负折射率材料-特点及其应用.doc

负折射率材料的特点及其应用 背景 自然界存在的介质都是折射率大于0的，我们常接触的材料的折射率多数都是大于1，在定性思维的误区下，人们认为介质的折射率都为正。 直到1968年，苏联物理学家维克托·韦谢拉戈（Victor Veselago）【1】提出了负折射率的理论。由于韦谢拉戈的这一设想完全颠覆了人们所认知的光学世界，它能够使光波看起来如同倒流一般，在许多现象描述上完全背离常规，所以在相当长的时间内都不被人们认可，这种荒诞的想法没有必要去研究证明。 Veselago为了证明自己的观点开始苦苦寻求满足要求的物质，但是他失败了。没有充足的证据证明他的猜想，渐渐地就被人们淡忘了。 19966年~1999年，英国的Pendry从理论上提出了一种由开路谐振金属环构成，具有等效的负介电常数和负磁导率的三维周期结构，【2】~【3】这一发现理论上证明了负折射率材料的可存在性，使Veselago的猜想重新摆在了人们面前。 不久，美国的Smith等在2000年金属丝板和SRR板有规律地排列在一起，制作了世界上第一块等效介电常数和等效磁导率同时为负数的介质，从实验上验证了负折射率的存在。【4】~【5】他们研制出了相应的器件，负折射率材料由此进入了实质性研究的阶段。 2001年，Shelby等人首次在实验上证实了当电磁波斜入射到左手材料与右手材料的分界面时，折射波的方向与入射波的方向在分界面法线的同侧。【6】 图1. 负折射率的超材料 近年来，负折射率材料的研究愈发成为科学界的热点，这要应用于军事、航天等高端领域，起因了国内外众多研究者的注意，涉及电磁波、光电子学、材料学等方面。 随着对负折射率材料的研究，又掀起了一阵对新兴领域的发展，即超颖材料（Metamaterials）。超颖材料不只包含负折射率材料，也包含单负材料，人工超低折射率材料和超高折射率材料等。【7】 正如折射率材料的提出一样，超颖材料的重要意义不仅体现在所研制出的几种人工材料，也体现在了一种全新的思维方法。为新型功能材料的设计提供了一个广阔的空间。 理论分析 首先来看一下负折射率材料的概念，负折射率材料也称为左手材料（left handed medium），简写为LHM（这一命名原由将在后面给予证明）。指的是介电常数ε、磁导率μ、折射率n同时为负的介质。【5】 麦克斯韦方程组在物理领域有着至高无上的地位，主要是由于麦克斯韦方程组适用广泛，所以这里我们也从麦克斯韦方程组开始着手。 电磁波尸油谐振的电场和磁场组成。各向异性介电物质中电位移矢量与电场强度矢量方向一致，大小成正比，有 式中ε是比例系数，成为介电常数。 对于各项同性非铁磁性物质，磁感应强度矢量与磁场强度矢量方向保持一致，大小成正比，有 式中μ成为磁导率。 再加上， 以上三个式子被称为物质方程。 我们再来看麦克斯韦方程组的微分形式： 麦克斯韦方程组表明，任何随时间而变化的磁场，都是和涡旋电场一起的。任何变化的电场，都是和磁场联系在一起的。 在各向同性介质中，ε为标量；而有各向异性介质中时，ε为张量，D、ê不再是同方向。【9】 当讨论在无限大的各项同性介质均匀介质中的情况是，ε、μ都为常数，并且在远离辐射源的区域，不存在自由电荷和传导电流，即ρ=0，j=0。因而麦克斯韦方程组可化简为： 由于，所以 因此， 同理，得到 波动方程， 由波动方程知，D和ê满足波动方程，表明电场和磁场的传播是以波动形式进行的。且传播速度ν 式中，是相对介电常数，为相对磁导率。，为ε，μ在真空中的値；c为自由空间中的光速，。 介质的折射率表示为光线进入表面时介质改变光线线路的能力，并没有规定折射率一定为正。 我们再看一下复折射率，【5】 在导电介质中，k为小光系数。 若用来描述波动，X的模长即为代表振幅，X的相位表示博得相位。折射现象改变波矢，即对应N的实部；吸收规律满足振幅随贯穿深度的指数衰减，即对应N的虚部。 从理论上来说，N的实部可以取负数，负折射率的概念并不违背折射理论。 当我们推导折射率公式时，如图2所示， 图2. 电磁波在界面上的折射 AC、BE为波前，，，有 此式被称为Snell定律。 若单从Snell定律出发，好像n恒为正值。丹Snell定律在推导过程中忽略了一个重要的问题。 在Snell定律中，定义 即使有时，仍有n0，这只是对一般的材料适用。近年来人们发现的周期性排列的人工电介质材料的反常规现象就可以证明这一点。 在一般条件下，有。利用我们的惯性思维，就会直接取，但是这个负号不能随意去掉，也就是说理论上不违背，我们就不能排除的可能性。 定义，代入 得 上式中左边系数皆为正，要求折射率n、介电常数ε、磁导率μ为同号。【10】 即当时，n取正； 当时，n取负。 单独从麦克斯韦方程组的旋度公式来看，矢量ê，磁感应强度和波矢遵循右手规则。然而