2013.9.29电子直线加速器的工作原理探究.ppt

电子直线加速器的加速原理;第一节 加速电场及电子能量的获得;一、行波加速方式;圆波导管中可以激励起一种具有纵向分量的电场（ ）,它可以用来加速电子；其磁场分布如图2-2所示，但是磁场在圆波导管中传播的相速度大于光速；要想利用该电场来同步加速电子，要设法使磁场传播的相速度慢下来。;如图2-3，在圆波导管中周期性插入带中孔的圆形膜片，依靠膜片的反射作用，使电磁场传播的相速度慢下来，实现对电子的同步加速。这种波导管，人们称其为盘荷波导（disk-loaded waveguide）加速管，取圆形膜片对波导管加载之意。 ;由图2-3，在轴线附近，能提供一个沿Z轴直线加速电子的电场，假设性波加速电场的的强度为 ,电子一直处于电场的波峰上，则经过长度为L的加速管之后，电子所获得的能量W为 人们把这种加速原理叫做“行波加速原理”。;二、驻波加速方式;上述模型在现实中很难实现。若取D=5cm，v近似为光速，则 电线不能传输这样高频率的电压。 实现上述加速模型只能在一个谐振腔列中完成。 在图2-3所示的加速管左右两端适当位置放置短路板，形成一种电磁振荡的驻波状态，其电场分布如图2-5所示。;图2-5加速管结构中所有腔体都谐振在一个频率上相邻腔间的距离为D，腔间电场相位差为 电子在一个腔飞跃的时间为 等于加速管中电磁场振荡的半周期，电子的飞跃时间与加速电场更换方向时间一致，从而能持续加速。这种加速模型被称为驻波加速。;综上所述，医用电子直线加速器是利用微波电磁场的行波加速方式或驻波加速方式。 如图2-6，医用电子直线加速器主要系统：（1）电子由电子枪产生（2）聚焦磁场约束电子束流的横向运动，避免电子横向散开（3）加速管内必须为真空，避免电子与真空中气体碰撞（4）专门微波功率源系统产生电磁场，由微波功率传输系统馈入加速管，来加速电子。如图2-6.;;第二节 行波加速原理-纵向运动及相运动;行波加速原理的核心是电子速度和行波相速之间必须满足同步条件： (2-3) 电子在行波电场作用下，速度不断增加，要求行波电场的传播速度也同步增加，以对电子施加有效的作用。显然，若同步条件遭到破坏，电场就不能对电子施加有效的加速，如果电子落入减速相位，电子还会受到减速。 根据狭义相对论，电子速度V和动能满足下列关系 式中 为电子静止能量0.511MeV，W为电子动能，c为光速， ;根据式（2-4），电子速度约为v=0.17~0.37c;当加速到1~2MeV时，电子速度就达到v=0.94~0.98c ，如前所述，其后能量再电子刚注入直线加速器时，动能约为10~40KeV增加，电子速度也不再增加多少了。 图2-8给出了一台国产8MeV医用行波电子直线加速器电子速度和动能沿加速管变化的计算曲线。图中可见，沿加速管，电子的动能基本上是线性增长的，但电子速度很快就很快接近光速了。 由于这一特点，加速能量大于2MeV的电子时，行波电场的速度可以不变，等于光速，即用结构均匀的盘荷波导就可以持续加速电子，从而大大简化了盘荷波导管的设计和加工。在盘荷波导加速管中的轴线附近，行波电场纵向分量E可以表示成; ;从式（2-5）可见，行波电场的强度和方向都是随时间和轴上位置交变的。在同一时刻，沿加速管轴线不同地方，电场方向有的与加速运动方向一致，有的则相反。电场以波的形式向前传播（图2-9）。图中为导波波长，行波加速就是在行波电场不断向前传播的过程中，行波电场不断给电子以加速力。这时波在前进，电子也在前进。在这动态过程中并不是在任何情况下，电子都能受到电场的加速作用，只有电子落入加速相位，才能受到加速。若电子相对行波场的相位不合适，落入减速相位，电子反而被减速，失去能量。;;因此在讨论同步加速时，常常引用一个相位图来表达电子在加速过程中，电子相对于行波电场的相位关系（如图2-10）。我们记 范围为加速相位，a= 为加速的波峰， 范围为减速相位。利用（2-5）式，可以求得波速的表达式。 式（2-5） 在r=0的情况下，可以改写成 （2-6） 式中，T为行波电场完成一次震荡所需的时间，常称为周期（ ）。取波的零点移动速度来计算波速。设t=0时，z=0为计算原点。则这时式（2-6）中电场相位值 ，若这个行波电场经时间 后，场零点