0800103电路原理_第三章电路定理远程32_1102.ppt

求入端电阻，电路如图 Ro=(R1+R2)//R3 =20//5=4 ? 由最大功率传输原理，当 R=Ro=4 ? 时 电阻R上可得最大功率 例4: 电路及参数如图，求电流I 解：对电路左侧依此用戴维南等效简化，如图所示 I=2A 解1：求开路电压： *例5 求入端电阻，加压法,设外加电压US为3V： , 求戴维南等效电路。 :已知 电路原理 32 14 范承志 解2：开路短路法 开路电压 短路电流 §3-3 诺顿定理 诺顿定理: 任一线性有源一端口网络A,对其余部分而言，可以等效为一个电流源Id 和一个电阻 Ro(电导GO)相并联的电路,其中： Ro 等于将所有独立源移去后所构成的无源一端口 网络的等效电阻。 Id等于该一端口网络的短路电流; 戴维南等效电路 戴维南等效和诺顿等效互换 Uo=Ro×Id Id=Uo/Ro 戴维南等效和诺顿等效互换 诺顿等效电路 例1：已知R=10?，US=20V，求a-b端口的诺顿等效电路。 解：短路电流 入端电阻 等效电路为 例2:利用诺顿定理求电流I？ Id=0.5 A 1)求短路电流， 求a-b左侧的诺顿等效电路 2）求入端电阻： 最后解得电流为 *例3: R1=25?, R2=100 ?, US=10V, ?=10. 调节R3, 使R变化时U保持不变, 问此时R3, U为多少? (稳压电源) 解:电阻R以外部分可等效为电压源和一个内阻,由题意内阻应为零. 外加电流IS=1A, 求端电压 此时电阻两端的电压U为: 端电压为零,得: 由题意内阻应为零 *3-8 互易定理* 一、互易定理的一般形式: N为线性纯电阻电路（既无独立源，也无受控源），两个端口连接不同的外部条件，则有： 二、互易定理的特殊形式: 1、 当电压源ES接在支路1时，在支路2产生的短路电流等于将电压源ES移至支路2时，在支路1产生的短路电流，这就是互易定理的第一种形式。 例1 图示电路,已知I2=0.5A, 求电压U1. 解:图2可转化为图3, 对1和3应用互易定理1, 有 例2 图示电路,从(a),(b)推求(c)的 . 解:由互易定理与迭加定理, (a),(c)得 由戴维南定理, 从(a),(b)得P左的等效电路 则 例3 电路如图，US=US1=US3=US7=4V，IS5=2A，R1=1?，R2=2?，求电流I=？ 解：当US单独作用时，I=US/2，各支路电流为 根据上图和互易定理，可直接写出电流 I=US/2－(US1/2)/2＋(US3/2)/16－(R2×IS5/2)/32 －(US7/2)/128 = 2－2/2＋2/16－2/32－2/128 =67/64 (A) 2、 当电流源IS接在支路1时，在支路2产生的开路电压等于将电流源IS移至支路2时，在支路1产生开路电压，这就是互易定理的第二种形式。 例4 图示电路, 求电压U. 解:由互易定理,电路为 平衡电桥, 电阻可去掉 3、 当电压源ES接在支路1时，在支路2产生的开路电压与电压源ES的比值等于将电流源IS接在支路2时，在支路1产生短路电流与电流源IS的比值，这就是互易定理的第三种形式。 电路原理 32 11 范承志 第三章电路定理 主要内容： 迭加定理 线性定理 戴维南定理 诺顿定理 互易定理 3-1、迭加定理 线性电路中任一支路电流（电压）等于各个独立源分别单独作用情况下所产生电流（电压）之代数和。 概念 这里分别单独作用是指： 电路中其余电压源短路，其余电流源开路。 ＋ I2=I21＋I22 U2=U21＋U22 支路电压和支路电流的迭加 证：由齐尔曼定律，支路2的电压为 讨论： 1、迭加定理中，不起作用的电压源元件短路，不起作用的电流源元件开路： 2、迭加定理计算时，独立电源可分成一个一个源分别作用， 也可把电源分为一组一组源分别作用。 3、迭加定理只适合于线性电路，非线性电路的电压电流不可 迭加 。 4、无论线性、非线性电路，功率 P 均不可迭加。 设: 显然: 5、电路包含受控源时，每次迭加受控源元件均存在（受控源与电阻器件一样处理)。 ＋ = 求电压U. 例1 电路如图所示，已知R1=2 ? R2=R3=4 ?，R4=8 ?，Is6=1A，为使U1=0V，Us5应为多少？ 解：应用迭加定理，当Is6起作用时， R1上电压为 当Us5起作用时，R1上电压为 由题意， 得