交流电机电枢绕组产生的磁通势摘要.ppt

第17讲 交流电机单相绕组的磁通势 一、整距线圈的磁通势 二、短距线圈的磁通势 三、分布线圈的磁通势 四、分布短距对气隙磁通势的影响 五、单相绕组磁通势 不同介质中的磁通势（磁压降） 如右图所示的系统，其中铁芯截面积A=100cm2，磁导率μc=2000 μ0，铁芯的平均长度=(长+宽)*2-气隙长度=2*(40+30)-0.2=139.8cm，线圈匝数N=200，通入电流I=12A。 确定铁芯和气隙中的磁动势F（也称作磁压降）： F=NI=200*12=2400(安匝) Fcore=621.6（安匝） Fgap=1778.4(安匝) 一、整距线圈的磁通势 磁通势：指的是绕组里的全电流或安培数。 注意：交流绕组的磁通势分析要考虑以下几个方面的问题： 1、绕组在定子空间的所在位置，也就是该绕组电流在空间的分布，即电流在空间分布问题。 2、绕组流过的电流在时间上是如何变化的？不同时刻大小不一样，在同一空间，随时间不同，磁通势也不一样。 即交流绕组产生的磁通势即是空间函数，又是时间函数。 一、整距线圈的磁通势 1、线圈通以直流电时 假设线圈A通直流电，其值为I。由全电流定律得: 铁心磁力线的分布是以线圈的中心为轴对称分布，如下图。 N S 设把电动机沿A绕组轴线剖开并展平，得到矩形波磁通势。因为与空气隙相比，铁心磁阻要小得多，忽略定、转子铁心的磁压降，则线圈磁通势完全降落在一条磁路的两个相同气隙上。由Nyi=2Fy，因此 Fy=Nyi/2。同一线圈两线圈边左右产生的磁通势方向相反，周期为2π。 N S 一、整距线圈的磁通势 2、线圈通以交流电时 假设线圈A通电按余弦变化： S极下面各气隙磁通势均为： 分析： （1）当 时，磁通势为正的最大值，即 （2）当 时，磁通势最小，即 （3）当 时，磁通势为负的最大，即 同样在N极下面也有同样的规律。因此，整距线圈通以正弦交流电时所产生的磁通势任何瞬时在空间分布为矩形波，其波形幅值随电流交变而变化，这样的磁通势为脉振磁通势。 一、整距线圈的磁通势 如图为四极电机绕组以及某瞬时流过电流产生的磁通势沿圆周方向空间分布。矩形分布的脉振磁通势表达式为： N S N S 一、整距线圈的磁通势 脉振磁通势：空载间位置固定，幅值随时间在正、负最大值之间交变的磁通势。 一、整距线圈的磁通势 3、磁通势的展开 用傅立叶级数展开矩形波，可得一系列谐波，该矩形波仅含有奇次波。 系数Cv为： 把v=1,3,5,…以及 带入上式得： 一、整距线圈的磁通势 fy1为基波磁通势，有 fy3为三次谐波磁通势，有 Fy5为五次谐波磁通势，有 此外，还有七次、九次等高次谐波。 下面分析基波及各次谐波磁通势的特点 （1）基波及各次谐波磁通势的最大幅值 由上面可以看出： 一、整距线圈的磁通势 当设 时用傅立叶级数展开矩形波，可得一系列谐波。 而高次谐波的次数越高，幅值越小。除了基波外一般只考虑3、5、7、9次谐波。 把以2τ 为周期的矩形磁动势波用傅氏级数分解 一、整距线圈的磁通势 （2）基波及各次谐波磁通势的极对数 基波磁通势的极对数与原矩形波磁通势的极对数相同，三次谐波磁通势的极对数是基波的三倍；五次谐波磁通势的极对数是基波的五倍，以此类推。 一、整距线圈的磁通势 （3）基波及各次谐波磁通势幅值随时间变化的关系 当电流随时间按余弦规律变化时，不论基波还是谐波磁通势，他们的幅值都随时间按电流的变化规律而变化，在时间上，都为脉振波。 下面给出了不同瞬间整距线圈的电流和它产生的矩形波脉振磁通势及其基波脉振磁通势。 一、整距线圈的磁通势 (a) (b) (c) (d) (e) (f) (g) 单相交流绕组磁通势—基波磁通势 4、基波脉振磁通势 整距线圈产生的磁通势中，基波磁通势时主要的，其幅值是 根据三角公式，整距线圈的磁通势fy1可以变为： 一、整距线圈的磁通势 （1）讨论 这是行波表达式。若时间固定，磁通势沿气隙圆周方向按余弦规律变化，幅值只是原脉振波的一半。随着时间的推移，在空间按余弦分布的磁通势的位置要发生变化 当 ，磁通势的幅值出现在 当 ，磁通势的幅值出现在 （2）讨论 这是行波表达式。幅值只是原脉振波的一半，只不过朝着-α方向，以角速度ω旋转而已。 总结： A、一个脉振磁通势波可以分为两个波长与脉振波完全一样，分别超相反方向，旋转波的幅值是原脉振波最大幅值的