太阳能电池发展前景.doc

第二章 太阳能电池的基本理论 2.1 半导体 半导体是导电性能介于金属与绝缘体之间的一种材料。在高纯度的半导体中材料中，电子和空穴的浓度相等，这样的半导体称为本征半导体。如果向其中加入某种杂质元素，若电子的浓度大于空穴的浓度，则称它为n型半导体，此时的电子成为多数载流子，空穴则为少数载流子。反之，可以形成p型半导体。 图2.1 半导体的能带图示意图 2.2 pn结及其能带结构 2.2.1 pn结 a）pn结简化结构图（b）理想均匀掺杂pn结的掺杂剖面 如图2.2（b）所示，随着扩散运动的进行，在p区和n区的交界面p 2.2.2 pn结的能带结构 当两块半导体结合形成pn结时，按照费米能级的意义，电子将从费米能级高的n区流向费米能级低的p区，空穴从费米能级低的p区流向费米能级高的n区因此，EFn不断下降，EFp不断上升，直到EFn = EFp为止。这时，pn结中有统一的费米能级EF, pn结处于平衡状态。其能带如图所示 图2.3 平衡pn结的能带图(a)n、p(b)平衡pn结能带图 事实上，EFn是随着n区能带一起向下移动，EFp是随着p区能带一起向上移动的。能带能移动的原因是pn结空间电荷区存在内建电场的作用。随着内建电场（方向n→p）的增加，空间电荷区内电势V(x)（方向n→p）降低，而电子的势能-qV(x)由n区向p区升高，所以p区的能带相对n区上移，n区的能带相对于p区下移，直至费米能级处处相等时，能带才停止相对移动，pn结达到平衡状态。 因此,pn结中费米能级处处相等恰好标志了每一种载流子的扩散电流和漂移电流相互抵消，没有净电流通过pn结。 这一结论也可从电流密度方程式中推出，电子电流密度和空穴电流密度分别如下： （式2-1） （式2-2） 以上两式表示费米能级随位置变化和电流密度的关系。 对于平衡pn结，Jn ，Jp （式2-3） 坡”，才能从p区达到n区；这一势能“高坡”，称为pn结的势垒[15]，故空间电荷区也叫势垒区。 2.3 太阳能电池的原理 ???????太阳能电池发电的基本原理:太阳能电池的光电效应，即一些半导体受到光照时，载流子数量会急剧增加，导电能力随之增强，这就是半导体的光敏特性。当太阳光照射到半导体上时，其中一部分被表面反射掉了，还有一部分则被半导体吸收或透过。被吸收的光，当然有一些光子转变成了热，另一些光子则与组成半导体的原子价电子碰撞，于是就产生电子-空穴对。这样，光能就以产生电子-空穴对的形式产生电能。目前，太阳能发电主要有两种方式，一种是光—热—电转换方式，另一种是光—电直接的转换方式。 （1）光—热—电转换方式：通过利用太阳辐射产生的热能发电。一般是由太阳能集热器将所吸收的热能转换成蒸气，然后再驱动汽轮机发电。前一个过程是光—热转换过程；随后一个过程是热—电转换过程，与普通的火力发电一样。但太阳能热发电的也有不足，它效率很低而且成本很高，它的投资要比普通火电站贵至少5～10倍。所以目前只能小规模地应用于特殊的场合，而在经济上大规模的运用很不合算，它还不能与普通的火电站或核电站相竞争。 （2）光—电直接转换方式：利用光电效应将太阳辐射能直接转换成电能，而光—电转换的基本装置就是太阳能电池。这也是我们使用得最多的一种发电方式。太阳能电池是由于光生伏特效应而将太阳光能直接转化为电能的器件，它相当于一个半导体光电二极管，当太阳光照到光电二极管上时，光电二极管就会把 2.4太阳电池的伏安特性等效电路 个理想的电流源、一个理想二极管电阻RsRsh的组合[1]。 2.5 太阳能电池等效电路 由图2.可以得出其电流电压关系如下 （） 可以看出，有光照时的伏安特性曲线相当于将暗特性曲线向下平移JL得到。光照强度的增加会引起开路电压和短路电流的增加。当二极管两端开路时，通过pn结的净电流为0，此时电压为开路电压Voc，在式2-4)中令J=0,则有 （） 这表明开路电压不受串联电阻RS 的影响，但随Rsh减小而减小。在二极管两端短路时，电压为0，此时的电流为短路电流密度Jsc。若令V=0，并且考虑到一般情况下RsRsh，式(2-5)可化为 由式2-6)可以看出，短路电流基本与Rsh，但受Rs的影响，随着Rs的增大，Jsc会减小。 2. (1)短路电流Jsc和开路电压Voc 短路电流Jsc和开路电压Voc是光电池的两个重要参数，其数值分别为图2.6曲