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对动生电动势与感生电动势的探究 摘要:本文主要用变限积分函数求导法、通量法则和电动力学方法，通过对感应电动势的形成进行了探究，证明了当动生电动势和感生电动势同时存在时，感应电动势等于动生电动势和感生电动势之和，其中动生电动势和感生电动势没有交叉项，它们是相互独立的。 关键词: 动生电动势；感生电动势；变限积分函数；通量法则；电动力学方法 目录 引言： 1 1 对动生电动势与感生电动势的简单介绍 1 1.1 动生电动势的来由及大小 1 1.2感生电动势的来由及大小 3 2 变限函数求导法 5 3 电动力学方法 7 4 通量法则方法 8 结语 9 致谢 10 参考文献 10 引言： : 当穿过导体回路的磁通量发生变化时, 回路中就产生感应电动势。按照磁通量变化原因的不同, 又有两种情形: 一种是动生电动势：磁场不随时间变化，而闭合回路的整体或局部在运动中所产生的感应电动势；另一种为感生电动势：闭合电路的任意一部分都不动而磁场随时间变化所产生的感应电动势。但是在一些复杂的问题中，如动生电动势与感生电动势同时存在时，很多人可能就会迷惑，有太多的不确定，一时下不了手。就比如说，能不能单独把感生电动势和动生电动势先算出来，然后再进行简单的相加呢？为了使更多的同学们在今后的学习中可以大胆的毫无顾忌的使用这一结论。本文就是通过用积分变量函数求导法、通量法则和电动力学方法，对感应电动势的形成进行了深入的探究，证明了感应电动势是动生电动势和感生电动势之和，其中动生电动势和感生电动势没有交叉项，它们是相互独立的。 1 对动生电动势与感生电动势的简单介绍 法拉第定律说明，只要闭合电路的磁通有变化就有感应电动势，不问这种变化起于什么原因。按照磁通量变化原因的不同, 又有两种情形: 一种是动生电动势：磁场不随时间变化，而闭合回路的整体或局部在运动中所产生的感应电动势；另一种为感生电动势：闭合电路的任意一部分都不动而磁场随时间变化所产生的感应电动势。 1.1 动生电动势的来由及大小 如下图1所示，一段直导线放在矩形导轨上，直导线与导轨保持良好接触，匀强磁场B垂直向里穿过导轨。直导线相对于导轨以速度向右沿AD方向运动，导体棒内每个自由电子也就具有随棒一起运动的速度,因而每一个自由电子都受到洛伦磁力 （1） 的作用, 这里- e为自由电子的电量, 由右手螺旋定则可知,导线中电子向下运动 ,在水平方向上不做功.但在洛伦兹力的作用下, 电子相对于棒以速度沿着导体棒由D向C运动,的方向与的方向相同, 对自由电子做了正功.自由电子在C端聚积,使C端带负电,而D端则出现了过剩的正电荷,D端电势高于C端电势, 建立起由D端指向C端的静电场E,该静电场又使电子受到电场力，方向由C端指向D端,与方向相反,随着棒两端电荷增多,静电场逐渐增强,也逐渐增大,当时,就达到了平衡状态,D、C两端之间有稳定的电势差,运动的导体棒就相当于一个电源,D端为正极,C端为负极,D、C两端之间的电势差就是电源的电动势,此电动势是由于导体棒在磁场中运动而产生的,因而称为动生电动势。 我们可以判定，导线中电子向下运动的速度为，电子在向下运动的同时也要随导体棒向右运动，因此电子运动的合速度为 （2） 若与速度对应的洛伦兹力为,方向沿直导线向下。与对应的洛伦兹力为，方向垂直导线向左。则总的洛伦兹力为 （3） 下面来计算直导线中的动生电动势.非静电力： （4） 对应的非静电场： （5） 由此可得，直导线中的动生电动势为： （6） 在上式中，因为速度方向为沿着导线方向向下,()的方向总是垂直于,所以(6)式中的第2项积分值应为0,即： （7） 将(7)式代入(6)式得: （8） 通过上面的推导我们得出了直导线中产生的动生电动势为 （9） 通过上式我们可以看到动生电动势的大小只与导线的运动速度有关,而与电子沿导线方向向下运动的速度无关。 由于总洛伦兹力与受力电荷的总速度垂直，即在动生电动势的产生过程中洛伦兹力并没有做功。从上面的讨论我们可以看到，与导体棒运动速度对应的洛伦兹力分力方向竖直向下。力对电子做正功,并使电子