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静电场和涡旋电场的区别 静电场是由静止电荷引起的，涡旋电场是由变化磁场引起的； 静电场线是有头有尾的发散线，涡旋场线是无头无尾的闭合曲线； 静电场是有源场，涡旋电场是无源场。 * 复 习 电 磁 学 (2) 基本规律 洛伦兹力 磁场高斯定理 洛伦兹关系式 安培环路定律 毕—萨定律 基本物理量 磁感应强度 矢量函数 大 小： 方 向： 磁感应强度 带电粒子在磁场中运动所受的力与运动方向有关。 某点 的大小及方向由下式定义： 大 小： 方 向： 单 位：特斯拉（T） 1 T = 1 N·A-1·m-1 1 特斯拉 ( T ) = 104 高斯( G ) 洛仑兹力 运动的带电粒子，在磁场中受到的作用力称为洛仑兹力。 洛仑兹力总与带电粒子的运动速度垂直。因此洛仑兹力对运动电荷不作功。它只改变运动电荷速度的方向，不改变速度的大小。 注 意 粒子带正电， 的指向与矢积 的方向一致； 粒子带负电， 的指向与矢积 的方向相反。 磁场的高斯定理 磁感应线： 磁感应线上任一点的切线方向为该点磁感应强度的方向； 按 的大小来确定磁感应线的疏密。 令垂直于 的单位面积的磁感应线的条数等于该处 的大小： 磁通量 磁通量 单位：韦伯（Wb） 1 Wb = 1 T · m2 穿过曲面 S 的磁通量： 注意：磁感应线只是形象描述场强大小的一种手段， 磁感应线实际是不存在的。 性质：磁感应线是无始无终的闭合线。 封闭曲面 物理意义：通过任意闭合曲面的磁通量必等于零。 （故磁场是无源的。） 磁场高斯定理： 洛仑兹关系式 空间中同时存在电场和磁场，运动的带电粒子受到的合力： 电场力 磁场力 磁场叠加原理 类似于电场，稳恒电流的磁场满足叠加原理。 对于整段电流：看成无数个小电流元 Idl 首尾相接所组成。 具体表达式 毕－萨定律 要解决的问题是：已知任一电流分布 其磁感强度的计算 方法：将电流分割成许多电流元 毕－萨定律：每个电流元在场点的磁感强度为： 大 小： 方 向：与 一致 毕－萨定律表述： 电流元 Idl 在空间一点 P 所产生的磁感应强度的 dB大小与电流元的大小成正比，与电流元和由电流元到点 P 的矢径 r 之间的夹角的正弦成正比，并与电流元到点 P 的距离的平方成反比；dB 的方向与矢积 Idl×r 的方向相同。 真空中的磁导率 处在磁场中的物质称为磁介质。 磁介质中的毕－萨定律 磁介质磁导率 相对磁导率 整段电流产生的磁场： 安培环路定律 安培环路定律 载流长直导线的磁感强度为 设闭合回路 l 为圆形回路（l 与 I 成右螺旋） l 与 I 成右螺旋 对任意形状的回路 如果积分环路围有多个电流时，上式右边的 I 应是所有电流强度的代数和。 上述结论对任何形状稳恒电流激发的磁场都成立。 安培环路定律 安培环路定律：在磁场中，B矢量沿任何闭合曲线的环流，等于此闭合曲线所围绕的传导电流强度的代数和的 倍。 电流 I 正负的规定 ： I 与 B 成右螺旋时， I 为正；反之为负. 稳恒磁场 静电场 保守力场 非保守力场 环流不等于零的场称为涡旋场 安培环路定律的应用 对于一些对称分布的电流，可以通过取合适的环路 L ，利用磁场的环路定理比较方便地求解场量。 (类似于电场强度的高斯定理的解题) 无限长载流直导体内外的磁场分布 1. 分析对称性 总电流在 P 点产生的磁感应强度 B 沿圆上相应点的切线，指向与电流方向成右螺旋关系，并且圆上各点 B 的大小都相同。 2. 选择圆 L 为积分路线： 导体内部 ，所围电流： 安培环路定律 导体外部 ，所围电流： 安培环路定律 磁感应强度 的计算 2. 安培环路定律 矢量积分式 电流分布具有对称性，找合适的回路 L ，电流的正负按右手螺旋判断。 1. 毕—萨定律 叠加原理 实验发现：磁铁前进及后退时，电流计指针摆动，即产生感应电流；磁铁静止，指针不偏转。 结论：只有闭合回路所围面积中的磁通量发生变化时， 才有感应电流。 电 流 电动势 电磁感应现象 楞次定律 闭合回路中的感应电流的方向，总是企图使感应电流本身所产生的通过回路面积的磁通量，去补偿或者反抗引起感应电流的磁通量的改变。 楞次定律是能量守恒定律在电磁感应现象上的具体体现。 磁通量增加时，感应磁场 与 反向； 磁通量减小时，感应磁场