电磁场理论课件-6.2 位移电流.pdfVIP

6.2 位移电流 随时间变化的磁场要产生电场，那么随时间变化的 S 电场是否会产生磁场？ 2 一、安培环路定律的局限性 S1 - + - + C H dl S J dS I - + - + 如图所示，以闭合路径L为边 L 界的曲面有无限多个，取如图 所示的两个曲面S ，S 1 2 则对S 面，有  H dl  J dS I  1 C S 1  矛盾 则对S 面，有 H dl J d S 0  2 C S 2 结论：恒定磁场中推导得到的安培环路定理不适用于 07:33:16 1 时变场问题。 6.2 位移电流 安培环路定理的修正 位移电流的引入 由电流守恒定律，有 J = 0  S J dS = 0 电流守恒 而在时变场情形下，J   0 t J 0  S J dS 0 电流不守恒 在电容器极板间，不存在自由电流，但存在随时间 变化的电场。 为了克服安培环路定理的局限性，麦克斯韦提出了 位移电流假说。他认为：在时变场空间中，存在着因变 化的电场而形成的位移电流，位移电流与传导电流共同 形成全电流，全电流满足电流守恒关系。 6.2 位移电流 即： ，则 J = J + J 全 d S J 全 dS = S （J ＋J d ) dS = 0 全电流 传导电流 位移电流 (J + Jd )= 0 用全电流来代替安培环路定律中的传导电流，则可 修正因时变条件下传导电流不守恒而产生的矛盾。 位移电流 J = J + J 全 d D= ρ  D D ρ (J + )= 0  J d = J +