微波遥感考点整理.docx

成像雷达系统 双基雷达：发射与接收由不同天线完成；单基雷达：发射与接收共用一个天线。 雷达成像几何： 微波传感器，又称雷达天线，主要包括：发射器和接收器，装载在飞行器或安置在固定位置。在飞行器飞行过程中，天线将微波能量侧向辐射；微波以脉冲束向地球表面辐射；发射微波经地物散射（scattering）后被接受天线接收，接收信号经模-数转换，最终以图像格式被记录。 成像几何的一些概念： 斜距方向：微波束传播方向。 地距方向：地面上与飞行器飞行方向垂直的方向。 方位方向：飞行器飞行方向。 幅宽: 在地距方向上，微波束照亮地球表面的宽度。 近地距线：幅宽最接近地面轨迹的边。 远地距线：幅宽最远离地面轨迹的边。 天线覆盖区：天线波束射到地面的覆盖区。 视角：天线到地面的垂线与斜距方向的夹角。 入射角：入射波与地面点的法线的夹角 星下点：飞行器在??面的垂直投影点。 卫星高度：飞行器离开地面的高度H 。 天线尺度：方位长度l a 和垂直长度 l v 。 飞行器速度v 。 距分辨率：雷达系统分辨两个相邻的地面点的能力。 如果说地面点 A 、B 是可分辨，它们的返回脉冲是可分辨的，即返回脉冲在时间上没有重叠。 设 Δr 是地面点A 、B 在斜距方向的距离差 ，则两者返回脉冲的时间差为： Δt = 2Δr * c Λ -1，其中，c 为光速 。 能够分辨返回脉冲 A 和 和 B 的时间差下限是 ：Δt = τ，其中，τ为脉冲宽度。 斜距分辨率 : 地距分辨率 : 关于距分辨率 当 θ = 0 ，地距分辨率 r g 无穷大 →采用侧雷达的原因； 地距和斜距分辨率均与搭载平台的飞行高度 H 无关； 地距分辨率与入射角θ有关。近地距处的分辨率低于远地距处的分辨率； 距分辨率与辐射脉冲宽度成正比； 单一接收器难于实现双侧探测。 改善地距分辨率 ? 理论上，增大入射角θ能够提高地距分辨率。入射角由搭载平台的空间位置和景物地形地貌决定。实际上，很难通过改变入射角改善地距分辨率。 能够提高地距分辨率。 降低脉冲宽度（τ），可以显著改善地距分辨率。由此带来的问题： 脉冲压缩 发射调频宽脉冲，其频率随时间线性变化，称为线性调频脉冲。 返回的线性调频脉冲与发射线性调频脉冲的副本经相关器压缩成窄脉冲。 压缩的窄脉冲的宽度远远小于发射脉冲的宽度。 解决了发射功率与提高 地距分辨率的矛盾。 ? 方位分辨率 雷达天线沿飞行方向的宽度为 l a , 沿该方向的波束张角： 在斜距距离为 R 0 处的地面点，天线覆盖区沿方位方向的宽度为： r a 决定了方位分辨率。如，地面目标 A 和 C的返回脉冲为同一脉冲，因此不可分辨； A 和 和 D 返回脉冲为两个不同的脉冲；A和 B 为在方位方向、R 0 处可分辨的距离最近的两个地面目标，即刚好返回两个不同的脉冲。 r a 与 R 0 有关，→r a 与搭载平台的飞行高度 h 有关。 r a 与 与 R 0 有关，→r a 与地面目标距星下点的距离r A 有关→从近距点到远距点，方位分辨率逐渐降低。 合成孔径雷达 利用天线的移动合成一个虚拟‘ 长’天线。合成天线的长度（孔径）为实际天线第一次和最后一次探测某一地面点的时间间隔内实际天线移动的距离。 雷达干涉 ? 与光学成像不同，在雷达成像中雷达天线不仅可以记录来自地物反向散射信号的幅度，而且还可以记录其相位。 相位的测量使得利用干涉测量法进行地形绘制成为可能。通过比较在同一地区成像的两幅雷达图像的相位，得到对应像素的相位差，从而估计该像素在三维空间的相对位置，进 而估算其所对应地面点的位置： 纬度，经度以及 海拔高度。 几何畸变及其校正 近地距压缩畸变（通过使用斜距图像校正） 地距分辨率：r g = c/2Bsinθ （随着入射角的增加，地距方向上分辨率提高。） 方位分辨率：r a = l a /2 （与入射角及地距距离无关。在地距方向各点方位分辨率相同 。） 图像显示基于大小相同的像素，均匀分布在格点上。 地球表面细节在近地距部分被压缩为小的解析单元内。 在地距方向，当入射角变化很大时（机载成像雷达系统），近地距压缩对雷达图像在视觉上有很大的影响。 近地距压缩特点 与光学成像系统不同。光学图像的压缩发生在远地距端。光学成像系统采用双侧扫描，压缩现象在图像的两端。 雷达图像近地距压缩校正，可以采用数学上入射角补偿或重采用方法。 实际上，很难恢复近地距压缩带来的细节丢失。 叠掩 高塔雷达成像； 以天线为中心画同心圆，圆上各点有相同的斜距，在相同时间内返回散射信号。天线接收塔顶端 T 的‘ 回声’ 先于底端 B 的‘ 回声’ 。从图像上的塔 TB 叠加在地面特征上，即塔顶倒向雷达。这种畸变模式称为 叠掩。 地形起伏移