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简单的论述哈密顿原理 摘要：证明力积分变量与变分无关的情况下积分运算与变分运算次序的可交换性，从不同角度论述了哈密顿原理的含义。 关键词：哈密顿原理，拉格朗日函数，变分，拉格朗日方程 引言 哈密顿原理是分析力学中几个重要原理之一，但它不是一个独立原理，它可已从其他原理推导出来，因而可以从不同角度说明它的物理含义。一般理论力学教材都是在拉格朗日方程两边同时乘以虚位移求所有自由度下的虚功之和，然后再求从位形1即( 到位形2，即(之间或时间至之间的作用量得出，最后变换成，并没有说明最后一步为什么要那样做，也没有说明那样做的意义。本文先证明当积分变量与变分无关的条件下积分运算与变分运算次序的可交换性，然后再从不同角度论述哈密顿原理的意义。 理论 2.1变分运算与积分运算次序的可交换性 假定变量由一个或一组函数的选取而确定，则变量称为函数的泛函，记作［］。泛函 由n个函数的形式确定，是函数的“函数”。泛函与函数的概念略有不同，函数中的变量是可以变化的数值，而对于泛函处于自变量地位的是形式可以变化的函数。下面举例说明，如图1中有，两个固定点，连接两个固定点之间的曲线的长度由下式确定，即 显然，依赖于函数的选取，若函数的形式发生变化，则曲线的形状随之变化，曲线的长度也随之变化。长度就是的泛函。 下面证明变分运算与积分运算顺序的可交换性，该泛函只依赖一个函数，即 自变量为的函数表示为。函数的变分是函数的微变量，它与函数的微分有本质有本质的不同，函数的微分，粗略的讲，它是由自变量的变化引起的。而函数的变分不是因为自变量 的变化，它是来自函数形式的变化引起，这种由于函数形式变化造成的函数的变化称为函数的变分，记作。与函数临近但形式与不同的函数有许多。 假设这些函数可以表示为如下的形式： 其中 是非常小的参数，是任意给定的可微函数，因时，函数形式的变化决定于上式的第二项。因此函数的变分写成 引入（2）式的记法（1）可记为 被积函数的形式是已知的，积分的上下限是固定的。当函数的形式上发生变化时，泛函就会发生变化，这种由于函数形式的变化引起泛函的变化就为泛函的变分，记作。现将被积函数 在 处展开，并只保留线性部分， 注意的变分不包含（3）式中的最后一项，因是由于处于自变量地位的的形式变化引起的，而不是因为x变化引起的，故泛函 的变分为 而 上式积分变量为，变分是由的形式变化引起，因此积分变量与变分无关时，积分次序与变分次序可以交换。 哈密顿原理的数学表达式为 在（4）中代表体系的拉格朗日函数，其表达式为，即体系的动能和势能之差，哈密顿称为作用函数，它的量纲为功和时间的乘积，单位为。当它表示为端点时间和位置的函数时，也叫主函数，并以S表示。如图2所示，满足约束许可条件的轨道有许多条。其中实线为真实轨道，而虚线为真实轨道附近只满足约束所许可的条件，图2只画了一条。原理的含义为在约束所许可的许多条可能轨道中真实轨道的作用函数的变分为零。此原理给出了在卫星1即 ( 到位形2，即 ( 之间真实轨道必须满足的条件就是哈密顿原理。 哈密顿原理是在拉格朗日方程 的两端同乘以 然后对 从1到S求和 再对（6）从 到 积分，即 因为 把（8）代入（7）式得 利用初始条件 知（9）式左边第一项为零，从而有 因为（5）式中积分变量为t，而变分是由L的形式变化引起，积分变量与变分无关，所以积分与变分的次序可以交换，即可得到（4）的结果。对于哈密顿原理的判断：保守的，完整的力学体系在相同时间内，由某一初位形转移到另一已知位形的一切可能运动中，真实运动的主函数具有稳定性。即对于真实运动来讲，主函数的变分等于零卖。从数学角度结果无可非议，但大部分教材并没有说明为什么要这样做，也没有说明哈密顿原理的物理含义，下面将从不同角度说明讨论保守，完整体系哈密顿原理的必然性和深刻含义。 2.2从不同角度理解哈密顿原理 2.2.2从对拉格朗日方程的二次积分意义角度理解 众所周知，拉格朗日函数它是体系的动能和势能之差，它是体系的一个特性函数，表征者约束，运动状态，相互作用等性质。它的表达式中只含有广义速度，广义坐标和时间，即　 ( （１１）式可以看作拉格朗日方程的第一积分或首次积分。而 可以看作拉格