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第12章 二阶动态电路分析 教学提示：前一章我们讲了电路中只含有一个动态元件(电容或电感)的动态过程的分析,即一阶动态电路的分析过程.本章我们要讲的是电路中含有两个动态元件的二阶动态电路的分析,并用经典法来求解其过渡过程. 教学要求：会选择合适的变量建立描述电路的微分方程以及确定相应的初始条件;根据微分方程对应的特征方程根的性质,正确写出齐次微分方程解的表达式;了解RLC串联电路在零输入情况下所经历的响应过程. 12.1 RLC串联电路微分方程的建立 对于一个线性电路，当电路中既有一个电感又有一个电容时，电路如图12.1所示，描述电路的方程为二阶线性常系数微分方程，我们把这样需要用二阶线性常系数微分方程来描述的电路称为二阶（线性）电路。显然在二阶电路中，由储能元件的初始储能所给定的初始条件有两个。为方便分析，本章只讨论RLC串联电路的零输入响应。 下面讨论二阶电路微分方程(differential equation of second-order circuit)的建立。 如图12.1所示电路，假设电容原已充电，其电压为U0，电感中的初始电流为I0，在图示给定的电压、电流参考方向下，由KVL可得下列方程 -uC+uR+uL=0 由电路元件的伏安关系可得 将它们代入KVL方程并整理，得 图12.1 RLC串联电路的动态分析 （12.1 ） 显然这是一个以uC为未知量的二阶、常系数、线性、齐次的微分方程。求解此类方程时，可先假设，然后再确定其中的A和p。将代入式（12.1）并整理得： 上式称为式（12.1）的特征方程，解出特征根为 即特征根p有两个值，因此电压uC可写为 （12.2） 其中 （12.3） 显然特征根p1和p2仅与电路参数和结构有关；而积分常数A1和A2则由uC的初始条件uC(0+)和决定。由于，由换路定律不难得到 于是有 ? (设I0=0，U0≠0) 由式（12.3）不难知道特征根p1和p2可能为不同的实根、相同的实根和共轭复根等三种类型，其通解也相应有三种不同形式,下一节我们要对这三种形式进行二阶电路零输入响应的分析。 二阶电路的零输入响应 上节我们得到二阶电路的微分方程有三种不同形式的通解,下面我们分别对这三种形式进行二阶电路零输入响应(zero-input response of second-order circuit)的分析。 12.2.1 非振荡过阻尼情况 当，即时，p1和p2为不相等的实根，齐次方程的通解的形式为 显然上面三式均按指数规律单调地衰减到零，因而响应是非振荡的，这种情况称为过阻尼现象。图12.2画出了过阻尼情况uc、i、uL随时间变化的曲线。 图12.2非振荡过阻尼uc、ul、i的变化曲线 分析图12.2曲线变化的物理过程，假设初始时刻能量全部存储在电容中（），电容的初始储能通过回路放电，电容电压下降，因为电阻较大，电场能量大部分为电阻所消耗，部分转变为磁场能量，在区间，，电容释放初始能量，，电感吸收能量，建立磁场；以后，，电感释放能量，磁场和电场储能被电阻所消耗；从图中可以看出，电容电压在整个过程中一直释放存储的电能，为非振荡放电。 12.2.2 临界阻尼情况 当时，p1和p2为相等的实根，此时，因此，齐次方程的通解的形式为 （t≥0） 显然电路的响应也是非振荡的，按上面三式画出uC、uL、i的变化曲线与图12.2的变化规律相似。由于在工程实际当中，电路参数会受温度、湿度、振动和噪声等因素的影响而发生微小变化，从而这一关系很难维持，因此这种情况称为临界阻尼现象。 12.2.3振荡欠阻尼情况 当时，p1和p2为一对共轭复根，令 则，此时齐次方程的通解的形式为: 令 这种情况称为欠阻尼现象。很明显电路的响应是振荡型的，其振荡频率为ω，但其振幅是按指数规律衰减的，其衰减的快慢与α的大小有关，故α也称为衰减系数。图12.3画出了欠阻尼情况uc、i、uL随时间变化的曲线。 由图12.3可知，和的波形呈衰减振荡，这是因为电阻较小，电容放电时，电阻所消耗电场能量较少，大部分电能转变为磁能存储在电感中，当为零时，电容储能为零，电感开始放电，电容被反向充电；当电流为零时，电感储能为零，电容又开始放电；于是电路中电流、电压形成振荡过程，不过每次振荡时，电阻要消耗一部分能量，故