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6.4 电子的总动量矩 6.4 电子的总动量矩 6.4 电子的总动量矩 6.4 电子的总动量矩 6.4 电子的总动量矩 6.4 电子的总动量矩 6.4 电子的总动量矩 6.4 电子的总动量矩 6.4 电子的总动量矩 * * 式中 为自旋 的本征函数，与其相应的本征值为 （自旋磁量子数）。显然上式为 的共同 本征函数。此时 组成一组完备力学量集合，相应的量子数 为好量子数。 若无自旋角动量和轨道角动量的耦合，自旋的存在并不影响能级的位置和电子的空间运动（即轨道运动），而只能将能级的简并度加倍，并在空间波函数上乘以自旋波函数。 在中心力场中，电子的自旋波函数可写为： （6.4.1） 但若考虑自旋轨道耦合，则电子的哈密顿量将变为： （6.4.2） 其中 由于 （6.4.3） （6.4.4） 同理 可见 与 都与哈密顿量 不对易，故它们都不再是好量子数。 为了考察能与 可对易的量子数，考虑总角动量 （6.4.4） （6.4.5） 由于 可见， 彼此之间相互对易，称为一组同时具有确定值的力学量完备集。 因为 是 的本征态，则 （6.4.7） 即 （6.4.8） （6.4.9） 在 的共同表象中 其本征函数可记为 （6.4.6） 即 都是 的本征态，且本征值相同，因此它们必然具有相同的量子数 。另外，因为 是 的本征态。 有 （6.4.10） 又由于 （6.4.11） 则 （6.4.12） 即 （6.4.13） （6.4.14） 与 对应的 的本征值为 ，与 对应的 的本征值为 则 于是有： 记 的本征值为 ，则由 可得 其共同本征函数可写为 （6.4.15） 此外， 是 的本征态，而 （6.4.16） 其中 则 （6.4.18） （6.4.17） 相应方程为： （6.4.19） （6.4.20） 有非零解的条件： 这两个根分别为： （6.4.21） 写成 后，可知 （6.4.22） 当 有 （6.4.23） 则 （6.4.24） 利用归一化条件，得 （6.4.25） （6.4.26） 最后得出 同理，当 时 （6.4.27） *