电路2期末复习.ppt

计算电流： 为对称电流 电源中点与负载中点等电位。有无中线对电路情况没有影响。 对称情况下，各相电压、电流都是对称的，可采用一相（A相）等效电路计算。其它两相的电压、电流可按对称关系直接写出。 结论 Y形联接的对称三相负载，根据相、线电压、电流的关系得： 2. Y–?联接 Z Z Z + – A + – B + – C c a b 负载上相电压与线电压相等，且对称。 线电流与相电流对称。线电流是相电流的 倍，相位落后相应相电流30°。 根据一相的计算结果，由对称性可得到其余两相结果。 结论 (1)将所有三相电源、负载都化为等值Y—Y接电路； (2)连接负载和电源中点，中线上若有阻抗可不计； (3)画出单相计算电路，求出一相的电压、电流： (4)根据?接、Y接时线量、相量之间的关系，求出原电路的电流电压。 (5) 由对称性，得出其它两相的电压、电流。 对称三相电路的一般计算方法: 一相电路中的电压为Y接时的相电压。 一相电路中的电流为线电流。 小结 例1 对称三相电源线电压为380V，Z=6.4+j4.8?， Zl =3+j4?。 求负载 Z 的相、线电压和电流。 解 画出一相计算图 + – + – + – Z Z A C B Zl Zl Zl Z N N’ a c b Z Zl a + – A N N’ Z Zl a + – A N N’ 设 则 1. 对称三相电路功率的计算 12.5 三相电路的功率 Pp=UpIpcos? 三相总功率： P=3Pp=3UpIpcos? 平均功率 无功功率 Q=QA+QB+QC= 3Qp 视在功率 第13章 非正弦周期电流电路 和信号的频谱 2. 非正弦周期函数的有效值和平均功率 重点 3. 非正弦周期电流电路的计算 1. 周期函数分解为傅里叶级数 本章主要介绍非正弦周期电流电路的一种分析方法：谐波分析法。 非正弦周期交流电路的平均功率 平均值： 有效值： 周期函数展开成傅里叶级数： 13.4 非正弦周期电流电路的计算 1. 计算步骤 按直流稳态求出激励中直流分量单独作用的响应分量；再按正弦稳态求出激励中各次谐波分量分别单独作用的响应分量，应用相量法时注意感抗、容抗与频率的关系（注意:交流各谐波的 XL、XC不同，对直流 C 相当于开路、L 相于短路。） ；最后把各响应分量转换为时域形式。对各次谐波分别应用相量法计算； 利用傅里叶级数，将给定的非正弦周期激励的电压或电流分解为傅立叶级数，根据精度要求取前若干项。一般取 5 次以前各项。 应用叠加定理将各响应分量的时域形式叠加。 重点 (1) 拉普拉斯变换的基本原理和性质 (2) 掌握用拉普拉斯变换分析线性电 路的方法和步骤 第14章 线性动态电路的 复频域分析 拉氏变换 F(s)(频域象函数) 对应 f(t)(时域原函数) 余弦函数 正弦函数 指数函数 1 单位冲激函数 单位阶跃函数 象函数 原函数 典型函数的拉氏变换 14.3 拉普拉斯反变换的部分分式展开 用拉氏变换求解线性电路的时域响应时，需要把求得的响应的拉氏变换式反变换为时间函数。 由象函数求原函数的方法： (1)利用公式 (2)对简单形式的F(s)可以查拉氏变换表得原函数 (3)把F(s)分解为简单项的组合 部分分式展开法 利用部分分式可将F(s)分解为： 象函数的一般形式 待定常数 讨论 待定常数的确定： 方法1 方法2 求极限的方法 K1、K2也是一对共轭复数 注意 * 第10章 含有耦合电感的电路 重点 1.互感和互感电压 2.有互感电路的计算 3.变压器和理想变压器原理 空心线圈，? 与i 成正比。当只有一个线圈时： 当两个线圈都有电流时，每一线圈的磁链为自磁链与互磁链的代数和： ? M值与线圈的形状、几何位置、空间媒质有关，与线圈中的电流无关，满足M12=M21 L 总为正值，M 值有正有负。 注意 2. 耦合系数 用耦合系数k 表示两个线圈磁耦合的紧密程度。 k=1 称全耦合: 漏磁 F s1 =Fs2=0 F11= F21 ，F22 =F12 满足： 耦合系数k与线圈的结构、相互几何位置、空间磁介质有关。 注意 两线圈的自磁链和互磁链相助，互感电压取正，否则取负。表明互感电压的正、负： （1）与电流的参考方向有关； （2）与线圈的相对位置和绕向有关。 注意 例 写出图示电路电压、电流关系式 i1 * * L1 L2 + _ u1 + _ u2 i2 M i1 * * L1 L2 + _ u1 + _ u2 i2 M i1 * * L1 L2 + _ u1 + _ u2 i2 M i1 * * L1 L2 + _ u1