第2章直流电阻电路解说.ppt

小结 1.叠加定理只适用于线性电路，任一支路电流或电压都是电路中各独立电源单独作用时在该支路产生的电流或电压的代数和。当独立电源不作用时，理想电压源短路，理想电流源开路。内电阻要保留，同时注意叠加是代数和。 2.戴维南定理说明了线性有源二端网络可以用一个实际电压源等效替代，该电压源的电压等于网络的开路电压Uoc，而等效电阻Req等于网络内部独立电源不起作用时从端口上看进的等效电阻，该实际电压源又称戴维南等效电路。诺顿定理可以用两种实际电源等效变换从戴维南定理中推得。 3.最大功率传输定理表达了有源二端网络Ns向负载RL传输功率，当RL=Req时，负载RL才能获得最大功率，其功率 2-10 含受控源电路的分析 四种受控源： VCVS 、 VCCS 、 CCVS、 CCCS 对含有受控源的线性电路，首先，电压和电流仍然遵循基尔霍夫定律；其次，要注意到受控电压源的电压和受控电流源的电流不是独立的，而是受电路中某支路的电压或电流控制；第三，要看到当控制量存在时，受控源对电路能起激励作用，能对外输出能量。 前面我们介绍的电路分析方法，如等效变换法、支路电流法、节点电位法、叠加定理、戴维南定理和诺顿定理等可以用来分析含受控源的电路。 例2-24 图示电路，用等效变换法求电流I。 例2-25 图示电路，用支路电流法求各支路电流。 例2-26 图示电路，用节点电位法求电流I。 将上式代入方程后联立方程求解，得 例2-27 图示电路，用叠加定理求中电压U。 由KVL，有 小结 1.欧姆定律和基尔霍夫定律仍然适于含受控源电路的分析。 2.电路进行等效变换时不能把控制量和受控量变没了。 3.应用支路电流法、回路电流法 、节点电位法于含受控源电路时，可以暂时将受控源视为独立电源，按常规方法列电路方程，再找出受控源控制量与未知量的关系式代入方程，就可求解电路。 2I 4Ω 4Ω O b a I ＋ 8V－ 4Ω 2Ω 例2-26电路图 列节点电位方程 控制量I与节点电位的关系作为辅助方程，列出 I= -1A 算出电流 解: 对图（c），可求得 对图（b）有： I（1） 6Ω 2Ω ＋ U（1） － ＋ 24V － 3Ω 4Ω （b） 电压源 单独作用 6A I（2） 6Ω 2Ω 3Ω 4Ω ＋ U（2） － I1（2） I2（2） （c） 电流源 单独作用 解: 原电路的I 和U为： （c） I 6Ω 2Ω ＋ 24V － ＋ U － 6A 3Ω 4Ω 6A I（2） 6Ω 2Ω 3Ω 4Ω ＋ U（2） － I1（2） I2（2） I（1） 6Ω 2Ω ＋ U（1） － ＋ 24V － 3Ω 4Ω （a） （b） 电流源 单独作用 电压源 单独作用 原电路 内容： 在线性电路中，当所有激励（电压源和电流源）都同时增大或缩小K倍（K为实常数），电路响应（电压和电流）也将同样增大或缩小K倍，这就是线性电路的齐性定理，它是叠加定理的特例。 齐性定理 I3 I1 d 10Ω c b a ＋ 100V － I5 R6 R5 R3 R1 2Ω 2Ω 2Ω 10Ω 10Ω R2 R4 I2 I4 US 例2-19电路图 用齐性定理分析梯形电路： 例2-19 梯形电路如图所示，求各支路电流。 设I5′=1A， 则 I4′= 解: I2′= Ubd′= I3′R3+Ucd′=(2.2×2+12)V=16.4V I3′=I4′+I5′=（1.2+1）A=2.2A Us′= Uad′ I1′=I2′+I3′=（1.64+2.2）A=3.84A 现给定Us=100V，相当于将激励Us′增大 倍， 即K= =1.825，故各支路电流应用同时增大1.825倍： 2-8 戴维南定理与诺顿定理 一、二端网络 一个电路只有两个端钮与外部相连时，就叫做二端网络，或一端口网络。 二端网络的表示符号 N0 b a 无源二端网络 Ns b a 有源二端网络 等效电源定理 有源二端网络用电源模型替代，便为等效电源定理。 有源二端网络用电压源模型替代 ---- 戴维南定理 有源二端网络用电流源模型替代 ---- 诺顿定理 二、戴维南定理 注意：“等效”是指对端口外等效 概念： 有源二端网络用电压源模型等效。 有源 二端网络 R b a