chap交流电机电枢绕组的电动势和磁通势.ppt

2.导体电动势 设基波磁密: 基波感应电动势为: （１）单根导体电动势基波有效值： 二．整距线匝电动势 二．整距线匝电动势 三．整距线圈电动势－很多匝元件组成 Wy匝元件串联－－线圈 y1为节距－－线圈两边的距离 当 为整距线圈 　　　　　　　为短距线圈　　　　　　 四．短距线圈电动势 几何学求解： 六．短距分布线圈组的电动势 第二节 交流电机电枢绕组的电动势 一．三相单层绕组 １．三相单层集中整距绕组 １．三相单层集中整距绕组 ２．三相单层分布绕组 每相绕组不可能放在一个槽中，应均匀放在相邻的几个槽中，串联在一起。 每相基波电动势： 二．三相双层绕组的电动势 三．绕组的谐波电动势 绕组电动势： 基波＋３次，５次，７次．．． 谐波短距系数ky: 五次、七次谐波绕组系数 1.磁通势的展开 式中: 2.基波脉振磁通势—二个行波的合成 二.短距线圈的磁通势-双层短距线圈 三. 单层分布线圈产生的磁通势 三个线圈： 四．单相绕组磁通势－双层短距分布绕组 一．基波磁通势 行波 （１）幅值为常数：圆形 （２）速度为同步转速 （３）转向为电流相序决定 二．三相三次谐波磁通势 第五节．二相电枢绕组产生的磁通势 一．二相电枢绕组产生的圆形磁通势 二．椭圆形磁通势 （１）前面介绍的三相对称绕组通以三相对称电流产生的合成总磁通势为一圆磁通势。如果不满足这两个对称条件，产生的总磁通势一般为椭圆磁通势。 （２）二相对称绕组通以二相对称电流产生的合成总磁通势为一圆磁通势．如果不满足这两个对称条件，产生的总磁通势一般为椭圆磁通势。如Ｗ不同等． Fym f e c b a o f e d c b a Fym /2 o o 单 相整距集中绕组的脉振磁势 Fym /2 f e d c b a o d o e c Fym f e d c b a 0 o ? fy fy1 fy3 o x fy5 ?/3 ?/5 矩形磁势曲线分解为一系列谐波 结束 基波磁通势 谐波次数越高,谐波磁通势的最大幅值越小. 2 ）?t=90时， i，F=最大，Φ=最大。 FΦ A X i XX A 3 ）?t=180时， i，F=0，Φ=0。 FΦ A X i XX A 上 下 1 ）?t=0时，i=0，F=0，Φ=0。 结束 脉振磁势—驻波 4）?t=270时， i，F=负最大, Φ=负最大。 3）?t=360时，i,F=0, Φ=0。 FΦ A X i XX A A X i XX A FΦ 上 下 结束 行波 x 0 单相脉振磁势的时空关系图 Fym1 x 0 Fym1/2 x 0 -Fym1 x 0 f’’a1 f’a1 fa1 f’’a1 f’a1 fa1= Fm1 f’’a1 f’a1 f’’a1 f’a1 fa1 v v 正转及反转的旋转磁势 结束 结论： 1、单相绕组通入交流电流，在空间产生基波磁势F1是脉振磁势。 F1在空间按余弦分布；幅值随t按余弦变化；幅值位置始终在+A处。 FΦ A X X A FA1 +? -? 2、 F1结论可分解为两个转向相反的旋转波，幅值为F1一半。 集中绕组磁势动画 上 下 结束 结论: (1)产生的磁通势比较大,为2倍 (2)基波短距系数 与电动势的基波短距系数相同 Fy1 Fy2 Fy3 基波磁通势的分布系数和基波电动势 的分布系数相同 a为并联支路数 q为每相下的槽数 p为极对数 Wy每个线圈的匝数 空间为　　　分布 时间上为　　　变化 五、三相绕组的基波磁势 Z C B Y X A iA= Imcos?t , iB= Imcos(?t-120o) , iC= Imcos (?t-240o) 三个脉振磁势FA、FB、FC相在空间合成。 FA FB FC 上 下 结束 三相合成磁通势： 行波 三、产生圆形磁势的条件 ? 端点轨迹为圆的空间磁势。 产生圆形磁势的条件： 1、对称绕组通入对称交流电流，产生旋转圆形磁势；旋转方向与通电相序一致。 常见：三相对称绕组通入三相对称电流（互差120）；或两相对称绕组通入两相对称电流（互差90），产生旋转圆形磁势。 上 下 结束 2、对称绕组通入有相位差的非对称交流电流；或非对称绕组通入对称交流电流，产生椭圆旋转磁势。 3、绕组通入无相位差的交流电流产生脉振磁势。 A B C iA iB iC 脉振磁势 A B C iA iB iC 圆形磁势 上 下 结