6x可压缩气体的流动探究.ppt

序;第六章 可压缩气体的流动 ;6.1 可压缩气体的概念;因为气流速度的大小与气流内微小扰动的传播速度之比值，对流动有很大影响。;微小扰动在可压缩气体中传播的机理如下：;活塞以微小速度dv向左运动，则紧挨着活塞左侧的气体也随之以微小速度dv向左运动，并产生微小的压力增量dP，向左运动的气体又推动它左侧的气体运动……这个过程以平面波的形式且以音速a向左传播。这就是微小扰动波的传播机理，亦即声波的传播过程。;微小扰动的波面就是受扰动区与未受扰动区的分界面。 ;气流则以音速a流向波面，其压强为p，密度为;整理后得 ;音速 ;11;6.1.2马赫数;（a）; 如果u＞a，如图中(d)所示。在这种情况下，点扰源总是走在扰动的前面，并形成一个以点扰源为顶点的圆锥区域，在圆锥内的气体才受扰动，圆锥以外的气体不受扰动。从图中(d)还可以看出，圆锥角的一半a满???下面的方程：;返回;6.2 可压缩气体一元稳定等熵流动的基本方程;如图所示，在一元稳定等熵气流中取出控制体，设截面1和2上的参数分别为;写成积分形式为;;写成积分形式为;一元稳定等熵流动的独立基本方程有 ;6.3一元稳定等熵流动的基本特性;23;24;2、临界参数 ;26;27;3、极限参数 ;4、三种参考状态下参数之间的关系 ;30;31;32;返回;34;35;6.4气流参数与流通截面的关系;37;38;39;40;41;42;43;为使气体从静止状态加速到超音速： ;6.5渐缩喷管与拉瓦尔喷管;46;47;48;49;总结： 收缩形喷管出口截面上的流速一般公式： ;式中 断面1为喷管上游断面，通常;当;对于空气，;2. 拉瓦尔喷管;0;0;拉瓦尔喷管的计算如下：;(2) 流量计算;(3) 喷嘴尺寸;对一定的气体，当流量与原始压力为已知时，则由喉口面积;当喉口及出口直径已知时，可按下式确定扩张段的长度;注意;解：(1) 氧气的原始压力;64;解：(1) 出口马赫数; （2）氧气流量 ;67;68;69;（3）;激波 ;72;解： （1）;（3）由;75;解： （1）对于绝热管流有T01=T02=T0 由式;（2）由式; 由式; （3）由式; ;81;解： （1）喷管中的流动由亚音速逐渐加速为超音速，因此必然经过喉部At，在此截面上Mt=1，由附录查出，在;(2)在;BYEBYE