地震讲义1教案分析.ppt

4）反射极性: 当反射界面下介质波阻抗(Z2)大于入射介质波阻抗(Z1)时，R0，反射波与入射波的相位相同，称为正极性反射；当Z2Z1时，R0，反射波与入射波相位相反，相位差180°，称为负极性反射。 图1-4非周期振动与地震记录 图1-7时间剖面的形成 图1-16 子波主频、频带宽度与延续时间的关系（a）是一个宽频带零相位子波及其频谱示意图，其延续时间比较短。（b）、（c）是一个低频、窄频带的零相位子，主频与（a）相同，但频带窄，延续时间比（a）长。延续时间是一样的。图（c）的子波主频虽然比图（a）的子波高，因图(c)子波的频带比图（a）的窄，其子波的延续时间比图（a）长。 在解析几何中知道，如果平面内一个动点到两个定点的距离之和等于定长，那末，这个动点的轨迹就是一个椭圆。也就是说，与反射波T 对应的反射点的可能位置，必然位于以Oj和SJI为焦点，以L／2为长半轴的椭圆上。 在水平叠加时，不管界面倾角如何，动校正后的反射时间都一律画在Oj和SJI之间中点的正下方，这在界面水平时是正确的，当反射波是来自一段倾斜界面上的M点时，这种做法就错误地把M点画到M‘点的位置了（图1-12）。 图1-12反射点位置的轨迹示意图 进行偏移叠加，不仅能实现真正反射点叠加，也能同时正确地定出反射点的真实位置。因为用扫描法实现偏移叠加时，是对X－H平面按ΔX、Δh划分的方格网上（图1--12）每一点M（X、H）都进行计算的，只要划分得足够细，总可以在所要求的精度上反映反射点的全部可能位置。 如果反射点的位置是在M点，只有当对M点进行计算时，才会在多次（P次）覆盖的每一炮都能找到一道以M点为共反射点道，总共能取到P个同相的有效振幅值，叠加后得到较大的数值。 当对这个椭圆上的其它点（如M’，M’’……）进行计算时，虽然也能对Oj这一炮在SJI道上取到一个振幅值，但因为M’，M’’…等不是真正的反射点，因而在各炮中就不可能找到P个同相的振幅值，而只能找到P个不同相的随机振幅值，其叠加的结果应该接近于零。也就是说，对椭圆上的各点都用真正共反射点叠加办法计算后，只可能在反射点M（X，H）上出现大的数值。 这就是偏移叠加能同时实现真正的共反射点叠加以及确定反射点的真实位置的简单原理。不难理解，偏移叠加也能使绕射波收敛到真正的绕射点位置上；能使回转波归位，恢复凹界面的真实形态； 在进行偏移叠加时，还要进行参数选择，如速度、扫描范围的选择等。需要指出的这种偏移叠加技术存在的主要缺点是剖面上有“画弧”现象，深层尤其严重。因为偏移过程中，把一些强的干扰或者所谓“野值”（个别特大振幅值）扩散到一个圆弧上，由于它不是随机干扰，叠加时并不能抵销，因而产生画弧现象，这对解释深层资料不利。 1.3.3 偏移叠加、叠加偏移和叠前偏移 实现偏移最理想的办法是用多次覆盖的原始记录直接进行偏移叠加，这既可实现真正共反射点叠加，又实现了偏移。这类方法称为偏移叠加或叠前偏移。但这样做处理的数据量太大，成本高，在生产实际应用受到一定限制。 目前大多采用叠后偏移或叠加偏移办法，即先对多次复盖资料进行水平叠加，得到相当于自激自收的水平叠加剖面，然后用水平叠加剖面再作偏移。这种办法可以使工作量大大减小。(例如对n次复盖剖面，工作量大约只是叠前偏移的1/n)。 缺点是在界面倾斜的情况下： （1）不是真正共反射点叠加，降低了分辨能力。（2）不能提供真正的共反射点道集作为原始资料 ，供研究振幅随炮检距变化等（AVO）问题使用。 （3）共中心点叠加有倾角滤波作用。当道集内存 在两条倾角不同t0接近的同相轴时，只能选取一个 V0(t0)进行动较正，这样只突出一条同相轴、必然压制另一条同相轴，叠加后再偏移，被压制的同相轴无法恢复（不利于储层细节变化研究）。 （4）对于情况3，速度谱上同一个t0的两个能量团会连一起，不好解释，降低了分辨力。 1.3.4 二维偏移和三维偏移 地下地质体是一个三维的实体，要得到地下三维地质体的真实形态，必须进行三维面积观测和三维的偏移叠加。可以想像，真正的三维偏移工作量是十分巨大的。 利用一条测线观测得到原始数据进行偏移处理，是一种二维偏移。二维偏移全部信息都是来自过此剖面的垂直平面内时，才能取得好的偏移效果，即只有当地下构造是一个二维平面，测线垂直二维平面走向，时得到的原始信息进行二维偏移才是正确的。 真正的全三维偏移，其工作量太大，成本太高，到目前为止，在实际生产工作中还很少使用。 比较实用的做法是两步法三维偏移。 两步法三维偏移过程 是先进行一个方向的二维偏移，即对每条测线进行二维偏移，把各条绕射双曲线的