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主应力
* * * * * * * 平面变形时, 故上式简化为: 轴对称问题时, τrθ = τθz =0,故以主应力表示的密席斯准则没有不同,简化为: 在平面应力和平面应变时,屈雷斯加屈服准则可以直接用xy平面上的应力分量表示,而且两者的表达式是一样的: 3.3.7 屈服准则的实验验证 实验验证的方法是多种多样的,最普遍的方法是用各种 金属薄壁管承受复合载荷(例如拉伸与扭转、拉伸与弯曲或者 拉伸与内压复合等)。 大量试验表明,韧性金属材料的实验数据点大都很接近密 席斯椭圆,因此,密席斯屈服准则是比较符合实际的。但是, 密席斯准则也存在一些误差,所以有的研究者进一步在屈服函 数中、引入应力偏张量的第三不变量J’s对它进行修正,不过一 般认为这样做的实际意义不大。 3.3.8 应变硬化材料的屈服准则 对于硬化材料,可以认为其初始屈服仍然服从理想塑性 材料的屈服准则。则材料硬化后,其屈服准则将发生变化, 在变形过程中的每一时刻都将有一后继的瞬时屈服表面和屈 服轨迹,这种后继屈服表面和轨迹,也称加载表面(轨迹)。 各向同性硬化假说的要点: (1)材料在硬化后仍然保持各向同性; (2)硬化后屈服轨迹的中心位置和形状都不变,它们在π平 面上仍然是以原点为中心的对称封闭曲线,但其大小则 随变形的进行而不断的扩大。 3.4.1 弹性应力应变关系 3.4.2 塑性变形时的应力应变关系的特点 3.4.3 塑性变形的增量理论(流动理论) 3.4.4 塑性变形的全量理论(形变理论) 3.4.5 塑性应力应变关系的实验验证 3.4.6 最大逸功原理 3.4 塑性应力-应变关系 引 言 本章则要讨论应力状态和应变状态之间的关系。这种关系 的数学表达式也称物理方程,它也是求解弹性或塑性问题的补 充方程。 对于理想弹性材料,应力与全量应变之间有确定的关系, 这就是广义虎克定律。 在塑性变形时,主要研究应力和应变增量或应变速率之间 的关系。这种关系叫做增量理论,也称流动理论,其中包括密
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