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地震波的动力学特征
郑重声明:前面部分有很多只是为了加深理解,之中,公式一定记住,对于众多要考试的重点文字部分,教育学认为能掌握核心思想,然后能够能用自己的语言表达出来就很好。后面部分是补充内容,随便看看
1
物体受外力后发生形变,但当外力撤消后,又能立即恢复为原来体积和形状的物体,称为理想弹性介质或完全弹性介质。岩石固体既有弹性,又表现出像粘性流体那样的粘性,称这样的物体为粘弹性体。当外力很小且作用时间很短时,大部分物体都可近似地视为弹性体。反之,固体显示为塑性,甚至发生破碎。
2
各向同性介质:按岩石固体的弹性性质划分,凡岩石的弹性性质(弹性常数)与空间方向无关的固体,就称之为各向同性介质,如沉积比较稳定的岩层。在各向同性介质中,弹性常数只有两个:λ和μ(拉梅系数),它们不随空间方向而变化。各向异性介质:凡岩石的弹性性质随空间方向而变化的固体,就称之为各向异性介质。
3
凡速度值不随空间坐标而变化的介质就称之为均匀介质。
特点:
(1)速度是均一的常数。
(2)在v-H坐标中,速度是一个平行于H轴的直线。
如果地下介质的性质表现出成层性,其中每一层的速度值是相同的,不同层之间的速度值是不同的,称这种介质为层状介质。
(1)每层介质中速度值相同,不同层中速度不同。(2)在v-H 坐标中速度呈阶梯状。
(3)层状介质中,地震波的速度叫层速度。
波速是空间连续变化函数的介质定义为连续介质。连续介质是层状介质模型的一种极限情况,当层状介质中的层数无限增加、每层的厚度无限减小时,层状介质就过渡为连续介质。
(1)速度随深度的增加而连续变化。(2)在v―H坐标中,速度是一条斜线(线性连续介质)或一条平滑曲线(非线性连续介质) 。(3)对于线性连续介质 v(z)=v0(1+βz) 式中:v0为初始速度,β为速度随深度变化的函数,z为深度。该模型比较接近地下岩层的实际情况。 (4)非线性连续介质。 v(z)=v0(1+βz) 1/n,n是大于1的常数。(5)在连续介质中,地震波的速度叫真速度。
4
单相介质模型:当建立各种介质模型时,把组成地层的岩石都视为单一固体相的介质,我们称之为单相介质(Single-phase medium model) 。
双相介质模型:大部分岩石从结构上看,都是由两部分组成,一部分是矿物颗粒本身,称之为岩石骨架(基质);另一部分是由气体或液体充填的孔隙。因此,地震波在岩石中传播时,实际上在岩石骨架和孔隙两种介质中传播,我们称这种岩石为双相介质(Two-phase medium model)。
12
在地震勘探中,无论是用炸药震源还是非炸药震源,一般都是向外产生均匀对称的压缩力,使质点发生体变,故主要产生纵波。由于地层的不均匀性和激发作用的不对称性,使质点产生切变,故同时也产生横波。
在石油地震勘探中目前主要是利用纵波勘探。
体波(纵波和横波)动力学特征
纵波(P)Primary Waves 横波(S)Secondary Waves 弹性介质发生体积形变所产生的波动(表现为各质点间的膨胀与压缩) 弹性介质发生切变时所产生的波动(表现为各质点间的切向滑动) 是一种胀缩力形成的波 是一种旋转力形成的波 质点位移的振动方向(极化方向)与波的传播方向一致(如,声波)。它是线性极化波。 质点位移的振动方向与波的传播方向垂直(如,绳波 )。它也是线性极化波。 速度 :VP=((λ+2μ)/ρ)1/2
μ:剪切模量;λ:拉梅常数;ρ:密度
对于同一岩石,纵波永远大于横波 波速:VS=(μ/ρ)1/2
当泊松比σ=0.25时,VP/VS=1.73,所以远离震源时总是纵波先到检波器 可在任何介质中传播 只在弹性固体介质中传播,即液体或气体中没有横波,因为剪切模量μ=0 吸收系数小,能量强,频率高,频带宽;容易激发和接收,在地震记录中容易观测 吸收系数大,能量弱,频率低,频带窄;不易激发和接收,在地震记录中难观测 具有球面扩散(波前扩散)现象,即纵波振动的强度随波传播距离r的增大而反比减小。振幅A∝1/r。 也具有球面扩散现象,即横波振动的强度随波传播距离r的增大也反比减小。振幅A∝1/r。
3
面波(Surface Waves)传播的动力学特征
(二)瑞雷波的特点
1.在均匀弹性半空间介质中,瑞雷波速度与频率无关,即无频散现象。但在层状介质和其它非均匀介质中瑞雷波具有频散特性(Dispersive),即瑞雷波的相速度随频率的变化而变化,称之为频散曲线(Dispersion curve)。通常相速度随频率的增高而逐渐减小。
2.瑞雷波相速度与横波速度密切相关,且小于横波速度。
3. 瑞雷波质点的振动轨迹是一个向震源逆
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