关于对位错几个问题的理解.docVIP

关于对位错几个问题的理解 首先我谈一下关于位错之间的交互作用。首先我所说的前三个相互作用（平行刃型、平行螺型、螺型与刃型）所讲的两位错位于同一滑移面，而交割所讲的位错处于不同的滑移面。通过两个总结{A、关于位于同一滑移面的两位错之间的相互作用用可归纳为：（1）若两条位错线的柏氏矢量b1和b2间夹角呈锐角时，相互排斥。（2）若两条位错线的柏氏矢量b1和b2间夹角呈钝角时，相互吸引。（3）若两条位错线的柏氏矢量b1和b2间夹角呈直角时，作用力为零。（4）两混合位错处于空间交叉位错时，相互作用力的计算可利用Peach-Koehler公式计算（参考相关书籍），也可以将混合位错进行螺型刃型分解再求解。B、关于位错交截的情况我们可归纳为：（1）位错交截后产生“扭折”或“割阶”。（2）带有 “扭折”或“割阶”的位错。其柏氏矢量与携带它们的位错相同。（3）“扭折”可以是刃型、亦可是“螺型”，可随位错线一道运动，几乎不产生阻力，且它可因位错线张力而消失。（4）“割阶”都是刃型位错，有滑移割阶和攀移割阶，割阶不会因位错线张力而消失。}我们可以大致理解位错间的相互作用。 而综合来说众多位错之间既有吸引又有排斥，在某些位错段上互相吸引，而另一些位错段间又相互排斥，交互作用的结果都使体系处于较低的能量状态，或者说位错处于低能的排列状态。这就是我对该课题的理解。 下面我谈一下我对其他几个课题的理解。首先先谈一下关于螺型与刃型位错的判定:首先他们都是线缺陷的一种。而他们存在不同：（1）刃型位错具有一个额外的半原子面，而螺型位错无；（2）刃型位错必须与滑移方向垂直，也垂直与滑移矢量；而螺型位错线与滑移矢量平行，且位错线的移动方向与晶体滑移方向互相垂直。（3）刃型位错的滑移线不一定是直线，可以是折线或曲线；而螺位错的滑移线一定是直线。（4）刃位错的滑移面只有一个，其不能在其他面上进行滑移；而螺位错的滑移面不是唯一的。（5）刃位错周围的点阵发生弹性畸变，既有切应变，又有正应变；而螺位错只有切应变而无正应变。 再说说为错的运动。位错的运动有两种基本形式：滑移和攀移，其中滑移最为重要，现分别介绍如下。 1. 位错的滑移 刃型位错的滑移如图5-16所示，对含刃型位错的晶体加切应力，切应力方向平行于柏氏矢量，位错周围原子只要移动很小距离，就使位错由位置(a)移动到位置(b)。当位错运动到晶体表面时，整个上半部晶体相对下半部移动了一个柏氏矢量晶体表面产生了高度为b的台阶，如图5-16 (c)。刃型位错的柏氏矢量b与位错线t互相垂直，故滑移面为b与t 决定的平面，它是唯一确定的。由图5-16，刃型位错移动的方向与b方向一致，和位错线垂直。 螺型位错沿滑移面运动时，周围原子动作情况如图5-17所示。设图面平行于滑移面，图中小圆圈表示滑移面以下的原子，小黑点表示滑移面以上的原子。由图可见，在切应力τ作用下，螺型位错使晶体右半部沿滑移面上下相对移动了一个原子间距。这种位移随着螺型位错向左移动而逐渐扩展到晶体左半部分的原子列。位错线向左移动一个原子间距（从图中第6原子列移到第7列），则晶体因滑移而产生的台阶亦扩大了一个原子间距。和刃型位错一样，由于原子移动量很小，所以使螺型位错移动所需的力也是很小的。所不同的是螺型位错的移动方向与b垂直。此外因螺型位错b 与t平行，故通过位错线并包含b的随所有晶面都可能成为它的滑移面。当螺型位错在原滑移面运动受阻时，可转移到与之相交的另一个滑移面上去，这样的过程叫交叉滑移，简称交滑移。 由上面的例子可以看出，不论位错如何移动，晶体的滑移总是沿着柏氏矢量相对滑移，所以晶体滑移方向就是位错的柏氏矢量方向。 2. 位错的攀移 只有刃型位错才能发生攀移运动，螺型位错是不会攀移的。刃型位错除了可以在滑移面上滑移外，还可以在垂直滑移面的方向上运动即发生攀移。攀移的实质是多余半原子面的伸长或缩短。通常把多余半原子面向上移动称正攀移，向下移动称负攀移，如图5-18。空位扩散到位错的刃部，使多余半原子面缩短叫正攀移，如图5-18 (a)。 刃部的空位离开多余半原子面，相当于原子扩散到位错的刃部，使多余半原子面伸长，位错向下攀移称为负攀移，如图5-18(c)。 攀移与滑移不同，攀移时伴随物质的迁移，需要空位的扩散，需要热激活，比滑移需要更大的能量。低温攀移较困难，高温时易攀移。攀移通常会引起体积的变化，故属非保守运动。此外，作用于攀移面的正应力有助于位错的攀移，由图5-18(a)可见压应力将促进正攀移，拉应力可促进负攀移。晶体中过饱和空位也有利于攀移。 再说一下关于不全位错的相关知识: A、肖克莱不全位错有以下的特点：(1)位于孪生面上，柏氏矢量沿孪生方向，且小于孪生方向上的原子间距。(2)不仅是已滑移区和未滑移区的边界，而且是有层错区和