2等厚干涉.ppt

夹角变大 （或向上移） 夹角变小 （或向下移） 条纹变疏 条纹变密 条纹向左移动 条纹向右移动 上左下右 试 件 标 准 件 利用干涉现象 检验平面的平整度 应该出 现 暗纹 的位置 实际的 暗纹位 置 左凹右凸(与劈尖在那边有关） 二、牛顿环 在一块光学平面玻璃片上，放一曲率半径R很大的平凸透镜，在其间形成一上表面为球面，下表面为平面劈尖形空气 薄层的装置就是牛顿环装置。 由于这里空气劈尖的等厚轨迹是以接触点为圆心的一系列同心圆环，所以在其上可观察到一组明暗相间的同心圆等 厚干涉条纹。 牛顿环 * 等 厚 干 涉 用一束平行光照射厚度很薄的不均匀薄膜时，在膜附近观察到的是等厚条纹，在实验室中产生等厚干涉的常见装置是劈尖膜 和牛顿环。 劈尖膜 §等厚干涉 一、劈尖干涉: 劈尖干涉示意图: 发自点光源的单色光经凸透镜成为平行光，再经过45度角放置的半透半反射玻璃片反射后，垂直入射到空气劈尖上，自空气劈尖上、下两表面反射的光相互干涉，从显微镜中可观察到明暗相间、均匀分布的干涉条纹。 显微镜 （a）观察劈尖干涉装置，（b）干涉条纹 n 2 n 1 n 1 光程差： 明纹 暗纹 1 1 n 2 Δ 2 = e 2 + l + ( ) 1 k 2 2 l k Δ = l 2 2 k =0,1,2,... ( ) k =1,2,... ( ) k =2 2 l l = sin θ e k + 1 e k 相邻两暗纹的间距： e k + 1 e k θ l 劈尖公式 ) 暗纹条件 ( + ( ) 1 k 2 2 = l n 2 2 2 + Δ = e l = e k + 1 + ) 1 k ( n 2 2 l = e k k n 2 2 l = n 2 l l = n 2 2 sin θ l = e k + 1 e k n 2 2 l 讨论： 1、 Δ=Δ(e)光程差是介质厚度的函数。 l = n 2 2 sin θ l 等厚干涉：对于同 一级干涉条纹，具有 相同的介质厚度 因此干涉条纹是一系列平行于劈尖棱边 的明暗相间的均匀分布的直条纹。 2、利用劈尖可以测量微小角度，微小长度以及光的波长。 3. 问题：在尖端是暗纹还是明纹？ 在尖端e=0，光程差取决于半波损失！如图情况下尖端是暗纹。 夹角变小，条纹变宽， 条纹向右移动 4. 干涉条纹的移动 夹角变小，条纹变宽， 条纹向右移动 夹角变小，条纹变宽， 条纹向右移动 夹角变小，条纹变宽， 条纹向右移动 夹角变小，条纹变宽， 条纹向右移动 夹角变小，条纹变宽， 条纹向右移动 夹角变小，条纹变宽， 条纹向右移动 夹角变小，条纹变宽， 条纹向右移动 夹角变小，条纹变宽， 条纹向右移动 夹角变小，条纹变宽， 条纹向右移动 夹角变小，条纹变宽， 条纹向右移动 夹角变小，条纹变宽， 条纹向右移动 夹角变小，条纹变宽， 条纹向右移动 夹角变大，条纹变密 条纹向左移动 夹角变大，条纹变密 条纹向左移动 夹角变大，条纹变密 条纹向左移动 夹角变大，条纹变密 条纹向左移动 夹角变大，条纹变密 条纹向左移动 夹角变大，条纹变密 条纹向左移动 夹角变大，条纹变密 条纹向左移动 夹角变大，条纹变密 条纹向左移动 夹角变大，条纹变密 条纹向左移动 夹角变大，条纹变密 条纹向左移动