普通物理学8-8.pptVIP

上页 下页 返回 退出 上页 下页 返回 退出 一、磁化强度 反映磁介质磁化程度(大小与方向)的物理量。 均匀磁化 非均匀磁化 §8-8有磁介质时的安培环路定理磁场强度 磁化强度：单位体积内所有分子固有磁矩的矢量和 加上附加磁矩的矢量和 ，称为磁化强度，用 表示。 磁化强度的单位： 注意：对顺磁质， 可以忽略； 对抗磁质 ，对于真空， 。 外磁场为零，磁化强度为零。 外磁场不为零: 顺磁质 抗磁质 磁化电流 对于各向同性的均匀介质，在匀强磁场中被磁化后，各分子电流平面转到与磁场的方向垂直。 磁化电流 介质内部任一点总有两个方向相反的分子电流通过，各分子电流相互抵消，而在介质表面，各分子电流相互叠加，在磁化圆柱的表面出现一层电流，好象一个载流螺线管，称为磁化面电流（或安培表面电流）。 磁化电流 磁化面电流 设介质表面沿轴线方向单位长度上的磁化电流为 （面磁化电流密度），则长为l 的一段介质上的磁化电流强度IS为 总磁矩 磁化强度对闭合回路的线积分等于通过回路所包围的面积内的总磁化电流。 取一长方形闭合回路ABCD，AB边在磁介质内部，平行与柱体轴线，长度为l，而BC、AD两边则垂直于柱面。柱外各点 等于零，内部则平行于AB边， 对整个回路积分 二、 有磁介质时的安培环路定理 无磁介质时安培环路定理 有磁介质时 磁场强度 定义磁场强度： 表明：磁场强度矢量的环流和传导电流I有关，而在形式上与磁介质的磁性无关。其单位在国际单位制中是A/m. 磁介质中的安培环路定理：磁场强度沿任意闭合路径的线积分等于穿过该路径的所有传导电流的代数和，而与磁化电流无关。 有磁介质时的安培环路定理 实验证明：对于各向同性的介质，在磁介质中任意一点磁化强度和磁场强度成正比。 式中 只与磁介质的性质有关，称为磁介质的磁化率，是一个纯数。如果磁介质是均匀的，它是一个常量；如果磁介质是不均匀的，它是空间位置的函数。 此式说明介质中任一点磁场强度、磁感应强度、磁化强度之间的普遍关系 ，不论介质是否均匀。 相对磁导率 磁导率 值得注意： 为研究介质中的磁场提供方便而不是反映磁场性质的基本物理量， 才是反映磁场性质的基本物理量。 真空： 例8-11 在均匀密绕的螺绕环内充满均匀的顺磁介质，已知螺绕环中的传导电流为 ，单位长度内匝数 ，环的横截面半径比环的平均半径小得多，磁介质的相对磁导率和磁导率分别为 和 。 求环内的磁场强度和磁感应强度。 解：在环内任取一点，过该点作一和环同心、半径为 的圆形回路。 式中 为螺绕环上线圈 的总匝数。由对称性可知，在所取圆形回路上各点的磁感应强度的大小相等，方向都沿切线。 当环内是真空时，由于 当环内充满均匀介质时 可见，当环内充满某种均匀磁介质，环内磁感应强度变为环内是真空时的 倍。 例8-12 上例中若磁介质的磁导率 ，单位长度内的匝数 ，绕组中通有电流 。 再计算环内的（1）磁场强度（2）磁感应强度（3）磁介质的磁化强度 解： 利用上题计算结果 （1） （3） （2） 例8-13 如图所示，一半径为R1的无限长圆柱体（导体?≈ ?0 ）中均匀地通有电流I，在它外面有半径为R2的无限长同轴圆柱面，两者之间充满着磁导率为?的均匀磁介质，在圆柱面上通有相反方向的电流I。试求（1）圆柱体外圆柱面内一点的磁场；（2）圆柱体内一点磁场；（3）圆柱面外一点的磁场。 解：（1）当两个无限长的同轴圆柱体和圆柱面中有电流通过时，它们所激发的磁场是轴对称分布的，而磁介质亦呈轴对称分布，因而不会改变场的这种对称分布。设圆柱体外圆柱面内一点到轴的垂直距离是r1，以r1为半径作一圆，取此圆为积分回路，根据安培环路定理有 I I I R1 R2 r2 r1 r3