原子吸收AA6300(操作手册)V1.0.0.doc

原子吸收仿真软件系统操作手册 目 录 1原子吸收原理简介 2 2原子吸收设备简介 3 2.1光源 3 2.2原子化系统（火焰） 5 原子化器 5 火焰原子化器 5 2.3检测系统 6 3定量分析方法 7 3.1标准曲线法 7 3.1.1举例说明 7 3.1.2需要注意的问题： 8 3.2标准加入法 8 3.2.1举例说明 9 3.3总结 9 4操作过程 10 4.1启动压缩机 10 4.2打开光谱仪主机开关 10 4.3安装阴极灯 11 4.4启动软件： 12 4.4.1登陆Wizaard： 12 4.4.2Wizaard选择 12 4.4.3选择元素并装载参数 13 4.4.4制备参数 16 4.4.5连接主机/发送参数 18 4.4.6仪器初始化 19 4.4.7火焰分析时仪器检查的项目 19 4.4.8光学参数 20 4.4.9原子化器/气体流量设置 22 4.5测定步骤 22 4.5.1点燃火焰 22 4.5.2自动调零 22 4.5.3空白测定 22 4.5.4标准测定 23 4.5.5检查校准曲线 23 4.5.6未知样品测定 23 5操作评分步骤 23 6仿真界面 26 原子吸收操作规程 原子吸收原理简介 物质中的原子、分子永远处于运动状态。这种物质的内部运动，在外部可以辐射或吸收能量的形式（即电磁辐射）表现出来，而光谱就是按照波长顺序排列的电磁辐射。由于原子和分子的运动是多种多样的，因此光谱的表现也是多种多样的。从不同的角度可把光谱分为不同的种类。 按照波长及测定方法，光谱可分为： γ射线： （0.005∽1.4?） X射线： （0.1∽100 ?） 光学光谱： （100?∽300μm） 微波波谱： （0.3mm∽1m） 通常所说的光谱仅指光学光谱而言。 按外形，光谱又可分为连续光谱、带光谱和线光谱。 按电磁辐射的本质，光谱又可分为分子光谱和原子光谱。原子光谱可分为发射光谱、原子吸收光谱、原子荧光光谱和X—射线以及X—射线荧光光谱。原子吸收光谱分析是基于光谱的发射现象；原子吸收光谱分析是基于对发射光谱的吸收现象；原子荧光光谱分析是基于被光致激发的原子的再发射现象。 原子吸收光谱分析的波长区域在近紫外和可见光区。其分析原理是将光源辐射出的待测元素的特征光谱通过样品的蒸汽时，被蒸汽中待测的基态原子所吸收，由发射光谱被减弱的程度，进而求得样品中待测元素的含量。 原子吸收设备简介 2.1光源 作为光源要求发射的待测元素的锐线光谱有足够的强度、背景小、稳定性。 一般采用：空心阴极灯、无极放电灯。 光源的功能是发射被测元素的特征共振辐射。对光源的基本要求是：　　　　1、 发射的共振辐射的半宽度要明显小于吸收线的半宽度；　　　　2、 辐射强度大、背景低，低于特征共振辐射强度的1%；　　　　3、 稳定性好，30分钟之内漂移不超过1%；噪声小于0.1%；　　　　4、 使用寿命长于5安培小时。 空心阴极放电灯是能满足上述各项要求的理想的锐线光源，应用最广。空心阴极灯 　　空心阴极放电灯的结构如上图所示。它有一个由被测元素材料制成的空心阴极和一个由钛、锆、钽或其它材料制作的阳极。阴极和阳极封闭在带有光学窗口的硬质玻璃管内，管内充有压强为2-10mmHg的惰性气体氖或氩，其作用是产生离子撞击阴极,使阴极材料发光。　　空心阴极灯放电是一种特殊形式的低压辉光放电，放电集中于阴极空腔内。当在两极之间施加几百伏电压时，便产生辉光放电。在电场作用下，电子在飞向阳极的途中，与载气原子碰撞并使之电离，放出二次电子，使电子与正离子数目增加，以维持放电。正离子从电场获得动能。如果正离子的动能足以克服金属阴极表面的晶格能，当其撞击在阴极表面时，就可以将原子从晶格中溅射出来。除溅射作用之外，阴极受热也要导致阴极表面元素的热蒸发。溅射与蒸发出来的原子进入空腔内，再与电子、原子、离子等发生第二类碰撞 而受到激发，发射出相应元素的特征的共振辐射。　　空心阴极灯常采用脉冲供电方式，以改善放电特性，同时便于使有用的原子吸收信号与原子化池的直流发射信号区分开，称为光源调制。在实际工作中，应选择合适的工作电流。使用灯电流过小，放电不稳定；灯电流过大，溅射作用增加，原子蒸气密度增大，谱线变宽，甚至引起自吸，导致测定灵敏度降低，灯寿命缩短。 　　由于原子吸收分析中每测一种元素需换一个灯，很不方便，现亦制成多元素空心阴极灯，但发射强度低于单元素灯，且如果金属组合不当，易产生光谱干扰，因此，使用尚不普遍。 无极放电灯 　　对于砷、锑等元素的分析，为提高灵敏度，亦常用无极放电灯做光源。无极放电灯是由一个数厘米长、直径5-12厘米的石英玻璃圆管制成。管内装入数毫克待测元素或挥发性盐类，如金属、金属氯化物或碘化物等，抽成真空并充入压力为67-200Pa的惰