变质量超微粒子的量子振动理论.pdfVIP

维普资讯 第 7卷第6期 中 国 粉 体 技 术 vd 7No．6 2001年 l2月 aI啪． Powdersc and 曲mI December2001 作者舟绍：觅本刊1999，5(5)：4 奠：蔓冀 誓j 誓：乏臻：冀奠每簧 誓；冀j誓 j囊童j乏囊!￡Z ：0：誓 j：叠 ； ； 羹 j辑：0ti孓0霄i0 00露 等霹雷i≯0曩 ≯0 譬 0搿：0≯0霄 00曩：≯0霄≯孓 姜迅东 ，胡荣泽 (1．东北大学理学院．辽宁 就阳 110006；2．钢铁研究总院，北京 100081) 摘 要：根据湮灭算特和产生算井的实幺正变换理论厦 双J z(f)=xe一“；p(t)=pe“， (7) (1，1)Lie代敷理论，对变质量超微粒子的量子振动理论进行 式中 z和P分别表示零时刻的量子坐标算符和量 详细研计。蛄幕表明．变质量超微粒子的能量随时问变化， 子动量算符。 井且变化规律较复杂。 式(7)表示对数螺线，其中cot=0，2，4，… 关羹词：超微粒子；变质量；能级 将式(7)代人到式(5)和式(6)中，得到 中圈分娄号：o413．1 文献标识码：A 文章编号：1O08—5548(2001)06—0008—02 Ho(f)= 一 ’+ e 巾， (8) H ()=一，()ze-(~-2”， (9) 具有恒质量的超微粒子的量小振动理论在文献 根据文献[1】的SU(1，)Lie代数理论，可以将 [1]中巳有详细论述。本文中根据文献[1]的理论对 H(￡)表示为下述形式 变质量超微粒子的量子振动理论进行详细研讨 。该 理论为变质量超微粒子的量子场理论的建立提供了 H()=一 (K1++K1一-2KlO) )+ 理论依据。 (K1++Ki一+2Ki0)e-2(~-r)t_( ) ( 1 变质量超微粒子的量子振动理论 4；)，(t)e一(一 ¨， (10) 定义变质量超微粒子振动系统的量子哈密顿量 式中Klo=告(。al+导)； H(t)为 H “)=2re(t) 垮幽州m㈤’(1) K1+： IK1一：譬， 且 [K卜，KH]一=2Ki0；[Ki0，K卜】一=一K卜； 其中 m(￡)=me2 ；F(￡)=，(f)e2rt， (2) [Kl0，KH]一：KH；[42，4 ]一=1， 式中 m为零时刻超微粒子振动系统的质量；，() 下述关系成立 为时间的函数 ； KloIt／1，t2／，kl，k2)=(1+k1)I1，n2,k1，k2， e2”为对数螺线，其中”：0，2，4，…。