激发形成统一的场----电磁场。变化的电磁场 可以以一定的速度向周围传播出去。这种交变电磁场在空间以一定的速度由近及远的传播即形成电磁波。 第一章 光的电磁理论 第二节 电磁场的波动性 第二节 电磁场的波动性 一、 电磁场波动方程: 从麦克斯韦方程出发,可以证明电磁场的传播具有波动性。 为简便起见我们讨论在无限大的、各向均匀、透明、无源媒质中的电磁波。虽然这里对媒质的性质做了许多规定,但是空气、玻璃等光学媒质确实近似地满足这些要求. “均
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