第三讲对称振子和接地短鞭天线.doc

第三讲 对称振子和接地短鞭天线 概述 手机通常使用的天线有四种类型： PIFA天线：即平面倒F天线，这种天线的基本组成形式是互相平行的平面辐射单元和接地面，在辐射单元上彼此靠近的位置有一个接地的短路片和一个馈电片。 单极子变形天线：即类似于外置天线的变形，它只有一个馈电的接触弹片，内部可以有多种几何结构形式。 PCB板天线：这种天线也可以认为是单极子天线的变形，只是将天线辐射体做在PCB板上。这种天线可以为外置，由PCB走线和过孔共同绕成螺旋状，也可以是内置形式，并允许多种几何结构。 陶瓷介质天线：即将天线做在高介电常数的陶瓷材料上，从而达到减小尺寸的目的。手机蓝牙天线多采用陶瓷介质天线的形式。 所有手机天线都可以认为是从对称振子和接地单极子天线的基础上发展而来，所以这一讲主要给出对称振子和接地单极子天线的理论分析。 对称振子（Dipole）天线 对称振子的结构 对称振子由两根同样粗细、同样长度的直导线构成，在中间的两个端点馈电。每根导线的长度是，它又称为对称振子的臂长。在谐振条件下，为四分之波长。 这种天线结构简单，适用于多个波段。它可以作为独立的天线使用，也可以作为复杂天线（如天线阵）的单元或面天线的组成部分（如馈源）。手机使用的所有天线都可以以这种天线为出发点作进一步的分析。 对称振子分析 对称振子的分析可以采用集总等效电路法。可以将它看做由终端开路的两根长导线的电流分布张开所形成。无耗开路长线上的电流是正弦分布的，对称振子上的电流也近似按正弦分布，波型与臂长的电长度有关。 取对称振子中心为坐标原点，振子轴沿x轴，则对称振子的电流分布可以近似表示为： （1） 其中是波腹电流，是对称振子的电流传输相移常数，（是振子上的波长），如果不考虑损耗，则，其中和分别是自由空间的相移常数和波长。 （1）式还可以写成： （2） 全长的对称振子称为全波振子，全长为的对称振子称为半波振子。实际使用的振子都是半波振子。 需要注意的是，在长线无辐射系统中沿线电流为严格的正弦分布，在有辐射的系统中的电流只是近似正弦分布。 对称振子的等效电路如下图所示。 根据对称振子的电流分布求解辐射场，可以得出为： （3） （4） 从中可以看出对称振子的辐射电场只有方向分量，磁场只有方向分量，它们都是空间方向的函数，与方位角无关。 在（3）式中令，得到对称振子的场强方向函数： 归一化场强方向函数为： （5） 归一化功率方向函数为： （6） 场强方向函数和功率方向函数的空间图形就是对称振子的方向图。 对称振子方向图具有以下特点： 方向辐射场总是0。 当时，方向辐射强度最大，并且随着的增大，方向图变窄。 时，方向图将继续变窄，并在一定方向上出现旁瓣。 当时，最大辐射方向已经不在方向。 当时，方向辐射场为0，方向图的主瓣将落在范围内（大约为）。 半波振子方向特性 实际常用的对称振子都是半波振子。它是全长为的对称振子。半波振子的归一化场强方向函数为： 对应的半功率波瓣宽度为。另外，半波振子工作于串联谐振点，输入阻抗为纯电阻73.1欧。这是一个不大的纯电阻，并有很好的频率特性，这是半波振子被广泛使用的一个重要原因。此外，无耗半波振子的最大方向增益是1.64（2.43dB），在上一讲中已经介绍。 单波振子（Monopole）天线 单波振子天线又称单极子天线。其基本原理是将对称振子的两个极性相反的馈点处使用接地面，利用天线对地的镜像与天线一起构成对称振子。这种天线本身的物理尺寸比对称振子缩小1/2，但具有与对称振子相似的辐射特性，因此这是天线小型化的一种重要措施。 理想导体平面对天线性能的影响 不失一般，考虑电流元的镜像。垂直电流元、水平电流元和倾斜电流元的镜像分别如下图所示。 而对线天线，则其镜像可以表示为： 接地单极子天线的特性 接地单极子是垂直于地面的天线，假设地为理想导体，地的影响可以用其镜像代替，并且仅在地面上半空间存在电磁场。单极底馈天线可以等效为直立对称振子。这种天线在早期的便携式设备和小型基站中被广泛使用，这种天线又称为鞭状天线。 当单极底馈天线的激励电压是等效的双极天线的一半时，存在于上半空间的辐射场相等，根据这样的事实，可以知道单极天线和等效的双极天线有这样的关系： 上半空间方向函数和方向图相同，主瓣宽度、极化特性、频带特性等都相同。 单极天线的输入阻抗是双极天线的一半，这是因为激励电压减半而激励电流不变。 单极天线的方向系数是双极天线的两倍，因为场强不变而辐射功率减半，只在半空间辐射造成的。 损耗电阻大，辐射效率低。 接地单极子天线辐射效率分析 假设单极子天线在地面