光電效应及普朗克,,x.docxVIP

实验8 光电效应及普朗克常数测定一、实验目的：通过实验深刻理解爱因斯坦的光电子理论，了解光电效应的基本规律；掌握用光电管进行光电效应研究的方法；学习对光电管伏安特性曲线的处理方法，并用以测定普朗克常数。二、实验仪器：高压汞灯、滤色片、光电管、微电流放大器（含电源）。三、实验原理：爱因斯坦从他提出的“光量子”概念出发，认为光并不是以连续分布的形式把能量传播到空间，而是以光量子的形式一份一份地向外辐射。对于频率为的光波，每个光子的能量为，其中，h＝6.6261×10-34焦耳·秒，称为普朗克常数。当频率为的光照射金属时，具有能量 h的一个光子和金属中的一个电子碰撞，光子把全部能量传递给电子。电子获得的能量一部分用来克服金属表面对它的束缚，剩余的能量就成为逸出金属表面后光电子的动能。显然，根据能量守恒有： （1）这个方程称为爱因斯坦方程。这里Ｗs为逸出功，是金属材料的固有属性。对于给定的金属材料，Ｗs是一定值。爱因斯坦方程表明：光电子的初动能与入射光频率之间呈线性关系。入射光的强度增加时，光子数目也增加。这说明光强只影响光电子所形成的光电流的大小。当光子能量时，不能产生光电子。即存在一个产生光电流的截止频率（）。KAGV图1本实验采用的实验原理：图见图1。一束频率为的单色光照射在真空光电管的阴极Ｋ上，光电子将从阴极逸出。在阴极Ｋ和阳极Ａ之间外加一个反向电压VKA（A接负极），它对光电子运动起减速作用。随着反向电压VKA的增大，到达阳极的光电子相应减少，光电流减少。当VKA＝ＵS时，光电流降为零。此时光电子的初动能全部用于克服反向电场作用。即 eＵS＝ （2）这时的反向电压ＵS叫截止电压。入射光频率不同时，截止电压也不同。将（2）式代入（1）式得 （3）式中h，e都是常量，对同一光电管也是常量，实验中测量不同频率下的Us，做出Us—v曲线。在（3）式得到满足的条件下，这是一条直线。若电子电量e为已知，由斜率k=h/e可以求出普朗克常数h，由直线在Us轴上的截距可以求出逸出功Ws，由直线在v轴上的截距可以求出截止频率v0，见图2。Is12IUs图3 光电管伏安特性曲线在实验中测得的伏安特性曲线与理想的有所不同，这是因为：1.光电管的阴极采用逸出电位低的碱金属材料制成，这种材料即使在高真空也有易氧化的趋向，使阴极表面各处的逸出电势不尽相等。同时逸出具有最大动能的光电子数目大为减少。随着反向电压的增高，光电流不是陡然截止，而是较快降低后平缓地趋近零点。2.阳极是用逸出电势较高的铂、钨等材料做成。本来只有远紫外线照射才能逸出光电子。但在使用过程中常会沉积上阴极材料，当阳极受到部分漫反射光照射时也会发生光电子。因为施加在光电管上的外电场对于这些光电子来说正好是个加速电场，使得发射的光电子由阳极飞向阴极，构成反向电流。3.暗盒中的光电管即使没有光照射，在外加电压下也会有微弱电流流通，称作暗电流。其主要原因是极间绝缘电阻漏电（包括管座以及玻璃壳内外表面的漏电）阴极在常温下的热电子辐射等。暗电流与外加电压基本上成线性关系。由于以上原因，实测曲线上每一点的电流是阴极光电子发射电流、阳极反向光电子电流及暗电流三者之和。理想光电管的伏安特性曲线如图3的虚线所示，实际测量曲线如图中的实线表示。光电效应实验仪原理见图4。常见的GDh-1型光电管阴极为Ag-Ｏ-K化合物，最高灵敏度波长为410±10nm。为避免杂散光和外界电磁场的影响，光电管装在留有窗口的暗盒内。实验光源为高压汞灯，与滤色片配合使用，可以提供356.6，404.7，435.8，546.1，577.0nm五种波长的单色光。由于光电流强度非常微弱，一般需要经过微电流放大器放大后才能读出。微电流放大器的测量范围10-8~10-13A，共分六档。光电管的极间电压由直流电源提供，电源可以从负到正在一定范围调节。实验时可以由电压表和电流表逐点读数，并根据测量数据做图。也可以由锯齿波发生器产生随时间连续增大的电压加在光电管上，这时光电流也是连续变化的。直流电 源锯齿波发生器V微电流放大器AＲ┴YX图4： 光电效应实验原理图将电流、电压量分别接在X-Y记录仪的Y端和X输入端（或计算机A/D转换器的输入端），就能自动画出光电管的伏安特性曲线。由于暗电流和阳极电流的存在，准确地测量截止电压是困难的。一般采用下述两种方法进行近似处理：若在截止电压点附近阴极电流上升很快，则实测曲线与横轴的交点（图3中的“1”点）非常接近于Us点。以此点代替Us点，就是“交点法”。若测量的反向电流饱和很快，则反向电流由斜率很小的斜线开始偏离线性的“抬头点”（图3中的“2”点）电压值与Us点电压非常接近，可以用“抬头点”电压值代替Us点电压。四、实验内容：按要求布置好仪器，打开微电流放大器的电源预20分钟。罩好暗盒窗上的遮光