大学物理之光学剖析.ppt

点光源经过光学仪器的小圆孔后，由于衍射的影响，所成的象不是一个点而是一个明暗相间的圆形光斑。 S1 S2 D * * 爱里斑 二、光学仪器的分辨率 若两物点距离很近，对应的两个爱里斑可能部分重叠而不易分辨 瑞利判据：如果一个点光源的衍射图象的中央最亮处刚好与另一个点光源的衍射图象第一个最暗处相重合，认为这两个点光源恰好能为这一光学仪器所分辨。 恰 能 分 辨 能 分 辨 不 能 分 辨 s 1 s 2 ?0 ?0 D * * 在恰能分辨时，两个点光源在透镜前所张的角度， 称为最小分辨角?0 ，等于爱里斑的半角宽度。 D为光学仪器的透光孔径 最小分辨角的倒数 称为光学仪器的分辨率 * §15.1 光的衍射 惠更斯-菲涅耳原理 §15.2 单缝夫琅禾费衍射 §15.3 衍射光栅 §15.4 圆孔衍射 光学仪器的分辨率 §15.5 自然光和偏振光 §15.6 起偏和检偏 马吕斯定律 §15.7 反射与折射时光的偏振 布儒斯特定律 缝较大时，光是直线传播的 缝很小时，衍射现象明显 阴 影 屏幕 屏幕 一、 光的衍射现象及其分类 15-1 光的衍射 惠更斯-菲涅耳原理 光源 障碍物 接收屏 光源 障碍物 接收屏 衍射的分类 菲涅耳衍射 夫琅禾费衍射 光源—障碍物 —接收屏 距离为有限远。 光源—障碍物 —接收屏 距离为无限远。 衍射系统由光源、衍射屏、接收屏组成。 从同一波阵面上各点所发出的子波，在传播过程中相遇时，也可相互叠加产生干涉现象，空间各点波的强度，由各子波在该点的相干叠加所决定。 二、惠更斯-费涅耳原理 若取时刻t=0波阵面上各点发出的子波初相为零，则面元dS在P点引起的光振动为： C----比例常数 K(? )----倾斜因子 惠更斯-菲涅耳原理解释了波为什么不向后传的问题，这是惠更斯原理所无法解释的。 P点的光振动（惠更斯原理的数学表达）为： 最大 用菲涅耳半波带法解释单缝衍射现象 S * 单缝衍射实验装置 屏幕 15-2 单缝夫琅禾费衍射 A B f x C ? ? 将衍射光束分成一组一组的平行光，每组平行光的衍射角（与原入射方向的夹角）相同 P 衍射角不同，最大光程差也不同，P点位置不同，光的强度分布取决于最大光程差 菲涅耳半波带法 λ 2 ? λ 2 λ 2 λ 2 a sin ? 相邻平面间的距离是入射单色光的半波长 任何两个相邻波带上对应点所发出的光线到达BC平面的光程差均为半波长（即位相差为?） ，在P点会聚时将一一抵消。 A A A B C a x f φ 1 2 φ λ 2 λ 2 λ 2 . . . . . P AB面分成奇数个半波带，出现亮纹 . . φ . A A A B C a x f φ 1 2 λ 2 . . . . . A 3 P . . . AB面分成偶数个半波带，出现暗纹 结论：分成偶数半波带为暗纹。 分成奇数半波带为明纹。 正、负号表示衍射条纹对称分布于中央明纹的两侧 对于任意衍射角，单缝不能分成整数个半波带，在屏幕上光强介于最明与最暗之间。 暗纹 明纹 中央明纹 讨论 1. 光强分布 当? 角增加时，半波带数增加，未被抵消的半波带面积减少，所以光强变小； 另外，当： 当 ? 增加时,为什么光强的极大值迅速衰减？ 中央两侧第一暗条纹之间的区域，称做零极（或中央）明条纹，它满足条件： 2. 中央亮纹宽度 a x f ?0 暗纹 一级暗纹条件 一级暗纹坐标 中央亮纹线宽度 中央亮纹半角宽度 3. 相邻两衍射条纹间距 条纹在接收 屏上的位置 暗纹中心 明纹中心 其它各级明条纹的宽度为中央明条纹宽度的一半。 中央亮纹线宽度 当缝宽 中央亮纹线宽度 条纹在屏幕上的位置与波长成正比，如果用白光做光源，中央为白色明条纹，其两侧各级都为彩色条纹。该衍射图样称为衍射光谱。 由微分式 看出缝越窄（ a 越小），条纹 分散的越开，衍射现象越明显；反之，条纹向中央靠拢。 当 a大于?，又不大很多时会出现明显的衍射现象。 当缝宽比波长大很多时，形成单一的明条纹，这就是 透镜所形成线光源的象。显示了光的直线传播的性质。 明纹中心 例、一束波长为? =5000?的平行光垂直照射在一个单缝上。(1)已知单缝衍射的第一暗纹的衍射角?1=300，求该单缝的宽度a=? 解： (1) 第一级暗纹 k=1,?1=300 例、一束波长为? =5000?的平行光垂直照射在一个单缝上。(2)如果所用的单缝的宽度a=0.5mm，缝后紧挨着的薄透镜焦距f=1m，求：(a)中央明条纹的角宽度；(b)中央亮纹的线