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大气行星边界层第七章讲解
第七章 大气边界层;大气边界层的定义:与地表直接接触,厚度约为1-1.5km、受分子粘性、湍流摩擦等动力、热力过程影响,具有湍流特性的大气层。
;由图1可见,边界层是与地表面直接接触的大气最底层,由于受到地表面热力-动力作用的影响,大气运动的层流状态受到干扰和破坏,形成了各种大小不同的不规则涡旋,因此这一层内空气具有明显的湍流运动特征。;;湍流现象;研究PBL的重要性:
(1)人类活动主要在这一层;
(2)天气预报的最终结果落实在此层;
(3)是自由大气中热量、水汽的源,动量的汇。
;研究方法
主要介绍参数化方法(parameterization)
参数化:将次网格尺度运动所引起的总效果,用大尺度现象的物理量加以表现。;第一节 大气分层;——各层上的动力学特征不同;按“湍流粘性力的重要性”,在垂直方向上对大气进行分层: ;2、近地面层(常值通量层):80-100m;3、上部摩擦层(Ekman层):1-1.5km;三力平衡示意图:
风穿越等压线指向低压一侧;低压系统:边界层中穿越等压线指向低压
——辐合上升——1)边界层气旋加强补偿湍流粘性耗散。2)自由大气产生辐散使得气旋减弱。;4、自由大气:
湍流粘性力可略
——准地转。;一般把大气分为三层:
近地面层、上部摩擦层、自由大气 ;思考:
已知低层具有如下的风压场配置,请画出可能相对应的高层风压场配置。;第二节 大气的湍流运动与平均运动方程;地面上自动温度仪记录的温度
日变化曲线:;由图可见:
1.由于湍流的作用,温度变化呈现不确定性,瞬时看温度的增减具有随机性。
2.每隔 求其平均值 :
=?才能使得这种平均值既滤去这种随机变化,又体现温度日变化的规律。 ;;平均量是有规律的;脉动量是随机的,体现的是湍流运动。;2、平均运动方程求法 ;步骤:
1)任一变量: ,代入方程; ;几个有用的关系式:;二、平均运动方程组;;;;对比1和2: ;;法应力; 表示作用于法向为z轴的平面上湍流粘性应力在x向的分量; ;; 表示:作用于法向为y轴的平面上的湍流粘性应力在x方向上的分量;输送的是x方向的脉动动量。 ;与瞬时方程相比,发现右边多出了9项: ;1)作用于以i轴为法向的平面上的湍流粘性
应力在j轴方向上的分量
2)由i轴的正向往负向、通过以i轴为法向的单位截面输送的的j方向的脉动动量通量的平均值;把这9项写成张量形式: ;;3.状态方程:;4、热力学方程:;;;;;5、水汽方程:;定义: ;第三节 湍流半经验理论;处理“脉动量的二次乘积项的平均值”有两种方法 ;;优点:理论的,非经验的;参数化:
用大尺度运动物理量表示小尺度运动的影响;
如用参数化理论研究分子粘性:;具体到我们这里:
将脉动量的二次乘积项表达为平均运动量的函数,即:;如何用平均运动量来表达脉动量的二次乘积项?;分子运动自由程:
分子存在间隙,分子在与其它分子发生碰撞前走过的距离,为自由程。; 连续介质假设,在充满湍流场的空间内,有许多离散的湍涡,湍涡在运动过程中是不断与周围发生混合,逐渐失去属性。;可见:这里的混合长类似于分子自由程。在混合长前,湍涡的物理属性守恒。;2.Prantal混合长理论的基本思想:
(1)不同的湍涡在固定点的置换引起了脉动——如何确定脉动场
某个湍涡某时刻运动到某位置,则该处的瞬时物理性质就是这个湍涡的特性。
(2)湍涡的特性为原位置周围介质特性的平均值。;(3)湍涡在运动过程中,在混合长距离内不与周围混合而失去其原有的特性;
——在混合长距离内,物理属性守恒。
3、参数化:;∴z高度上的t时刻的脉动场: ;类同于分子粘性情形: ;;;第五节 湍流运动的发展判据
——Richardson数;;净浮力取决于气团与环境大气的密度差,如:
气团上升过程中,周围气压减小,引起气团膨胀(准静力过程)
--温度密度减小。
同时,环境大气的密度温度也在随高度减小。
净浮力取决于气团和环境哪个减小的更快。;;净浮力与位移相反 ;2.平均运动的作用;定义Ri 数:;;第六节 近地面层风随高度的分布(风廓线);一、常值通量层的概念
边界层最重要的特性是:
湍流性——物理量输送;二、摩擦速度,摩擦速度方程;在近地面层中, ;1)是常量;
2)量纲——速度的量纲
3)体现了湍流粘性应力Tz的大小。
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