高斯光束的透镜变换.pptVIP

第4章 激光的基本技术(2) 4.3 激光束的变换 4.4 激光调制技术 4.3 激光束的变换 激光从激光器里输出以后都要经过一定的光束变换以后才会被用到各种应用场合 光束变换的基本工具是透镜,薄透镜对高斯光束的作用与平常的成象作用有一定的不同,需要进行研究 本节从薄透镜的光束变换特性出发讨论高斯光束通过薄透镜时的变换 继而研究高斯光束的聚焦高斯光束的准直 薄透镜对球面波的曲率变换作用 几何光学中透镜起成像的作用，其成象公式描述了物象关系 物理光学则把透镜的作用看成是使光波得到变换，把如图所示的发散球面波变成会聚球面波。若将发散球面波的曲率半径记做正R，会聚球面波的曲率半径为负R，透镜的作用可记做： 透镜的作用就是改变光波波阵面的曲率半径 在傅里叶光学中透镜的作用则是提供附加位相因子 从不同角度对透镜的物理作用有不同的解释其实质是一样的。 高斯光束通过薄透镜时的变换 透镜的变换应用到高斯光束上，如下图所示，有以下关系 前式是薄透镜假设：透镜足够薄至使入射高度和出射高度不变 实际问题中，通常 和 是已知的，此时 ，则可以根据高斯光束的性质计算出入射光束在镜面处的波阵面半径和有效截面半径，利用上述透镜的变换公式进一步计算出由透镜出射的波阵面半径和有效截面半径就可以得到出射光束的束腰位置和束腰半径，因而可以确定变换后得到的出射高斯光束 高斯光束通过薄透镜时的计算 入射光束在镜面处的波阵面半径和有效截面半径分别 用上页的公式计算出出射光束的波阵面半径和有效截面半径 利用出射光束在镜面处的波阵面半径和有效截面半径计算出其束腰半径和束腰位置 4.3.2 高斯光束的聚焦 短焦距：即 短焦距时 在满足条件 和 的情况下，出射的光束聚焦于透镜的焦点附近。如图4-17所示，这与几何光学中的平行光通过透镜聚焦在焦点上的情况类似。 1. 高斯光束入射到短焦距透镜时的聚焦情形 由前面的结论可得聚焦点光斑尺寸： 1.高斯光束入射到短焦距透镜时的聚焦情形 即缩短 和加大 都可以缩小聚焦点光斑尺寸的目的。 前一种方法就是要采用焦距小的透镜 后一种方法又有两种途径：一种是通过加大s来加大?；另一种办法就是加大入射光的发散角从而加大? ，加大入射光的发散角又可以有两种做法 ，如图4-18和图4-19 1.高斯光束入射到短焦距透镜时的聚焦情形 这与几何光学中物、象的尺寸比例关系是一致的。 通过以上的讨论我们看到，不论是聚焦点的位置，还是求会聚光斑的大小，都可以在一定的条件下把高斯光束按照几何光学的规律来处理 2.入射高斯光束的腰到透镜的距离s等于透镜焦距f的情形 (1) (2)同理有： 4.3.3 高斯光束的准直 高斯光束的准直：改善光束的方向性，压缩光束的发散角。 可以看出，增大出射光束的腰粗就可以缩小光束的发散角。 选用两个透镜，短焦距的凸透镜和焦距较长的凸透镜可以达到准直的目的。 4.4.1 激光调制的基本概念 激光调制就是把激光作为载波携带低频信号。 激光调制可分为内调制和外调制两类。这里讲的主要是外调制 激光的瞬时光场的表达式 为提高抗干扰能力，常采用二次调制：先将欲传递的低频信号对一高频副载波进行频率调制，再用该调频后的副载波对激光进行强度调制。 4.4.2 电光强度调制 在单轴电光上沿z轴方向施加电场,该晶体快轴x’和慢轴y’分别与x,y轴成45o角; 设某时刻加在电光晶体上的电压为V，入射到晶体的在x方向上的线偏振激光电矢量振幅为E，则： 通过晶体后沿快轴 和慢轴 的电矢量振幅都变为 沿 和 方向振动的二线偏振光之间的位相差 电光强度调制(续) 通过通振动方向与 y 轴平行的偏振片检偏后产生的光振幅(见图4－21(b))分别为 ， ，则有 ，其相互之间的位相差为 。则有： 图(4－22)画出了 曲线的一部分以及光强调制的情形。为使工作点选在曲线中点处，通常在调制晶体上外加直流偏压 来完成。 如外加信号电压为正弦电压(电压幅值较小)， ，则输出光强近似为正弦形。 4.4.3 电光相位调制 偏振片通振动方向与晶体y’轴平行,则加电场后，只有振动方向y’轴相平行的光通过长度为l 的晶体，其位相增加为 晶体上所加的是正弦调制电场 ，光在晶体的输入面(z=0)处的场矢量大小是 则在晶体输出面(z=l)处的场矢量大小可写成 式中