3普通电阻率测井课案.ppt

普通电阻率测井(Ra)Conventional apparent resistivity log e-f段:jMN jo ,RMN=R2, RaR2 f-g段:fg=L, Ra=常数 g-h段:RMN=R2?R1,jMNg=jMNh, RacR2, RadR2 h-i段:jMNjo,且jMN↗RMN=R1,Ra〈R1 i点及其以下:jMN=jo,RMN=R1,Ra=R1 综上，可见: 厚、中、薄层曲线特征分析依然可 依据公式Ra=jMN?RMN/jo 进行。 (根据上式分析曲线得变化过程) a以下:jMN=jo ,RMN=R1, Ra=R1 a-b段:高阻排斥jMNjo,且jMN↗, RMN=R1, RaR1 b-c段:A电极流出的电流在界面上 法向量连续,Ra只与界面两 边电阻率有关.bc=L,Ra=常数 c-d段:RMN=R1?R2,jMNc=jMNd, RacR1, RadR1 d-e段:RMN=R2,jMN?jo, RaR2 e点及附近:jMN=jo,RMN=R2, Ra=R2 （1）梯度电极系视电阻率理论曲线 （1）梯度电极系视电阻率理论曲线 ① 底部梯度电极系的极大、极小值分别对应于高阻层的下、上界面； ② 对于厚岩层而言，地层中部Ra=Rt； ③ Rmax＞Rt；Rmin＜Rt 对于高电阻率中、薄岩层上理想梯度电极系视电阻率曲线变化特征，同样可用式 ,根据RMN的变化及电流被吸引或排斥造成测量电极处电流密度变化的原理进行分析。 只是分析时，与厚层情况不相同的地方是： 在考虑某一分界面对电场分布影响时，另一分界面影响不可忽视。且两个界面的影响程度存在着一定的差别，即离供电电极最近的界面影响要大一些。 正是由于两个界面对电场分布双重影响的结果，中、高阻薄层的视电阻率曲线与厚层视电阻率曲线之间存在一定的差别。见下页例子 （1）梯度电极系视电阻率理论曲线 5、普通视电阻率测井曲线特征 （1）梯度电极系视电阻率理论曲线 5、普通视电阻率测井曲线特征 可得到梯度电极系视电阻率曲线特点： ① 梯度电极系视电阻率曲线对地层中点不对称。对高电阻率地层，底(顶)部梯度电极系Ra曲线在地层底(顶)界面出现极大值，顶(底)界面出现极小值。 ② 地层厚度很大时，对着地层中点附近，有一段Ra曲线和深度轴平行的直线，其Ra=Rt。 ③ 当用底部梯度电极系时，在薄的高阻层下方出现一个假极大值，它距高阻层底界面一个电极距。 （1）梯度电极系视电阻率理论曲线 5、普通视电阻率测井曲线特征 如图，假设单一高阻层Rt=5Ω.m，上下围岩对称Rs=1Ω.m，不考虑井孔的影响，可计算出理想电位电极系视电阻率曲线，其特点如下（3点）： ①当上、下围岩电阻率相等时，曲线对 地层中点对称； ②视电阻率曲线在地层中点取得极值。 当层厚hAM时，在地层中点取得极大值，且此视电阻率极大值随地层厚度的增加而增加，接近岩层的真电阻率；当hAM（薄层）时，对着高电阻率地层的中点视电阻率取得极小值。 （2）电位电极系视电阻率理论曲线 5、普通视电阻率测井曲线特征 如图，假设单一高阻层Rt=5Ω.m，上下围岩对称Rs=1Ω.m，不考虑井孔的影响，可计算出理想电位电极系视电阻率曲线，其特点如下： ③在地层界面处，曲线出现“小平台”，小平台中点正对着地层的界面。随着层厚的降低，“小平台”发生倾斜，当hAM（薄层）时，“小平台”靠地层外侧一点为高值点，出现极大值，通常称其为“假极大”。 （2）电位电极系视电阻率理论曲线 5、普通视电阻率测井曲线特征 （2）电位电极系视电阻率理论曲线 5、普通视电阻率测井曲线特征 厚、中、薄层曲线特征 在实际工作中，测量条件、地层状态以及所使用的电极系并非理想情况，曲线特点都与上述理想情况大不相同。 首先，井下岩层不可能是单一的； 其次，岩层被充满泥浆的钻孔穿过之后，径向电阻率分布很不均匀； 另外，使用的电极系也不是理想的。 因此所测的Ra曲线由于受各种实际因素影响，变得比较平滑且曲线幅度降低。 6、实测视电阻率曲线及影响因素 普通电阻率测井(Ra) Rxo 过渡带 冲洗带 原状地层 Rtr Rt 泥饼 泥浆 钻头 直径 井壁 1．井的影响 2．电极系的影响 3. 侵入影响 4. 高阻邻层的屏蔽影响 6、实测视电阻率曲线及影响因素 为了正确使用视电阻率测井曲线，有必要研究各种条件对视电阻率曲线的影响，主要包括井孔、非理想电极系、侵入带以及高阻邻层