8.34实际物体辐射.ppt

第八章 热辐射基本定律和辐射特性 8.3固体和液体的辐射特性 8.4实际物体对辐射能的吸收与辐射的关系 * * 黑体的辐射特性 温度: 波长: 方向: S-B定律 Planck定律 Lambert定律 对于非黑体，其辐射特性要作适当修正 有一个面积为A1的小辐射源，为漫射表面，其发射的定向辐射强度是I1=1.2*105W/m2.sr。辐射探测器A2与A1的法线相垂直，二者的间距为l=0.2m，在A2与A1之间的中心位置处有一不透射的屏，防止A1的辐射到达A2。小表面Am是一个理想的漫反射镜，从热源发射的辐射可由Am反射到探测器。 1、计算由A1发射而投射在Am上的辐射热流； 2、假定1中的辐射热流完全被Am漫反射，计算离开Am的定向辐射强度； 3、计算离开Am的反射辐射投射到A2上的辐射热流。 ∵Am能够反射全部投射热流 前面定义了黑体的发射特性：同温度下，黑体发射热辐射的能力最强，包括所有方向和所有波长； 真实物体表面的发射能力低于同温度下的黑体； 因此，定义了发射率 (也称为黑度) ? ：相同温度下，实际物体的半球总辐射力与黑体半球总辐射力之比: 1 发射率 实际物体的辐射力： 上面公式只是针对方向和光谱平均的情况，但实际上，真实表面的发射能力是随方向和光谱变化的。 实际物体的光谱发射率 实际物体的光谱辐射力随波长作不规则变化，不符合普朗克定律，但定性上是一致的 黑体，T 真实表面，T ? 实际物体的光谱辐射力与黑体的光谱辐射力之比： 光谱发射率与实际物体的发射率之间的关系 实际物体的辐射力不是与温度严格地成四次方关系，实用中用此关系，修正系数ε与T有关。 8-15、已知材料A、B的光谱发射率与波长的关系如图所示，试估计这两种材料的发射率随温度变化的特性，并说明理由。 A的光谱发射率随波长增加而降低，即其善于发射短波辐射，所以其发射率随温度升高而升 高，B的光谱发射率随波长增加而增加，即其善于发射长波辐射，所以其发射率随温度升高而降低。 实际物体的单色辐射力随波长的变化如图，它只能通过辐射光谱的实测才能确定。 实际物体的发射率可以用它的辐射力和同温度下黑体的辐射力之比来表示 灰体的概念：物体的辐射光谱是连续的，且曲线的变化关系 与同温度下黑体的变化关系相似，即在所有波长下： 符合这种规律的物体称为灰体 对灰体而言，其单色黑度与波长无关，因此，灰体均满足 实际物体的定向发射率 黑体 真实表面 实际物体辐射按空间方向的分布，也不符合蓝贝特定律 实际物体的定向辐射强度与黑体的定向辐射强度之比： 8-19、一表面的定向发射率随角度的变化如图所示，确定该表面的发射率与法向发射率的比值。 漫发射的概念：表面的方向发射率 ?(?) 与方向无关，即定向辐射强度与方向无关，满足上诉规律的表面称为漫发射面，这是对大多数实际表面的一种很好的近似。 定向发射率是个常数,可用法向的发射率来近似代替 ①对于高度磨光的金属表面：M=1.0～1.3 ②非导体： M=0.95～1.0 前面讲过，黑体、灰体等都是理想物体，而实际物体的辐射特性并不完全与这些理想物体相同，比如，(1)实际物体的光谱辐射力与黑体和灰体的不同，随温度和波长成不规则变化；(2) 实际物体的辐射力并不完全与热力学温度的四次方成正比；(3) 实际物体的定向辐射强度也不严格遵守Lambert定律，等等。所有这些差别全部归于上面的系数，因此，他们一般需要实验来确定，形式也可能很复杂。在工程上一般都将真实表面假设为漫射灰体。 物体表面的发射率取决于物质种类、表面温度和表面状况。这说明发射率只与发射辐射的物体本身有关，而不涉及外界条件。 影响物体发射率的因素 2 吸收比 当外界的辐射投入到物体表面上时，该物体对投入辐射吸收的情况又是如何呢？ (1)投入辐射：单位时间内投射到单位表面积上的总辐射能 (2)选择性吸收：投入辐射本身具有光谱特性，因此，实际 物体对投入辐射的吸收能力也根据其波长的不同而变 化，称之为选择性吸收 (3)吸收比：物体对投入辐射所吸收的百分数，通常用?表 示，即 (4) 光谱吸收比：物体对某一特定波长的辐射能所吸收的百分数，也叫单色吸收比。光谱吸收比随波长的变化体现了实际物体的选择性吸收的特性。 物体的选择性吸收特性，即对有些波长的投入辐射吸收多，而对另一些波长的辐射吸收少，在实际生产中利用的例子很多，但事情往往都具有双面性，人们在利用选择性吸收的同时，也为其伤透了脑筋，这是因为吸收比与投入辐射波长有关的特性给工程中辐射换热的计算带来巨大麻烦，对此，一般有两种处理方法，即 灰体法，即将光谱吸收比 ?(?) 等效为常数，即? = ?(?) = const。并将?(?)与波长无关的物体称为灰体，与黑体类似，它也是一种理