偏移成像-5概要.ppt

第五章 偏移成像 §5.1 偏移成像的基本原理 §5.2 波动方程偏移 §5.3 叠前偏移 §5.4 偏移速度分析 §5.5 深度偏移 §5.6 三维偏移 §5.7 二维和三维叠前深度偏移 一．偏移成像的概念 偏移 二．基于射线理论的叠后偏移与叠前偏移 经典的偏移方法和早期的计算机偏移方法 都是基于射线理论 经典的偏移方法只研究到达时间。叠后偏移有圆弧切线法和线段移动法；叠前偏移包括椭圆切线法和交会法等 早期的计算机偏移方法利用了波前、绕射等地震波传播的惠更斯原理，尽管只是定性的、概念性的，但与手工操作法相比偏移剖面除了归位精度提高外，还考虑了波形特征。叠后偏移有波前模糊法、绕射曲线叠加法; 叠前偏移有Rockwell偏移叠加法和Paturet-Tariel偏移叠加法等。 1. 叠后偏移 叠后偏移: 即叠加偏移，是对叠加后的地震记录做偏移。下面介绍圆弧切线法、波前模糊法和绕射曲线(面)叠加法。 1). 圆弧切线法 一次反射波NMO后, 得到时间叠加剖面 由 （5.1.1） 得到视深度剖面 如果界面的倾角 =0或者很小，例如只有 或更小，则视深度界面就是真深度界面。如果界面倾角不可忽略，则应当进行倾角校正，以求出反射界面的真实位置。 假设用于NMO校正的速度比应采用的介质速度高出20%。从图5-33(b)CMP道集开始，用了不正确速度(3600m/s)作NMO校正，结果示于图5-39(a)。注意此时由于采用速度偏高，有些道集显出欠校正。按前所述顺序，我们得到图5-39各种结果。经过第一次NMO和DMO校正之后，同相轴没有对齐(图5-39(d))。因此，从这些道集获得的叠加不比图5-39(a)的道集用常规叠加获得的结果好。该叠后剖面示于图5-40。 DMO校正后重选速度或许会改善CMP道集的叠加效果，为验证这种设想，我们研究下面的过程。首先，使用在第一次NMO校正阶段（图5-39（a））所用过的速度函数对道集做反NMO校正（图5-39（e）），然后，假设我们选出了正确的速度函数，并用它作第二次NMO校正（图5-39（f）），道集叠加后见到有明显改善（图5-41（c））。为了对比清楚，参看图5-41（b）用重选速度3000m/s所作的常规叠加剖面。虽未图示，采用偏低速度在DMO前作NMO校正也会得出类似的结果，但从这些试验，我们得出如图5-42所示的DMO处理流程。 图5-40 （a）图5-32深度模型的零炮检距剖面； （b）从图5-39(a)的CMP道集获得的叠加； （c）从图5-39(d)的CMP道集获得的DMO叠加 图5-41 （a）图5-32深度模型的零炮检距剖面； （b）从图5-33（c）的CMP道集获得的叠加； （c）从图5-39（f）的CMP道集获得的DMO叠加 野外数据 ↓ 速度分析 ↓ 利用水平同相轴的速度作NMO校正 ↓ DMO校正 ↓ 利用第二步中用过的速度作反NMO校正 ↓ 速度分析 ↓ 利用第五步中求得的速度作NMO校正 ↓ 叠加 ↓ 偏移 图5-42 DMO处理流程 现在来检验倾斜同相轴，图5-43表示一个零炮检距剖面，它由倾角范围从 每隔 递变的一系列倾斜同相轴组成，介质速度为常速（3500m/s）。从它的偏移剖面（图5-44（a））看，倾角同相轴斜交于一个水平界面，由此模拟地层尖灭。沿着该测线用几种方法作速度分析，图5-45（a）是其中一例，注意到跟倾角有关的峰值，利用密点速度分析拾取最佳叠加速度，对CMP道集作NMO校正，然后叠加（图5-43（b））。除了A点倾角不一致以外，叠加响应接近零炮检距剖面（图5-43（a））。DMO处理要求先用介质速度作NMO校正，当倾角增大时仍用该介质速度，则所得的叠加响应明显恶化（图5-43（c））。通过对NMO校正的道集应用DMO校正，我们获得改善的叠加剖面示于图5-43（d）。DMO之后的叠加最接近零炮检距剖面（图5-43（a））。 图5-43 倾斜同相轴的DMO处理 （a）零炮检距剖面，介质速度=3500m/s；（b