电磁波反射与折射的研究..doc

电磁波反射和折射的研究 实验目的 研究电磁波在良导体表面的反射； 研究电磁波在良介质表面的反射和折射； 研究电磁波全反射和全折射的条件。 实验原理： 1．电磁波斜入射到不同介质分界面上的反射和折射 如图1所示， 平行极化的均匀平面波以角度( 入射到良介质表面时，入射波、反射波和折射波可用下列式子表示为 图1. 平行极化波的斜入射示意图 入射波： 反射波： 折射波： 式中， 利用分界面上（z = 0）电场和磁场切向分量连续的边界条件，可得斯耐尔反射定律： 和斯耐尔折射定律： 并计算出平行极化波的反射系数R//和折射系数T//： 类似地，可求出垂直极化波的反射系数和折射系数： 2．全折射发生的条件： 全折射也即没有反射波，发生全折射的条件可通过令反射系数为零得到。 对平行极化情形，令，可得全折射时的入射角： 该入射角称为布儒斯特角。可以证明，此时的折射角。可见，若电磁波以角度(P 入射到厚度为d的介质板表面，则 这正是电磁波由(2到(1的全折射条件。因此，当电磁波以布儒斯特角从介质板的一侧入射时，在介质板的另一侧可接收到全部信号。如图2所示。 对垂直极化波，类似的推导结果表明，其不会发生全折射现象。 图2 介质板全折射示意图 对垂直入射情形，，反射系数和折射系数变为 显然，当时，也即在同一种媒质中，电磁波是全折射的，并无讨论意义。当(2 具有一定厚度d ，且(2 两侧同为空气时（），如图3所示，利用传输线输入阻抗的概念和公式，得到(1、(2分界面上的输入阻抗 当时，可实现无反射，其条件为 满足该条件的介质板称为半波长无反射介质板。 图3 垂直入射介质板时全折射示意图 （3）电磁波斜入射到良导体表面的反射 良导体的特性近似于理想导体，电磁波投射到良导体表面时，可认为发生全反射，此时，。 注：全反射在介质界面也是可以发生的，只是要求必须是从光密媒质入射到光疏媒质中，实际测量时，装置都处于光疏媒质中，所以不便实际测量。 三、实验仪器 DH926B型微波分光仪，喇叭天线，DH1121B型三厘米固态信号源，DH926AD型数据采集仪，计算机，良导体反射板，1.5 mm玻璃板。 四、实验步骤与操作方法 A． 全反射角的测量 （1） 将DH926B型微博分光仪的两喇叭天线口面互相正对是，取向一致，它们各自的轴线应在同一条直线上，指示两喇叭天线位置的指针分别指于工作台的0-180刻度处。 （2） 开启DH1121B型三厘米固态信号源，用接收天线前衰减器调节接收信号场强，使场强最大值为电流表满量程的80%（80μA）。 （3）将反射金属板垂直放到支架上，应使金属平面投切到支座下面的小圆盘上的90-90刻度上（垂直投切波轴）。 （4）转动反射金属板，形成一个30°的入射角；同时转动DH926B型微波分光仪的活动臂，使得反射角同为30°，采集第一点信号并填入表3-1相应格中，然后顺时针转动DH926B型微波分光仪的活动臂，以每5°的角度增量改变入射角，同时转动DH926B型微波分光仪的活动臂，以每5°的角度增量改变反射角，采集各点信号并记录在表格中，直到角度为80°。 【要点】接收，发射天线一定保持在一条直线上，入射角与反射角从30°~80°以5°增量进行改变。 （5）精细采集。上述采集完成后，通过记录找出场强最大点处角度值，以该角度值为中心点，向前，向后各扩展5°，然后以每1°的角度增量同步改变入射角与反射角，采集各点信号并记录在表格中，形成11点数据记录，将其中最大值处的角度值填入表中，便可得到全反射角。 B.全折射角的测量 （1）将DH926B型微波分光仪的两喇叭天线口面互相正对是，取向一致，它们各自的轴线应在同一条直线上，指示两