原子吸收分光光度分析精要.ppt

原子吸收分光光度法 Atomic absorption spectrometry AAS 一、原子吸收分光光度法概论 1.原子吸收分光光度法简介 2.特点 检出限低，准确度高，选择性好（一般情况下共存元素不干扰） 价廉 应用范围广，可测定70多个元素 二、基本原理 1. 基态原子吸收其共振辐射，外层电子由基态跃迁至激发态而产生原子吸收作用，利用该吸收可进行定量分析。 2.基态原子数与定量基础 根据热力学方程，火焰中基态原子数与激发态原子数的比例为Ni/N0 = gi/g0 e-Ei/kT ，T火焰温度 当T3000K、λ600nm时，Nj《N0，因此基态原子数代表吸收辐射的原子总数 根据比尔定律A=kc，测定吸光度就能求出元素的含量 3. 原子吸收谱线轮廓 谱线的自然宽度 它与原子发生能级 间跃迁时激发态原 子的有限寿命有关。 一般情况下约相当 于10-4 ? 影响谱线变宽的因素 热变宽（Doppler变宽） T：温度，M：原子量 压力变宽（Lorentz变宽与Holtmark变宽） Lorentz变宽：异种原子碰撞产生的变宽 Holtmark变宽：同种原子碰撞产生的变宽 4. 原子吸收光谱的测量 吸收线轮廓与半宽度 中心频率ν0：由原子的能级分布决定 半宽度Δν：由变宽因素决定 积分吸收 吸收线轮廓内的积分值，表示吸收的全部能量。 f：振子强度 积分吸收与蒸汽中吸收辐射的原子数N0成正比 峰值吸收 1955年Walsh提出，峰值吸收与火焰中被测离子浓度也成正比 因此：测量积分吸收和峰值吸收均可求得样品的浓度 锐线光源 能发射出谱线宽度很窄的发射线的光源。 如果锐线光源的发射线中心频率与吸收线中心频率正好重合，则可用于测量峰值吸收。 三、原子吸收分光光度计 概述 单光束型仪器： 通过调制，消除火焰发射背景 双光束型仪器： 通过调制光源和参比光束的作用，消除火焰发射背景和光源漂移 a. 单光束型仪器 b. 双光束型仪器 2.光源——空心阴极灯 空心阴极灯的结构与工作原理 光源的要求:窄、强、稳、小、低、纯、长、调 3.原子化系统——试样变成原子蒸气 （1）火焰原子化装置 由雾化器和燃烧器构成 原子化过程 火焰的基本特性 燃烧速度：影响火焰的稳定性和操作安全 火焰温度：影响化合物的蒸发和分解 燃气与助燃气的比例 化学计量火焰：温度高，稳定，背景与干扰小。最常用 富燃火焰：燃气多，还原性，有利于氧化物离解，如Mo 贫燃火焰：助燃气多，氧化性强，测定碱土金属、Au等 几种常用火焰 火焰的特征光谱 火焰原子化装置的特点 优点：重现性好，易于操作 缺点：原子化效率低，灵敏度低 （2）无火焰原子化装置 石墨炉原子化器的结构 特点 优点：灵敏度高3-4个数量级，样品用量少，可测元素多 缺点：共存化合物干扰大，重现性、准确度比火焰法差 （3）低温原子化方式 低温原子化法：测汞 氢化物原子化法：测As,Sb等 4. 光学系统 通带宽度（带宽）W：W=D*S*10-3 S：狭缝宽度，D：光栅的线色散率的倒数 狭缝宽度对分析结果的影响 5. 检测系统 光电倍增管 四、干扰及其消除 光谱干扰 背景干扰——来自原子化器 产生原因：分子吸收与光散射 火焰成分（CO,CH,CN,OH等）对光有吸收；原子化过程中生成的分子（金属卤化物等）在紫外区有吸收；盐类微粒对光的散射等 消除方法 邻近非共振线校正法：在分析线附近找一条非共振线用以扣除背景。 连续光源背景校正法:最常用的是氘灯自动背景扣除装置及Zeeman背景校正。 氘灯自动背景扣除原理 经过调制的空心阴极灯和氘灯在强度匹配（光斑重叠）之后，交替进入原子化器 对于锐线光源，测定分析线的是原子吸收和背景吸收的总和。 对于氘灯（紫外区）或碘钨灯、氙灯（可见区），在同一波长测定的吸收主要是背景吸收（原子吸收可忽略不计） 计算两次测定吸光度之差，即为原子吸收光度。 Zeeman背景校正 该法基于塞曼效应，即在磁场作用下能态发生分裂的现象 外加磁场垂直于光的传播方向时，基态原子吸收线分裂成不同组分的偏振成分 分裂结果是： ?成分，平行于磁场振动，波长不变 ?+ 与?-成分，垂直于磁场振动，波长位移 偏振成分只能吸收偏正光，而背景吸收没有塞曼效应，因此对光无选择性 恒定垂直磁场吸收调制 空心阴极灯发出的特征光经旋转偏振片，使平行振动和垂直振动的