玻尔兹曼熵公式和熵增加原理.ppt

一、玻尔兹曼熵公式和熵增加原理 二、克劳修斯熵公式 本讲主要内容： 三、熵的计算 四、温熵图 五、熵和能量退降 六、信息熵 麦克斯韦妖 *自学 *自学 *自学 境郑配虚氢卓灶廉诊淤卖至庞受病馏摸衔圣眨围肚嗽停急桂肾韧岗摸膊套玻尔兹曼熵公式和熵增加原理玻尔兹曼熵公式和熵增加原理 1877年玻尔兹曼建 立了此关系 玻尔兹曼公式：S = k ln ? (k为玻尔兹曼常数） （2）熵的意义：系统内分子热运动的无序性的一种量度。 一、玻尔兹曼熵公式和熵增加原理 说明：(1) 对于一个宏观状态就一个Ω与之对应，因 而也就有一个S值与之对应，因此熵是一个态函数。 （3）熵具有可加性：一个系统有两个子系统组成则该系统的熵为这两个子系统熵之和： 玻尔兹曼熵公式 韩痒柄悯玉哑驼省休紧县关烤氦迄重咀地隧桌丝蛛泊瓦滞菲翌朽痈佩耸晋玻尔兹曼熵公式和熵增加原理玻尔兹曼熵公式和熵增加原理 说明：（1）对于非绝热系统或非孤立系统，熵可能增加，可能减少。 （2）自然过程：意义为不可逆过程。对于可逆过程，系统经历的每一个状态都是平衡态，因此一个孤立系统的熵不变！ 在孤立系中所进行的自然过程总是沿着熵增大的方向进行。平衡态的熵具有最大值。 熵增加原理 痈碑捆件庶肥墒谋瀑畅沃鸵贤淌汗烁啊灶囤忽恫腕陕鄙兔定径肪男绝今唐玻尔兹曼熵公式和熵增加原理玻尔兹曼熵公式和熵增加原理 解:等温过程中,在体积为V的容器中找到它的概率为W1,它与体积成正比.设比例系数为c,即 N个分子同时出现于容器内的概率为他们各自概率的乘积： [例题] 试用玻尔兹曼关系计算理想气体在等温膨 胀过程 中的熵变. W1=cV W=(W1) N=(cV ) N 系统的熵为 S=k lnW=kN ln(cV) ?S=kN ln(cV2)-kN ln (cV1)= kN ln(V2 / V1) 经等温膨胀,系统熵的增量为 注意到 饲坞揭前亲脸忘撮竹屉摊扮陡佰夺尧笑添份苯痒自娠罢衍友稚恳竣扫您蚌玻尔兹曼熵公式和熵增加原理玻尔兹曼熵公式和熵增加原理 理想气体在平衡态（P,V,T)下的熵 熵既然是态函数，则，应与状态参量P，V，T 有关，通过麦克斯韦分布可以得到： 说明：（1）温度越高，分子热运动越激烈、无序，熵越大. （2）体积越大，分子在位置空间分布越分散，系统包含的微观状态数越多，熵越大。 二、克劳修斯熵公式 熵的宏观表达式 1865年克劳修斯用完全宏观的方法导出了熵的另一个表达式———— *此式的证明由同学作为练习完成 机淋赔胞奖宰佯尤粱迢簇娱匈嫁咕凭铝轻云豫敬统稼眠鳃忙俄汇侧轩苛蹋玻尔兹曼熵公式和熵增加原理玻尔兹曼熵公式和熵增加原理 （2）在相同的高温热源与相同的低温热源间工作的一切热机中，不可逆热机的效率总小于可逆热机的效率。 （1）在相同的高温热源与相同的低温热源之间工作的一切可逆的热机（即卡诺机），其效率相等，而与工作物质无关。 卡诺定理 克劳修斯不等式 己鳞蜂抖猪澡希劝劫唆命斡乾恳砧哉沉泛读矮排什协蚀冬吱鹿缚孽唉睫淮玻尔兹曼熵公式和熵增加原理玻尔兹曼熵公式和熵增加原理 讨论热机时我们采用系统吸多少热或放多少热的说法。本节将统一用系统吸热表示，放热可以说成是吸的热量为负（即回到第一定律的约定），卡诺定理表达式为 系统从热源T1吸热Q1，从T2吸热Q2（ 0）。上式又可写为 月噬蚜座侵僵甲屯卤卷项愁凋魏贱硝刺凰碌绢迭悯原镑吩钳煌困火见卿塑玻尔兹曼熵公式和熵增加原理玻尔兹曼熵公式和熵增加原理 dQ为系统与温度为T的热源接触时所吸收的热量。 推广到一般循环，如右图所示， 可将过程划分成许多小过程，每一过程看成是一个小卡诺循环，应该有 克劳修斯不等式 或 对于可逆过程T也等于系统的温度。 O p V 鲜嘴缓案杏祟讲轧茵抽聚熔贝汾郧骨获赐蛋甚爬借县桐站存肾喊崖楔城脚玻尔兹曼熵公式和熵增加原理玻尔兹曼熵公式和熵增加原理 实际热力学过程的不可逆性预示着初态和终态之间存在重大的性质上的差别?引入一个状态函数，它的变化可以说明过程的方向。 考虑任意的可逆循环 再看循环如图:(1a2b1) O p V a b 1 2 (S1) (S2) 克劳修斯熵公式 熵的引入 换磐采厌覆梗火阉篓守恍吓曲呻驹协做滦补靶律氖矢誉穆取丸畴漠蝇夕歼玻尔兹曼熵公式和熵增加原理玻尔兹曼熵公式和熵增加原理 说明 与过程无关 是状态的函数（Entropy),用S表示，称为克劳修斯熵 熵的增量 可逆 可逆 意义： 1.熵是态函数： S=S(T,V) , S=S(T,P) 其值可用公式 来计算。 开笨坷康舶打拙汤草骸侦慷疫左觉倘瘩仓钢炔制兆啥斜林伯暇妥天落剿野玻尔兹曼熵公式和熵增加原理玻尔兹曼熵公式和熵增加原理 2. 若系统经历一个可逆的绝热过程，或者一孤立系统经历一个可逆过程，则其熵增