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1 1 第六章交流绕组的磁动势 假定线圈匝数为Nc，电流为ic，则线圈产生的磁势fc=Ncic。 按全电流定律， 在磁场中沿闭合路径的磁位降应等于该闭合磁力线的全电流： Nc ic。 由于它两次经过气隙，忽略铁心磁位降，则每个气隙磁势应为： fc=Ncic/2。 以此类推，整个气隙中的磁势大小均为fc=Ncic/2。 结论： 空间脉振磁势可以分解为2个旋转分量，每个旋转分量的振幅只有原脉振磁势的一半 。旋转角速度均为? 且方向相反。 f’与f’’合成的F始终在轴线上。 单相产生的F为脉振，可以分解为2个旋转分量f’与f’’。只是一种分析方法，并非说单相产生的F既是脉振又是旋转磁势。 当f’与f’’ 同时出现在α=?/2时，合成F有最大值。 旋转电枢磁势的形成 6.2三相绕组基波合成磁动势—圆形旋转磁动势 X B Z A Y C A X Y C B Z A X Y C B Z 产生圆形旋转磁场 6.2三相绕组基波合成磁动势—圆形旋转磁动势 * * * 主要内容 1 单相绕组的磁动势—脉振磁动势 2 三相绕组基波合成磁动势—圆形旋转磁动势 目的：研究交流绕组磁势的大小、性质和在气隙中的分布规律。 交流电流的磁势比较复杂，它不仅是时间函数，而且是空间函数。 假设 绕组中的电流随时间按正弦规律变化，不考虑高次谐波电流； 槽内电流集中在槽中心处； 定、转子间气隙均匀，不考虑由于齿槽引起的气隙磁导变化，即气隙磁导是常数； 铁芯不饱和，忽略定、转子铁芯的磁压降。 导体 线圈 线圈组 三相对称绕组 从简单到复杂 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 脉振磁势 旋转磁势 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 一、整距线圈的磁动势 S N A X 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 一、整距线圈的磁动势 F 可认为磁动势主要消耗在两个气隙中 Ncic/2 A X A x fc （Ncic/2） S N A X 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 一、整距线圈的磁动势 每个气隙上的磁动势为： 它不仅是时间函数，而且是空间函数。 S N A X 时间函数 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 磁动势的空间函数 取绕组轴为纵坐标轴y，铁心内圆周长为横轴α Ncic/2 A X A α fc （Ncic/2） S N A X 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 磁动势的空间函数 S N A X α=0 整个磁势的高度随时间作正弦变化，但空间位置不变→脉振磁势，脉振磁势的频率取决于线圈中电流频率。 α Fc ? 2? 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 磁动势的波形 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 磁动势的波形 电流随着时间按正弦规律变化，则矩形波的幅值大小随时间按正弦规律变化 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 以基波为例 既是时间的函数，又是空间的函数。 当α一定， 在一个固定位置，即其磁势的大小随时间为余弦变化。 当t一定， 在一个固定时刻，在整个气隙，其磁势呈正弦变化。 f(α,t) x Fm1 t1 t2 t3 t4 0 ? 2? 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 （1） 当? t一定时，即磁势在空间随α为正弦分布；当α一定时，在时间上随? t按正弦规律振动。 （2）不论何时， f1有正、负最大值 → 脉振磁势 结论： f(α,t) α t1 t2 t3 t4 0 ? 2? 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 二、线圈组的磁动势 q个脉振磁势在空间相差α个槽矩角 S N A X 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 二、线圈组的磁动势 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 二、线圈组的磁动势 线圈组基波磁动势幅值为 Fq1=qFc1Kd1 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 二、线圈组的磁动势 线圈组基波磁动势幅值为 分布因数 Fq1=qFc1Kd1 单层线圈组基波磁动势瞬时值为 短距系数 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 四、单相绕组的磁动势及其性质 p对极电机有p个（单层）线圈组（每组q个线匝）串联或并联，组成a条并联支路，构成相绕组 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 四、单相绕组的磁动势及其性质 每相绕组基波磁动势瞬时值为 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 四、单相绕组的磁动势及其性质 每相绕组基波磁动势幅值为Fph 6.1单相绕组的磁动势—脉振磁动势 五、单