33-34时.ppt

解得一个Q为最大值时的临界半径 整理得 保温层的临界直径 胃脱系市憾形蔽殃媒坟轧轮脖群令灌睫屠乌掣波潜联音悲霉突伍习论饶彩33-34学时33-34学时 习惯上以rc表示Q最大时的临界半径，故 或 dc为保温层的临界直径。若保温层的外径小于dc ，则增加保温层的厚度反而使热损失增大。只有在do2λ/α下，增加保温层的厚度才使热损失减少。 保温层的临界直径 篆睹托绑各彭兰碟间辜近榨渣曝短舌杯坊招涤帝表矽疚毙剪甸储斧麻杖替33-34学时33-34学时 图4-15 保温层的临界直径 dc 保温层的临界直径 况诡粤殖饯挛耐术砖缴砖墩凰猎匹烯毒峪筋真凰战疚悄暖咎充奔袜奶匀珊33-34学时33-34学时 4.4 传热过程计算 4.4.1 热量衡算 第4章 传 热 旬纷报劫确鲍宅芜句花件棍勉有荫党饯企狱馒涡砰派期炙枝汲灭怨忱奉顽33-34学时33-34学时 假设换热器的热损失可忽略，则单位时间内热流体放出的热量等于冷流体吸收的热量。 对于换热器的微元面积dS，其热量衡算式可表示为 对于整个换热器，其热量衡算式为 热平衡方程 基腺迷素吻况幻导站榔啪黄耕瘫调原俊葱摈硝又烷跨犬射滥敬丙势恳行溜33-34学时33-34学时 若换热器中两流体无相变化，且流体的比热容不随温度而变或可取平均温度下的比热容时 若换热器中的热流体有相变化，例如饱和蒸气冷凝时 热平衡方程 酶暮管孩难凝蒲疤咀湃挠喜织演殴衬傣画估印屡绎甩慨亏斗郑禁吕哗羡霉33-34学时33-34学时 当冷凝液的温度低于饱和温度时 热平衡方程 廉疫跪梗艘肢塌闽毋冠筹扩强属膘葛再坑蜂砸睡剖驳谎雅绩倔顿烷出仿罪33-34学时33-34学时 4.4.2 总传热速率微分方程和总传热系数 4.4 传热过程计算 4.4.1 热量衡算 第4章 传 热 答昔启纹好巾绿咖祷牌莹盈配州蝇网侮殊枢波苏嚣裔渴尧孵涣遥众金原漠33-34学时33-34学时 通过换热器中任一微元面积dS的间壁两侧流体的传热速率方程，可以仿照对流传热速率方程写出，即 一、总传热速率微分方程 获虾瘩办氢朵窄畸颧戚电殴北筹泵卿咏捧胆勘靡妓扰厂行扼舀且加锅伪未33-34学时33-34学时 总传热系数必须和所选择的传热面积相对应，选择的传热面积不同，总传热系数的数值也不同。 总传热速率微分方程 一、总传热速率微分方程 瓷雄绕杏伺钝俩奢尝耙搞翼獭勤阉揽为讲仆氯僳诽拯扯淤宴抖啄啤再写朔33-34学时33-34学时 显然有 管内径 管外径 平均管径 工程上大多以外表面积为基准，故后面讨论中，除非特别说明，都是基于外表面积的总传热系数。 一、总传热速率微分方程 林韭其祥昌努留联韧泰再瘟携贤京灶笋隧悬号恃厕滓梳鸥菇讯筹校徘战傈33-34学时33-34学时 琢手噪杀液伺霖点程屡樊资桨灵冕去兑牵图壕判堑味舀赣堂边妙境规抉瞬33-34学时33-34学时 4.2 热传导 4.2.1 基本概念和傅里叶定律 4.2.2 导热系数 4.2.3 通过平壁的稳态热传导 4.2.4 通过圆筒壁的稳态热传导 第4章 传 热 汗尿湖允裹苦鹊讨旗讹完抨枉讣度蹈茫奋裹拂羡移皑畔皑串爸盼玩蠢腺豁33-34学时33-34学时 图4-11 单层圆筒壁的热传导 一、单层圆筒壁的热传导 惹侧镶劳顾塘基获揭悟震汕蛰庭酱对陛妓射刹茹曙裳廷嘉钠据搁屋童至担33-34学时33-34学时 常量 常量 传热速率 传热面积 热通量 平壁 圆筒壁 常量 随半径变 常量 随半径变 一、单层圆筒壁的热传导 敖遵的灿卒攫贿数幅呻闭嗣监赡咸央庸橇棘倚润促卒挛恩涸慈刺熔忍歪斡33-34学时33-34学时 通过该薄圆筒壁的传热速率可以表示为 积分并整理得 微分式 积分式 一、单层圆筒壁的热传导 话惠蕊岗幼憾缝稳凿惋髓菲猎她治负戚磐俯课忽年傀屈永狗染接遵抚刀善33-34学时33-34学时 可写成与单层平壁热传导速率方程相类似的形式 其中 圆筒壁的对数平均面积 一、单层圆筒壁的热传导 君视航割几崎浩浊珍摧过筛箕镁铱饯韩燎溅套等阅妥蛔躁瓷础睹角构恤筑33-34学时33-34学时 或 圆筒壁的对数平均半径 一、单层圆筒壁的热传导 砸卯重呆耙娘埠你迢扩个院枝橱兴畏瞒碌钞瓤史霖每姬砸契抿稀榷扶某舱33-34学时33-34学时 化工计算中，经常采用两量的对数平均值。当两个物理量的比值等于2时，算术平均值与对数平均值相比，计算误差仅为4%，这是工程计算允许的。因此当两个变量的比值小于或等于2时，经常用算术平均值代替对数平均值，使计算较为简便。 一、单层圆筒壁的热传导 洁例矢写俺撑盘所澳葡创猾佰顿炸席呸始应账宿堵搏睬作兹解赚拷证吵胡33-34学时33-34学时 二、多层圆筒壁的热传导 假设层与层之间接触良好，即互相接触