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判断:外界干扰力只影响振幅,不影响自振频率. ( ) 自振频率是体系的动力特征与外干扰力无关。 举例: B m A l Psinθt ω与干扰力无关。m和l不变时,若EI增大,刚度k11也增大,由ω计算式可知ω也增大。 O C 选择:在图示结构中,若要使其自振频率ω增大,可以 ( ) A.增大 P B.增大 m C.增大 EI D.增大 l 选择: 图示单自由度动力体系自振周期的关系为: ( ) A.(a)=(b) B. (a)=(c) C. (b)=(c) D. 都不等 m EI (a) 2m 2EI (b) 2m 2EI (c) 由 分析: P=1 1/4 A 3.单自由度体系的无阻尼强迫振动(重点) ⑴ 运动微分方程: 刚度法 柔度法 或 (干扰力方向与质点振动方向共线) (干扰力方向与质点振动方向不共线) ⑵ 简谐荷载 作用下,平稳阶段的振幅(即最大动位移) (P与质点振动方向共线时) (P与质点振动方向不共线时) 动荷载幅值P作为静力作用,使质体沿振动方向产生的静位移。 动力系数 — 最大动位移与荷载幅值产生的静位移之比。 (无阻尼时) 计算式: 干扰外力不撤消 干扰力的频率 体系的自振频率 位移是双向的 ⑶ 简谐荷载 作用下,动内力幅值的计算 方法2. 动荷载与惯性力共线时的比例计算方法(较简便) —动力系数。 — 动荷载幅值; — 单位力沿质体振动方向作用时的弯矩; 方法1. 一般方法(较繁,略) 但对于某些超静定刚架可直接利用内力—位移关系式求内力幅值。 当水平位移等于1时柱端的内力值,然后将其扩大A倍,便得到内力幅值。 若已知在动荷载 作用下,横梁位移幅值为A,则只要算出 (补充) 4. 阻尼对振动的影响 ⑴ 考虑阻尼时,体系的自振频率为 阻尼比 阻尼系数 临界阻尼系数 对一般结构,ξ 0.2,可取 ⑵ 小阻尼时(ξ 1),自由振动的振幅是一个随时间单调衰减的曲线, 最后质体停止在静力平衡位置上,不再振动。 大阻尼时(ξ 1),质体不产生振动。 ξ= 1 (c=2mω)时, 称为“临界阻尼状态”。 ⑶ 利用有阻尼振动时振幅衰减的特征,可以用实验方法测定体系的阻尼比: 其计算公式: — 经过k个周期后,振幅的对数递减量。 其中: 和 表示两个相隔k个周期的振幅; (补充) ⑷ 在强迫振动中,阻尼起着减小动力系数的作用。简谐荷载作用下,有阻尼振动的动力系数为 在共振区内,即当 时,阻尼对降低动力系数的作用最显著。 当 时,取 在非振区内,忽略阻尼的影响,偏安全。 单自由度体系有阻尼的自由振动的动力平衡方程 单自由度体系有阻尼的强迫振动动力平衡方程 一般了解 5. 两个自由度体系的自由振动 ⑴ n个自由度体系应具有n个自振频率(或n个自振周期),有n个主振型。 主振型:当体系(即所有质点)按某一自振频率作自由振动时,任一时刻各 质点位移之间的比值保持不变,这种特殊的振动形式称为主振型。 ⑵ 两个自由度体系自振频率的计算公式 (掌握柔度法) = 0 λ称为“频率参数” 频率方程 上式中 与力法方程中的系数的含义相同。 对于静定结构,采用静力法绘出 图、 图,用图乘法计算出。 —第一主振型自振周期,亦称“基本周期”。 —第一主振型自振频率,亦称 “基本频率”,简称“基频”。 ⑶ 主振型的计算公式 (只能求两个质点振幅的比值,不能计算出确切的值) 第一主振型(结构按ω1振动) 第二主振型(结构按ω2振动) ⑷ 主振型正交性验算公式: 当ω1≠ ω2时 恒有 ⑸ 量纲复习(附加): 国际单位制中 质量用“千克(kq)”或“吨(t)” 力用 “牛顿(N)”或“千牛顿(kN)” 力矩用 “N·m”“kN·m” 重力加速度 抗弯刚度EI用“kN·m2”或“N·cm2”或“N·mm2” 压强,弹性模量用“帕(Pa)” 分析: P=1 P=1 判断题:对为O,错为 X。 1. 对于弱阻尼情况,阻尼越大,结构的振动频率越小。 ( ) 2. 不计杆件质量和阻尼影响,图示体系(EI=常数)的运动方程为: 其中 ( ) 3. 动力位移总是要比静力位移大些。 ( ) O
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