CO2相干汤姆逊小角激光散射诊断介绍及三月二十五日实验-EAST.ppt

CO2相干汤姆逊小角激光散射诊断介绍 及三月二十五日实验数据初步分析 CO2 激光相干散射诊断信号的特点 宽谱的型状在各装置、及各装置的不同位置都不相同。早期的实验根据有关的输运模型，用高斯和洛仑兹线型做为比较。随着装置的发展，发现差别越来越大，现在用的越来越少。但宽谱的幅值与装置的约束改善还是存在一定的联系。窄谱根据其谱的窄度，认为各k模相关、或部分相关。H模、ITB、QDB等都在等离子内部发现了相干模--窄谱。窄谱一般认为反应了湍流结构的变化。这对研究托卡马先进运行模式是十分重要的。 频谱的研究可获取能量输运的信息。例如内部等离子体湍流的实验发现湍流一般不与低阶MHD相关，但与高阶MHD相关，由高阶MHD在边界的区域性可知，内部等离子体湍流与输运与边界因素密切相关，托卡马克等离子体内部各模的相关、各涨落量的相关是一个十分大的课题。 CO2 Laser system Detector system CO2激光散射原始信号Ne=1.5E+19 M-3 k=8.8cm-1 CO2激光散射原始信号Ne=2.0E+19 M-3 k=11cm-1 LHCD+ICH 杂质逐渐增加条件下芯部密度涨落监测 芯部涨落幅值与密度相关联(无破裂及强MHD),频谱线宽与温度相关，与软x辐射强度相关，当石墨探针逐渐伸入等离子体、碳含量逐渐增加，杂质辐射增强，等离子体温度下降，频谱线宽逐渐变窄、高频成份逐渐降低！K=12 cm-1 60842原始信号 60842炮FFT变换结果 Shot60843FFT变换结果 Shot60844 FFT变换结果 60842 傅氏变换结果 680~880ms 60843 傅氏变换结果 680~880ms 60844 傅氏变换结果 680~880ms 模式的变化？ 60836FFT变换结果 注意550~850ms 60837FFT 变换结果 注意550~850ms 60836傅氏变换结果 时间段550~850ms 60837傅氏变换结果 时间段550~850ms 444~454 ms 444~454 ms MHD幅值与芯部密度涨落的关联一般认为反常输运与高阶MHD相关，高阶MHD存在于托卡马克外层等离子体或边界，低幅值的MHD与芯部关联不大，高幅值MHD可导致破裂，但高幅值MHD与芯部密度涨落关联的系统实验研究文章我未见过，边界与芯部涨落、涨落的低频(MHD)与高频(相对)之间的关系。这是十分有意思的研究课题。本轮实验观察的许多炮发现低幅值MHD与芯部密度涨落之间并无直接的关联。Shot 60861是充分发展的MHD振荡,芯部密度涨落信号分析二者有关联,但频谱的波段显然不同。 Shot 60861 电流爬坡实验及相应的现象在密度不变的条件下，电流爬升可产生（1）等离子体加热，（2）模式转换（3）其它物理现象 60873炮在初期有明显的加热效应，频谱逐渐加宽。随着一个未知的50~90kHz扰动的产生（280~630ms），加热效应结束。随着扰动的终结，锯齿振荡开始产生。这个扰动是什么？ 60873电流爬升FFT变换结果 60873傅氏变换 56~180ms 60873傅氏变换 180~280ms 60873傅氏变换280~380ms