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Charpter one：basic property of nuclear 最最基本的物理量莫过于原子核的电荷、质量与半径。电荷可有卢瑟福的α散射得到，质量可有质谱仪得到，原子核的半径要通过与其他粒子的作用得到，根据作用的不同，核力作用半径与电荷分布半径。α散射时，当当距离很近时，可感受到很强的吸引力，这就是核力。其在一定范围内存在，超过一定范围为0。结果是R→r0A1/3。用高能电子在原子核上的散射，实际就是电子与质子的作用——库伦作用。依次来测得核半径。结果是R→1.1A1/3。不过问题是电子测得的半径要小于α散射的结果，即电子更靠近核却不受核力？①后者实质上是测质子的分布半径；②轻子。不直接参与强作用可直接参与电磁作用和弱作用的粒子，已发现的有电子、μ子、τ子和相伴的电子中微子ve、μ子中微子、τ子中微子及它们的反粒子共12种Charpter two：αβΓdecay 这节主要讲核的稳定性。有的核稳定性非常好，比如说氢核，也就是质子，其半衰期在1031a量级。但是核的构成随着原子序数的变化而变化，Bequerel在铀矿中发现了核的反应——放射性现象。仔细研究发现分为αβΓdecay。α是氦核β电子流Γ高能光子流（可能是核子的数目变化放出；也可是核子的状态变化放出）。由此出现了本章的核心等式：N=N0e-λt，由此可以定义元素的半衰期并定出λ，T1/2=0.693/λ：一般T以a或h为单位，单位时间每个核子的衰变概率是很小的。N的测量不便也没有必要，但是衰变率很有用-（dN/dt）=A，也称放射性活度。然后在此基础上讨论母体与子体的放射性平衡问题——也就是子母体的放射性活度之比能否成为定值。比较子母体的半衰期，可以分为暂时平衡（T1T2,而且T1不是很长）：A2/A1=（λ2）/（λ2-λ1），长期平衡（T1T2,而且T1很长）：各放射体活度彼此相等，不平衡（T2T1）：一定时间后母体几乎全部转化为子体，字体按自己的衰变规律decay。Conclusion：一定时间后，整个衰变体系只剩下半衰期最长的及其以后的放射体，他们均按最长半衰期规律衰减。要注意同时发生多种衰变的情况。λ=∑λi， Ai=λiN0e（-λt）（指数上是总的λ），A=∑Ai=λN0e（-λt）满足叠加原理，如果指数上是分量，就没法加。元素的半衰期只有一个，从来没有按衰变的类型来区分不同的半衰期。 人工制造的元素方法有两：一是，利用反应堆中中子流照射靶核，产生丰中子的核素；二是，通过带点粒子的核反应。dN/dt=P-λN→A（t）=P（1-e^(-λt)）。放射性活度的单位为becquerel。随后讲了它的应用：鉴年法。明确14C鉴年就行。主要意思如下：在几万年内宇宙中12C/14C比例不变，活的生命体体内这一比值应与环境相同，死后14C衰变，即可鉴年。衰变中不仅有粒子数目的变化，还伴随着能量的变化。有质能方程可以说明。自由粒子结合成核，质量有亏损，放出一定能量。各元素的结合能有下图表示。 定义比结合能：ε=B/A。表示把原子核拆成自由核子，平均对每个核子所要做的功。ε大原子核结合的紧密。特点：1，A30，曲线上升，但有起伏。2，A30,ε→8Mev。3，中间高，两端低，说明很重很轻的核结合的比较松，因此可以利用轻核聚变与重核裂变来产生核能。4，最高点元素为Fe，这个跟恒星演化中的元素形成一致。 通过做题明白了所谓的核素质量过剩：M-A。表2-3中的Δ=（M-A）*931.4940Mev……不过据此可以明显算出核素的原子质量m。 原子核的液滴模型与结合能的半经验公式 在原子物理中学过原子的核式结构，现在我们自然会想到另一个问题：原子核的结构。这里依然是以实验为依据。主要的是比结合能的稳定性与原子核体积近似正比于核子数，把核比作核电的液滴。根据液滴模型，此时结合能包括体积能（我认为可以叫核力能，不过老师不很认同）、表面能与库仑能。但有此时的公式，我们得到一个错误的推论：对于确定的A，嘴最稳定的原子核偏向于更多的中子。细想，有微观粒子的统计性质，我们会发现有统计斥力与统计引力。而在核子中，我们中子与质子有对称相处（偶偶核）与同类配对的趋势。这在结合能中应该有所体现。于是加于对称能与对能以修正。这个过程体现的方法值得注意！ 首先我们可以定性分析：它们应与Z有关。定量的话可以得到结合能的半经验公式（包括比结合能的半经验公式）。 并可以得到质量的半经验公式。 由质量的半经验公式可以通过求导来确定在A一定的情况下，具有怎样的Z是稳定，以此来验证β稳定线。 Chapter four 核力 在量子力学层次上：讨论核力应该通过最简单的氘（2H1）的基态：3S1,一个质子与一个中子构成，没有库仑力干扰。这是一个两体问题，类似于氢原子。结论：n-p相互作用对于自