波的反射与折射及多层介质中波的传播.PPTVIP

第五章第一讲 主题：1. 边界条件 2. 介质交界面对TE模的反射、透射 波的反射与折射是研究不均匀介质中波传播的基本问题 介质交界面波反射、透射的图示 波在交界面必须服从M方程 电磁波在两介质交界面的反射、折射必须服从麦克斯韦方程。 注意: 在介质交界面?不连续，导数不存在，微分形式的麦克斯韦方程不能直接应用，但可以用差分近似微分,或从积分形式的麦克斯韦方程出发导出交界面电磁场量必须满足的关系——边界条件 边界条件 边界条件的导出 边界条件的导出I 边界条件的表述 边界条件的导出II 边界条件表述I 介质交界面反射透射的两种情况 (本征坐标系中) 介质交界面反射透射的两种情况I (本征坐标系中) 介质交界面反射、透射的分析方法 TE（垂直极化） 介质交界面反射、透射的分析方法 TM（平行极化） 场量匹配法求界面对TE波的反射与折射 场量匹配法：介质交界面两旁电场与磁场的切向分量连续 入射波场：TE入射平面波电场只有y分量 应用边界条件 反射定律?1=? r 反射系数与折射系数 传输线模型法求界面对TE波的反射与折射 传输线模型法求介质交界面对TE波的反射与折射I 传输线模型法求介质交界面对TE波的反射与折射II 纵向场分布 纵向场分布I 区域I与II波传播的特征 小结、复习 复习要点 麦克斯韦方程在介质交界面形式就是边界条件。它是处理波在交界面行为的出发点。 介质交界面对波的反射、透射可用反射系数Γ与透射系数T表示。 介质交界面对波的反射、透射可分为TE、TM两种情况处理，其分析既可以用场量匹配法，也可用传输线模型法，两种方法等价。区域I入射波与反射波的干涉，在与界面垂直方向形成驻波沿界面方向为 的行波。 作 业 5.2 * * 第五章 波的反射与折射及多层介质中波的传播 5.1 5.2 不均匀介质中波的传播(1维不均匀介质): 1. 将不均匀介质用多层均匀介质代替 2. 每一层均匀介质中波的传播属于均匀介质中波传播的问题 3. 介质交界面波的反射与透射(本章研究的问题) interface Q: 边界条件是什么？ 介质交界面上波的反射与折射是由边界条件决定的 边界条件: M方程界面上的形式 特殊情况：介质－导体界面, 导体内场量为0 这就是边界 如图所示, 取一个矩形截面元l?w, 取旋度方程 其z方向的分量为: 简化为: 微分变为差分，则 矩形截面收缩至一点，且窄边w比长边l更快地趋近于0. 表面电流密度定义: 当w?0时， 矢量表达形式 同样的分析可用于另一个旋度方程 由这个旋度方程的z分量可同样推出 在介质交界面切向电场连续，而切向磁场不连续，其值等于表面电流。 常规材料?总是有限，趋肤深度??0，为一有限值。当w?0，即使有体电流密度，面电流密度还是等于零, 所以面电流密度仅对于完纯导体才存在。因此边界条件的陈述又可归结为: 1、两个具有有限电导率的介质，交界面切向电场和切向磁场都连续。 2、对于完纯导体交界面切向电场为零，E1t=0，表面电流Js=n0?H，n0是导体表面的单位法向矢量。 如图取一跨越边界的小盒子，对其应用方程: 即流出该小盒子的电通量应等于盒中电荷 同理 矢量D的边界条件 磁通量密度B的法向分量在交界面两旁连续，电通量密度D的法向分量在交界面两旁的不连续等于交界面表面电荷密度?s。 完纯导体内部不存在电磁场，即E2n = 0，D2n = 0，所以完纯导体表面Bn = 0，Dn = ?s，即完纯导体表面磁场的法线分量等于零，电通量密度的法向分量等于导体表面电荷密度。 交界面反射透射可分为2种情况来处理：TE模与TM模 1) TE模(垂直极化) 垂直于入射面 定义 反射系数 透射系数 反射透射的研究归结于求?和T 图4-7介质交界面对TM波平行板化波的反射、透射 2) TM模(平行极化) 定义 反射系数 透射系数 同样反射透射可归结于求?和T 介质交界面对TE平面波 （垂直极化波）的反射和透射 已知入射波 由M方程求出 引入?和T，写出Ery，Hry和Ety，Hty 交界面两边切向场量连续: 求出?和T 介质交界面对TM波平行板化波的反射、透射 交界面两边电场，磁场的切向分量是连续的 代入得到： 要使上述方程对所有的x都成立，则只有等式两边指数函数中的各量都相等: kxi = kxr = kxt 则 这就是Snell定律 这就是反射定律 式中 （z方向的特征导纳） 由定义得到反射系数?与透射系数T： 现在来求对于入射波而言反射波与折射波的大小: 区域I, II的z方向上波的传播均可用传输线来等效，对TE模 横向场量表示为： 界面两边Et, Ht连续 Et1=Et2, Ht1=Ht2 这意味着介质交界面（z=0）处V, I连续，也