第五章 运动学基础.doc

第五章 运动学基础 第1节 运动学基本概念 运动学是研究物体运动几何性质的科学。运动学仅从几何的角度来研究物体运动的规律，而不考虑引起物体运动的物理因素。 在运动学中，常把物体抽象简化为点或刚体。如果物体的几何尺寸在运动过程中不起主要作用，则可以忽略物体的大小把它抽象为没有大小的点；否则，把物体抽象为具有大小的在任何情况下保持其形状和大小不变的物体，即刚体。 点的运动学主要介绍用矢量法、直角坐标法、自然法三种方法研究点的运动方程、轨迹、速度、加速度。 对点的复杂的运动，介绍点的合成运动的分析方法，讨论点相对于不同参考系的运动以及各种运动之间的关系。此方法也是研究刚体平面运动的基础。 刚体的运动主要介绍刚体的平行移动、刚体的定轴转动、刚体的平面运动。研究刚体做各种运动时的运动规律和特点，以及刚体上各点的速度、加速度的计算。 研究一个物体的机械运动，必须选取另一个物体作为参考，这个参考的物体称为参考体。与参考体固连的坐标系称为参考系。一般工程问题中，都取与地面固连的坐标系为参考系。 第2节 点的运动学 一、矢量法 如图5-2-1-1所示，选取参考系上某确定点为O坐标原点，自点O向动点M作矢量r，称r为点M相对原点O的位置矢量，简称矢径。 图5-2-1-1 以矢量表示的点的运动方程为 r=r( t ) 动点M在运动过程中，其矢径r的末端描绘出的一条连续曲线，称为矢端曲线。矢端曲线就是动点M的运动轨迹。 点的速度矢量为 v= dr dt 点的加速度矢量为 a= dv dt = d 2 r d t 2 二、直角坐标法 图5-2-1-2 如图5-2-1-2所示，取固定的直角坐标系Oxyz，则动点M在空间的位置可用三个直角坐标x，y，z表示，动点M的运动方程为 x= f 1 (t) y= f 2 (t) z= f 3 (t) } 消去时间t可得动点M的轨迹方程。它们与矢量法中的矢径的关系为 r=xi+yj+zk 动点M的速度在三个坐标轴上的投影为 v x = dx dt v y = dy dt v z = dz dt } 即 v= v x i+ v y j+ v z k 动点M的加速度在三个坐标轴上的投影为 a x = dvx dt = d 2 x d t 2 a y = d v y dt = d 2 y d t 2 a z = d v z dt = d 2 z d t 2 } 即 a= a x i+ a y j+ a z k 三、自然法 图5-2-1-3 在已知点的运动轨迹的情况下，可用自然法。如图5-2-1-3所示，动点M在轨迹上的位置可以这样确定：在轨迹上任选一点O为参考点，并设点O的某一侧为正，动点M在轨迹上的位置由动点M到参考点O的弧长s确定，称弧长为动点M在轨迹上的弧坐标。用弧坐标表示的运动方程为 s=f( t ) 点的速度大小为 v= ds dt 方向沿轨迹的切线方向，即 v=vτ= dv dt 点的加速度在自然轴系（切向、法向、副法向）三个坐标轴下的投影为 a τ = dv dt = d 2 s d t 2 a n = v 2 ρ a b =0 } 即 a= a τ + a n = dv dt τ+ v 2 ρ n 例1 如图5-2-1-4所示, 飞轮半径R=50cm，绕轴O转动，轮上直线OM与水平线间的夹角 ? 随时间的变化规律为 ?=2 t 2 。求M点的运动方程以及速度、加速度 图5-2-1-4 解： (1)自然法 如图5-2-1-4所示，取水平线与轨道的交点 A 为弧坐标原点，正负号规定如图。点M的运动方程为 s=R?=2R t 2 =100 t 2 cm= t 2 m 速度大小为 v= ds dt =200tcm/s=2tm/s 切向及法向加速度大小为 a τ = d 2 s d t 2 =200 cm/s 2 =2 m/s 2 a n = v 2 R =800 t 2 cm/s 2 =8 t 2 m/s 2 } (2)直角坐标法 图5-2-1-5 如图5-2-1-5所示，建立直角坐标系，则动点M的运动方程为 x=Rcos??=50cos?2 t 2 y=Rsin??=50sin?2 t } 对其求一次导数，可求速度的投影为 v x = dx dt =?200tsin?2 t 2 v y = dy dt =200tcos?2 t 2 } 再求一次导数可得加速度的投影为 a x = d v x dt =?200sin?2 t 2 ?800 t 2 cos?2 t 2 a y = d v y dt =200cos?2 t 2 ?800 t 2 sin?2 t 2 } 第3节 刚体的基本运动 1、刚体的平衡移动 刚体在运动过程中，若其上任意一条